Elektrische Influenz 



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ungleich- 



die ungleichnamige angezogen, die gleich- 

 namige abgestoen wird (Fig. 3). 



Leitet man den Krper B, whrend er 

 noch im Felde ist, zur Erde ab, so verschwin- 

 det die abgestoene gleichnamige Ladung, 

 und es bleibt nur die angezogene 

 namige zurck. Entfernt 

 man nach dieser Manipula- 

 tion B aus dem Felde, so 

 behlt es seine Ladung, die 

 ungleichnamig mit der von 

 A ist, bei. 



ib) Allgemeine Be- 

 grndung aus der Theo- 

 rie der Elektrizitt. 

 Wir wollen der Einfachheit 

 halber annehmen, da der 

 das primre elektrische Feld 

 erzeugende Krper A 

 mit der Ladung + e 

 sehene Kugel sei. Ist 

 allein im Vakuum vorhanden, 

 so ist aus Symmetriegrnden 

 das Feld leicht angebbar: 

 Die elektrische Kraft ist 

 berall radial vom Kugel- 

 zentrum fortgerichtet, und 



die Niveauflchen (die 

 Flchen gleichen Potentials) 

 sind dementsprechend kon- 

 zentrische Kugelflchen (Fig. 

 4). Werden die Kraftlinien 

 nach Faradays Vorschrift 

 konstruiert, so gehen von A 

 4 7i e Kraftlinien aus. Es sei 

 daran erinnert, da negative Ladung 

 in der Sprache Faradays gleichbe- 

 deutend mit dem Einmnden oder 

 Endigen einer bestimmten Kraftlinienzahl 



auf einem Krper ist. Die Kraftlinien stehen 

 stets senkrecht auf den Niveauflchen. Da 

 I die Oberflche leitender Krper stets eine 

 ! solche ist, so entspringen und endigen im 

 Gleichgewichtszustande die Kraftlinien stets 

 senkrecht auf den Leitern. Denken wir uns 



eine 



ver- 



diese 



Fig. 4. 



nun in das Feld von A den in Figur 4 schraf- 

 fierten leitenden Krper B gebracht. Zwei 

 Punkte a und mgen die Entfernungen rj 

 und r 2 vom Mittelpunkte von A haben. Dann 



Fig. 5. 



