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Elektrische Influenz 



Elektrische Influenz. 



1. Leiter im elektrischen Feld im Vakuum: 



a) Grundtatsachen, b) Allgemeine Begrndung 

 aus der Theorie der Elektrizitt. c) Anwen- 

 dungen: Elektrophor; Influenzmaschine. d) 

 Lsung spezieller Flle: Platten- und Kugel- 

 kondensator, e) Methode der elektrischen Bilder. 

 2. Leiter im elektrischen Feld im homogenen 

 Dielektrikum: a) Einflu des Mediums auf die 

 Erscheinung. Gleichungen der Elektrostatik im 

 homogenen Medium, b) Lsung spezieller Pro- 

 bleme. 3. Inhomogenes Dielektrikum (Nicht- 

 leiter im elektrischen Felde): a) Herleitung der 

 Erscheinungen aus der Theorie der Elektrizitt. 



b) Lsung spezieller Flle. 4. Energie und pon- 

 dero motorische Krfte im elektrischen Felde: 

 a) Die elektrostatische Energie, b) Pondero- 

 motorische Krfte. 



i. Leiter im elektrischen Feld im 

 Vakuum, ia) Grundtatsachen. Neben 

 den direkten Methoden, isolierte Leiter zu 

 elektrisieren (z. B. durch Kontakt zweier 

 verschiedener Metalle, durch Reibung, durch 

 Berhrung mit schon geladenen Substanzen), 

 gibt es noch eine mehr indirekte. Diese 

 besteht darin, da man den Leiter (isoliert 

 oder nicht isoliert) in ein auf irgendeine 

 Weise erzeugtes elektrisches Feld bringt. 

 Dann treten auf dem Leiter Ladungserschei- 

 nungen auf; die Ladungen nennt man im 

 Gegensatz zu den durch die direkten Metho- 

 den erzeugten influenzierte" Ladungen, 

 und die Gesamtheit dieser Erscheinungen 

 bezeichnet man als die Leine von der In- 

 fluenzelektrizitt". Wie wir im fol- 

 genden sehen werden, ist dies berhaupt das 

 allgemeine Problem der Elektrostatik. Wir 

 beschrnken uns zunchst auf die im Vakuum 

 auftretenden Erscheinungen. Zunchst seien 

 einige einfache Experimente besprochen, die 

 die Erscheinung der Influenz vor Augen 

 fhren. 



In die Nhe eines elektrisch geladenen 

 Metallkrpers (Konduktor) (er sei etwa 

 positiv) werde ein zweiter Leiter B gebracht 

 (Fig. 1); derselbe ist unelektrisch, wie daraus 



Fig. 1. 



hervorgeht, da zwei an seinen Enden be- 

 findliche Blattelektroskope b 2 und b 2 nicht 

 ausschlagen. 



Wird nun dieser isolierte Krper B in das 

 elektrische Feld gebracht, d. h. dem Krper A 

 hinreichend genhert, so schlagen beide 



Elektroskope aus, wie es die Figur zeigt. 

 B nimmt also durch Influenz" Ladungen 

 an. Entfernt man B aus dem elektrischen 

 Felde, so fallen b 2 und b 2 wieder zusammen, 

 d. h. B ist wieder unelektrisch geworden. 

 Dies gilt aber nur, wenn B stets isoliert 

 gehalten wurde. 



Speziell sei der Leiter B aus 2 isolierten 

 Stcken bestehend, B 1 und B 2 , nach Figur 2. 



Fig. 2. 



Beide Teile seien unelektrisch und zu- 

 nchst miteinander zur Berhrung gebracht, 

 so da wir, wie vorhin, einen einzigen Metall- 

 konduktor B haben. Sie werden in dieser 

 Weise ins Feld gebracht, genau wie vorhin. 

 Nachdem dann die beiden Elektroskope 

 b 2 und b 2 eine Ladung auf dem jetzt noch 

 einheitlichen Leiter B anzeigen, wird letzterer 

 im Felde des Krpers A in seine beiden Teile 

 getrennt. Entfernt man die beiden Hlften 

 B x und B 2 nunmehr aus dem Felde, so er- 

 weisen sich beide Stcke als geladen. Mit 

 Hilfe einer Probekugel zeigt man leicht, 

 da Bj (d. h. der dem elektrisierten Krper 

 A nhere Teil von B) negativ (d. h. un- 

 gleichartig mit A), B 2 (d. h. der von dem 

 Krper A weiter entfernte Teil von B) posi- 

 tiv (d. h. gleichartig) geladen ist. Endlich 

 bringt man auerhalb des Feldes B } und B 2 

 wieder zur Berhrung, dann zeigen die 

 Elektroskope b x und b 2 durch ihr Zusammen- 

 fallen an, da B 2 ebenso stark negativ, 

 wie B 2 positiv geladen war. 



Man kann sich also vorstellen, da unter 

 dem Einflu der von A ausgehenden elek- 



B 



Fig. 3. 



frischen Krfte die auf dem neutralen Krper 

 B in gleicher Menge befindlichen (sich daher 

 ausgleichenden) Mengen positiver und nega- 

 tiver Elektrizitt getrennt werden, so da 



