Elektrodynamik 



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ringen Betrag besitzt. In allen diesen Fllen 

 kommt die Frage, die die alteElektrodynamik, 

 da sie mit stationren Strmen arbeitet, 

 nicht zu entscheiden vermag, die Frage 

 nmlich, ob und mit welcher endlichen Ge- 

 schwindigkeit sich die elektrodynamischen 

 Wirkungen im umgebenden Raum ver- 

 breiten, gar nicht in Betracht; denn wenn 

 die Aenderungen des Stroms gengend lang- 

 sam geschehen, mu stets an jeder Stelle 

 der Umgebung dasselbe magnetische Feld 

 herrschen, wie es auch vorhanden sein 

 wrde, wenn die Strombahn von dem augen- 

 blicklichen Wert des Stroms konstant durch- 

 flssen wre, oder mit anderen Worten 

 dasjenige Feld, das sich bei unendlich groer 

 Ausbreitungsgeschwindigkeit der magneti- 

 schen Wirkung ergeben wrde. Solche 

 Stromsysteme heien quasistationr"; tat- 

 schlich gelang es schon W. Thomson 

 (1853), auf Grund der lteren Auffassung, 

 die Schwingungsdauer elektrischer Schwin- 

 gungskreise mit diskret verteilter Selbst- 

 induktion L und Kapazitt C theoretisch 

 abzuleiten und durch die bekannte Thom- 



2^ 



so n sehe Formel x = --i/LC darzustellen, die 



c \ 



zuerst durch Feddersen (1859) geprft 



und hinreichend genau befunden wurde. 



Indes versagte die ltere Elektrodyna- 

 mik, als Stromsysteme bekannt wurden, bei 

 denen die Ungeschlossenheit" erheblicher 

 war, d. h. bei denen die Kapazitt nicht 

 mehr konzentriert war an engbegrenzten 

 Stellen, deren Ausdehnung verschwand gegen- 

 ber den Dimensionen der ganzen Strom- 

 bahn, sondern sich mehr oder weniger 

 gleichmig ber das ganze System ver- 

 teilte; hier bedurfte die ltere Elektro- 

 dynamik einer fundamentalen Erweiterung. 

 Denn nicht nur, da diese Systeme in sol- 

 chem Ma ungeschlossen waren, da die in 

 den Drhten flieenden Strme in irgend- 

 einem Augenblick an verschiedenen Stellen 

 der Strombahn ganz verschieden waren, es 

 war auch die zeitliche Aenderung des Stroms 

 nun so gro, da der Wert der Ausbreitungs- 

 geschwindigkeit seiner magnetischen Wir- 

 kungen magebenden Einflu auf das ma- 

 gnetische Feld an irgendeiner Stelle der 

 Umgebung gewann. Mit solchen Strom- 

 systemen hat zuerst Heinrich Hertz 

 (1887) gearbeitet; und so sind es denn gerade 

 seine Versuche gewesen, die der durch 

 Maxwell erweiterten Elektrodynamik zum 

 Sieg verholfen haben. 



Die wesentliche Erweiterung, die Max- 

 well einfhrt, lt sich als Hypothese der 

 inkompressiblen Elektrizitt bezeichnen. Wh- 

 rend die ltere Auffassung ungeschlossene 

 Strme kennt, gibt es solche bei Maxwell 

 nicht; es bedarf daher die ltere Auffassung 



einer Ergnzung in den Fllen, wo die 

 gewhnlichen Strme der alten Elektro- 

 dynamik in Kondensatoren enden. Max- 

 well sucht diese Ergnzung in einer Ver- 

 nderung des an die Kondensatorbelegung 

 angrenzenden Dielektrikums. In diesem 

 entsteht ja ein elektrisches Feld und dessen 

 Erzeugung wird mit der Verschiebung von 

 Elektrizitt im Dielektrikum in Zusammen- 

 hang gebracht. So setzt sich denn der der 

 Kondensatorplatte zuflieende Leitungs- 

 strom" in das Dielektrikum hinein als Ver- 

 schiebungsstrom" fort, so da nunmehr die 

 Strombahn stets geschlossen ist und der 

 Gesamtwert des Stroms in jedem Augen- 

 blick fr alle Querschnitte des Stromsystems 

 der gleiche ist. Hiernach finden die Vor- 

 gnge so statt, als ob eine den ganzen Raum 

 durchdringende inkompressible Flssigkeit 

 Elektrizitt" sich bewege; eine solche Be- 

 wegung kann nur in geschlossenen Bahnen 

 erfolgen. 



Zu dieser GrundvorsteUung tritt er- 

 gnzend hinzu die Annahme, da der Ge- 

 samt strm an der Ausbildung des magne- 

 tischen Feldes beteiligt ist, und zwar nach 

 Gesetzen, wie sie fr die nchste Umgebung 

 der stromclurchflossenen Raumstelle sich 

 nach den Prinzipien der alten Elektrodyna- 

 mik berechnen lassen. Das hier auftretende 

 magnetische Feld bewirkt nun seinerseits 

 gem den Vorstellungen von Faraday 

 eine elektrische Induktion, wrde also in 

 einem geschlosssenen Leiterkreis einen In- 

 duktionsstrom entstehen lassen und mu 

 demgem im Dielektrikum einen in sich 

 geschlossenen Verschiebungsstrom hervor- 

 rufen, der nach der Max well sehen Auf- 

 fassung identisch ist mit der Entstehung 

 eines elektrischen Feldes. Die Folge ist die 

 Ausbildung eines magnetischen Feldes in 

 der nchsten Umgebung des neuen Gesamt- 

 stroms, das nun seinerseits wieder einen 

 Strom hervorruft usf. So schreitet der durch 

 das gleichzeitige Auftreten von elektrischen 

 und magnetischen Krften charakterisierte 

 Vorgang von Punkt zu Punkt des Raumes 

 fort mit einer endlichen Geschwindigkeit, 

 die nur durch die elektrischen und magne- 

 tischen Eigenschaften des Raumes bestimmt 

 wird. 



Zur nheren Illustrierung mge der Vor- 

 gang genauer beschrieben werden, der nach 

 dieser Auffassung in der Umgebung eines 

 Drahtes sich abspielt, durch den pltzlich 

 ein elektrischer Strom gesandt wird. Als- 

 bald entwickelt sich in unmittelbarer Nhe 

 des Drahtes ein magnetisches Feld, das 

 den Draht wirbelartig umgibt; folglich tritt 

 durch jede an der Drahtoberflche gelegene 

 kleine Flche, deren Ebene durch die Draht- 

 achse geht, ein wachsender magnetischer 



