Kristallphysik (Optische Eigenschaften) 



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bekannt, so weiB man, da8 die andere Haupt- 

 schwingungsrichtung in derselben Ebene darauf 

 senkrecht steht und die dritte auf beiden normal 

 ist. Weil die Winkel der Ausloschrichtungen 

 gegen die kristallographischen Achsen fiir den 

 Kristall charakteristisch sind, so hat Michel- 

 Levy fiir die am haufigsten gesteinsbildenden 

 Mineralien die Ausloschungsschiefe auf den 

 Hauptflachen tabellarisch zusammengestellt, so 

 daB man mit Hilfe der Tabelle aus mehreren 

 Messungen dieser Winkel den Kristall mit groBer 

 Wahrscheinlichkeit ermitteln kann. Ist das 

 Klinopinakoid als Kristallflache vorhanden oder ; 

 durch Abspalten herstellbar und zeigt es im kon- J 

 vergenten \veiBen Licht keine Farbenringe, so 

 ist es entweder parallel zur optischen Achsen- 

 ebene oder nahe senkrecht zur zweiten Mittel- 

 linie. Im ersten Fall mussen die zu seiner Ebene 

 senkrechten Pinakoide das Interferenzbild zwei- 

 achsiger Kristalle mit geneigter Dispersion 

 zeigen, wenn sie zur ersten Mittellinie annahernd 

 senkrecht sind. Steht die optische Achsenebene, 

 wie im zweiten Fall, auf der Symmetrieebene 

 senkrecht, so kann die erste Mittellinie entweder i 

 mit der Syrnmetrieach.se zusammenfallen oder 

 in der Symmetrieebene liegen, so daB die zweite j 

 Mittellinie in die Achse fallt. Im ersten Fall \ 

 zeigt eine zur ersten Mittellinie geschnittene j 

 Platte gekreuzte Dispersion, im zweiten | 

 horizontale. 



Fiir trikline Kristalle findet sich im 

 allgemeinen im parallelen Licht keine Flache, fur 

 welche gerade Ausloschung auftritt. Im konver- 

 genten Licht tritt Dispersion aller optisch aus- 

 gezeichneten Richtungen auf. 



Ist nach den vorstebend betrachteten Ver- 

 fahren das Kristallsystem des untersuchten 

 Minerals erkannt, so ermoglicht die Bestimmung 

 devS Charakters und der Stiirke der Dop- 

 pelbrechung eine weitere Spezifizierung. Das 

 erstere wird in der friiher erwahnten Art rnit 

 Hilfe eines Viertelwellenlangen-Glimmers er- 

 reicht (vgl. B 3 d). Fiir die Starke der 

 Doppelbrechung gibt die Beobachtung der 

 im parallelen Polarisationsapparat auftretenden 

 Interferenzfarben einen ersten Anhalt, sofern 

 man gleichzeitig die Dicke des untersuchten 

 Schliffes kennt. Sind in einem Diinnschliff zahl- 

 reiche Durchschnitte von regellos orientierten 

 Kristallen eines Minerals vorhanden, so sucht man 

 diejenigen Durchschnitte auf, welche die hochste 

 Interferenzfarbe zeigen und dividiert die dieser 

 Farbe entsprechende Newtonsche Luftschicht- 

 dicke 2h durch die absolute Dicke des Krishill- 

 blattchens. Man erhalt auf diese Weise die 

 Differenz n- n,? des groBten und kleinsten 

 Hauptbrechungsindex des betreffenden Minerals, 

 dessen Kenntnis meist ein geniigendes Erken- 

 nungsmerkmal des Minerals ist (vgl. B 2 c). Ein 

 sehr bequemes Hilfsmittel hierfur ist eine von 

 Michel-Levy (1888) entworfene Farbentafel, 

 in welcher jeder einer beliebigen Kristalldicke 

 zukommenden Interferenzfarbe direkt das in 

 Betracht kommende Mineral beigeordnet ist. 

 (Die Tafel findet sich auch in dem am Schlusse 

 verzeichneten Werk von Rosenbusch und 

 Wulfing Bd. 1, 1. Halfte.) 



Ein Mittel zur sicheren Erkennung der Ord- 

 nung der Interferenzfarbe, das gleichzeitig die 

 Feststellung der Schwingungsrichtungen der 

 schnelleren und langsameren Welle ermoglicht, 



Handworterbuch der Natunvissenschaften. Band V. 



besteht in der Kombination der zu untersuchenden 

 Diinnschliffe mit einer schwach keilformigen 

 Platte, welche so auf den einen oder anderen 

 der vorhandenen Kristallschnitte gelegt wird, 

 daB die Schwingungsrichtungen in beiden zu- 

 sammenfallen. Wird hierdurch die Ordnung 

 der Interferenzfarben des Keils oder des Kristall- 

 blattchens gesteigert. so sind gleichwertige 

 Schwingungsrichtungen einander parallel; wird 

 die Interferenzfarbe erniedrigt, so stehen die 

 gleichwertigen Schwingungsrichtungen aufein- 

 ander senkrecht. Im letzteren Fall wird sich bei 

 geeigneter Keildicke immer eine bestimmte 

 Stelle am Keil finden lassen, an welcher der 

 Gangunterschied im Kristall gerade durch den 

 entgegengesetzt gleichgroBen im Kei! kom- 

 pensiert wird, so daB im gekreuzten Apparat 

 ein schwarzer Streifen erscheint. LiiBt man den 

 Keil seithch iiber den Kristallschliff hinausragen, 

 so zeigt er neben diesem in der Verlangerung des 

 schwarzen Streifens gerade die Interferenzfarbe. 

 welche der Schliff fiir sich allein aufweist, und 

 es kann nunmehr am Keil deren Ordnung direkt 

 aus der Anzahl der von seiner scharfen Kante 

 her auftretenden Interferenzstreifen abgeleitet 

 werden. Besonders vorteilhaft zur Messung des 

 Gangunterschieds ist die als Babinetscher 

 Kompensator bekannte Kombination zweier 

 Quarzkeile (vgl. B 2 f). Ist der Gangunter- 

 schied hiermit in Wellenlangen gefunden, so 

 erhalt man die Differenz der fiir die optische Er- 

 scheinung maBgebcnden Brechungsexponenten 

 durch Multiplika ten desGangunterschieds mit dem 

 Quotienten aus mittlerer Wellenlange des weiBen 

 Lichts (etwa 550 fzu) und Dicke des Kristall- 

 schliffs. 



Als \vichtiges Charakteristikum optischzwei- 

 achsiger Kristalle ist noch der von den Binormalen 

 eingeschlossene Winkel, der sogenannle op- 

 tische Achse nwinkel anzusehen. Seine Be- 

 stimmung erfolgt im allgemeinen auf dem Um- 

 v/ege der direkten Messung des sogenannten 

 ,,scheinbaren" oder ,,;iuBeren" Achsenwinkels, 

 d. h. des infolge der Brechung des den Kristall 

 verlassenden Lichts an der Grenze Kristall- 

 auBeres Medium im allgemeinen vergroBerten 

 Winkels der Binormalen. Infolge der vielfach 

 sehr betrachtlichen Abhjingigkeit des Binormalen- 

 winkels von der Wellenlange des Lichts (vgl. 

 B 3 c; siehe auch E. A. Wulfing Neues Jahrb. 

 f. Mineral. Bd. 12 1898 S. 343 405) ge- 

 winnt seine Bestimmung in homogenem Licht 

 besondere Bedeutung. 



E. Lumineszenz bei Kristallen. 1 ) 



AuBer durch hohe Temperatur kann die 

 groBe Mehrzahl aller Substanzen auch bei 

 gewohnlicher Temperatur unter der Wirkung 

 einer bestimmten Erregung zur Lichtemission 

 veranlaBt werden. Es ist dies die Erscheimmg 

 der Lumineszenz, die je nach der Art 

 der Erregung nach dem Vorschlag von 

 E. Wiedemann meist die spezielle Be- 

 zeichnung als Photolumineszenz, Tribo- 

 lumineszenz usw. erhalt. Die gemeinsame 

 Erscheimmg jeder Lumineszenz besteht in 



*) Ueber die Theorie der Lumineszenz- 

 erscheinungen siehe den Artikel ,,L u m i n e s z e n z".- 



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