Elektrische Influenz 



241 



Namen empfangen. Lord Kelvin hat die Ladungen einschlielich der Influenzladungen 

 Methode namentlich auf kugelfrmige Leiter sich auf Leiteroberf'chen befinden sollten, 



ausgedehnt, worauf hier nicht weiter einge- 

 gangen werden kann. 



die selbst ins Vakuum gebettet waren. 



Nun- 



mehr wollen wir annehmen, da wir ein be- 



Fig. 12. 



2. Leiter im elektrischen Felde im 

 homogenen Dielektrikum. 2a) Einflu 

 des Mediums auf die Erscheinung. 

 Bisher hatten wir vorausgesetzt, da alle 



liebiges isolierendes homogenes Medium haben 

 (fest, flssig oder gasfrmig), in dem der ganze 

 Vorgang sich abspielt. Dann treten Ver- 

 nderungen auf, die wir jetzt besprechen 

 mssen. 



Wir gehen von folgender, durch Faraday 

 festgestellten Erfahrungstatsache aus: wh- 

 rend die Kraft zwischen zwei Ladungen 

 e x und e in der Entfernung r im Vakuum 

 den Wert hat 



= % 

 r 2 



gilt dieses Gesetz nicht mein, wenn die 



Ladungen sich in einem anderen isolierenden 



Medium befinden. Dann tritt an dessen 



Stelle die Gleichung: 



1 e,e 



(io) a = - f 2 



wo eine Materialkonstante ist, die grer 

 als 1 ist. Der Fall des Vakuums ist daher ein 

 durch =1 ausgezeichneter Spezialfall. Diese 

 Materialkonstante charakterisiert nach der 

 Maxwellschen Theorie das elektrische Ver- 

 halten des Isolators in hnlicher Weise, wie 

 die Elastizittskonstante eines Stoffes seine 

 elastischen Eigenschaften bestimmt. Man 

 nennt sie die Dielektrizittskonstante (D.K.) 

 und bezeichnet daher auch den Isolator als 

 ein Dielektrikum. Als elektrische Kraft be- 

 zeichnen wir bekanntlich die Kraft pro 



Handwrterbuch der Naturwissenschaften. Band III. 



16 



