Kristallphysik (Optische Eigenschaften) 



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Die Kristalle des rhombischen 

 Systems besitzen nur eine Dispersion der 

 optischen Aehsen, da die beiden Mittellinien 



Fig. 18. 



und die optische Normale in die Richtung 

 von kristallographischen Symmetrieachsen 

 fallen und daher unveranderlich sincl. 



Die Kristalle des monoklinen 

 Systems zeigen entweder geneigte oder 

 horizontale oder gekretizte Dispersion 

 jeweils zusammen mit der Dispersion der 

 optischen Aehsen - - weil sie nur eine einzige 

 Symmetrieachse besitzen, die entweder mit 

 der ersten oder zweiten Mittellinie oder mit 

 der optischen Normalen zusammenfallt. 



Die Kristalle des triklinen Systems 

 besitzen Dispersion aller optischen Rich- 

 tungen, da hier jede Symmetrieachse i'ehlt. 



Die Beobachtung des Achsenbildes 

 senkrecht zu einer Mittellinie geschnittener 

 Kristallplatten im konvergenten Licht gibt 

 hiernach die Mb'glichkeit, das Kristallsystem 

 des betreffenden zweiachsigen Kristalls fest- 

 zulegen. 



3d) Kombination einer senkrecht zur 

 Achsenebene geschni ttenen Kristall- 



plutte mit einer '-Platte. Charakter 



der L) o p p e 1 b r e c h u n g. Unter einer '/.,- 

 Platte 1st ein Kristallblattchen zu verstehen, 

 welches den beiden es durchsetzenden Wellen 

 des angewandten homogenen Lichts einen Gang- 

 unterschied von '-/ 4 erteilt. Dasselbe wird im 

 allgemeinen a us Glimmer hergestellt. Derselbe 

 ist zweiachsig negativ, d. h. seine griiBte Elasti- 

 zitatsachse halbiert den spitzen Winkel der 

 optischen Aehsen. Fast genau senkrecht zu dieser 

 Richtung ist er am vollkommensten spaltbar. 

 Die Spaltstiicke enthalten dann die Schwingungs- 

 richtungeu der mittleren und kleinsten Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit. Schneidet man die 

 begrenzenden Kanten so. daB die Langsrichtung 

 des Blattchens der Richtung der langsamsten 

 Schwingung, die in die optische Achsenebene 

 fallt, parallel geht, die Querrichtung darauf senk- 

 reeht steht, so geben diese Richtungen direkt 

 die Schwingungsrichtungeii der parallel tier ersten 

 Mittellinie einfallenden Strahlen. 



) Optisch einachsige Kristalle. Wird 

 eine senkrecht zur optischen Achse geschnittene 

 Kristallplatte, die im konvergenten Licht die 

 friiher betrachteten beiden Kurvensysteme zeigt, 

 derart mit einer '-/,,-Glimmerplatte" kombiniert, 

 daB ihre Langsrichtung im gekreuzten Polarisa- 



tipnsapparat den Winkel der Kreuzesarme hal- 

 biert, so verschwinden die dunklen Arine, und die 

 Ringe sind in aneinander grenzenden Quadranten 

 gegeneinander verschoben, wie es beistehende 

 Figuren zeigen. Und zwar treten dieselben Er- 

 scheinungen, die bei optisch positiven Flatten 

 (vgl. A 3b) im ersten und dri tr.cn Quadra nten 

 wahrgenommen werden, bei optisch negativen 



Fig. 19. 



Flatten im zweiten und vierten Quadranten auf. 

 Es ist dadurch die Moglichkeit gegeben, aus dem 

 Sinn der Verschiebung den Charakter der Doppel- 

 brechung festzustellen. 



Zur Deutung werde eine Kalkspatplatte, d. i. 

 ein negativer Kristall, vorausgesetzt, der in 

 homogenem Licht beobachtet werde. Wie 

 bekannt, liegt im gekreuzten Apparat der erste 

 schwarze Ring gerade an der Stelle, wo der Gang- 

 unterschied der beiden doppelt gebrochenen Strah- 

 len eine ganze Wellenlange betragt; sie ist punk- 

 tiert gezeichnet. Dieser Gangunterschied kommt 

 dadurch zustande, daB der starker gebrochene 

 ordinare Strahl, der senkrecht zum Hauptschnitt 

 schwingt, um eine Wellenlange gegeniiber dem 

 sclmeller sich fortpflanzenden extraordinaren 

 Strahl, der im Hauptschnitt schwingt, zuriick- 

 bleibt. Treten die beiden Wellen jetzt in den 

 Glimmer ein, so erfahrt die extraordiniire in 

 dem seiner Langsrichtung parallelen Haupt- 

 schnitt eine Verziigerung um ; -/ 4 , in dem dazu senk- 

 rechten Hauptschnitt aber eine Beschleunigung 

 um ; -/4- Denn im ersten Fall erfolgt die extra - 

 ordinare Schwingung parallel zur Schwingungs- 

 richtung der kleinsten, im zweiten Fall parallel 

 zur Schwingungsrichtung 

 pflanzungsgeschwindigkeit 

 der Stelle des punktierten 

 der Gangunterschied im 



im 



. so 



Quadranten nur 3 / 4 ),, 

 Quadranten schon 5 /4 

 mit dem Glimmer der 

 betragt, wo also jetzt 

 treten, im ersten und 

 einen 



der groBeren Fort- 

 im Glimmer. An 

 Kreises ist also jetzt 

 ersten und dritten 

 zweiten und vierten 

 daB die Stellen, wo 



Gangunterschied 



Viertel-Ringabstand 



wieder i 



die dunklen Ringe auf- 

 dritten (Quadranten um 

 nach aufien, im 



zweiten und vierten Quadranten um ebensoviel 

 nach innen verschoben sind. In zwei neben- 

 einander liegenden Quadranten stehen also die 

 dunklen Ringe um eine halbe Ringbreite von- 

 einander ab. 



Die Mitte des Gesichtsfeldes wird hell, weil 

 dort elliptisch polarisiertes Licht auftritt, das 

 vom Analysator unverandert durchgelassen wird. 

 An einer Stelle aber, wo vorher beide Wellen 

 um A / 4 voneinander abweichen, tritt jetzt ein 

 dnnkler Fleck auf, weil hier die Beschleunigung 



