Elektrodynamik 



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oben Abschnitt 5.) Dies ist der Ausdruck definierte Stromeinheit gegenber derjenigen 



fr den Max well sehen Verschiebungsstrom 

 im leeren Raum. 



Ist aber die oben genannte elektrisch 

 geladene Ebene nicht in den leeren Raum, 

 sondern in ein Dielektrikum von der Di- 

 elektrizittskonstante eingebettet, so wird 

 die im umgebenden Raum hervorgerufene 



e 



2* 



e 



elektrische Kraft nicht - sondern nur 



2 e 



Das Feld ^ wird vielmehr erst durch die 



u 



Flchendichte ee erzeugt. Soll also die 

 gleiche Aenderung der Feldstrke wie vor- 

 her geschehen, so mu die strkere Ladung 

 Die Dichte des Verschie- 

 also jetzt den Betrag 

 e 1 d 



des elektromagnetischen cgs-Systems reduziert 

 ist, zunchst im Verhltnis - der gewhn- 

 lichen elektrostatischen zur elektromagne- 

 tischen Einheit, sodann im Verhltnis -7= 



1 4tt 



der hier verwendeten Ladungseinheit zur 

 gewhnlichen elektrostatischen, so ergibt 

 sich, da der in den genannten Ausdruck 

 fr das Linienintegral einzusetzende Strom i' 

 gleich ist dem im hier benutzten Ma aus- 

 gedrckten Strom i, dividiert durch cj^yr. 

 Demnach wird die Gleichung fr das Linien- 

 integral 



ee bewegt werden, 

 bungsstroms hat 



- im elektrostatischen, 

 J/47I ot H?t c t 



elektromagnetischen Ma. Fhrt man eine 

 neue Gre ein = eGr, so wird der Ver- 



schiebungsstrom in unserem Ma . Diese 



Gre $ heit dielektrische Verschie- 

 bung" oder (Lorentz) elektrische Er- 

 regung"; sie charakterisiert denjenigen Zu- 

 stand einer Raumstelle, der dort die elek- 

 trische Kraft ( hervorruft, ist somit im 

 freien Aether mit (5 identisch, in der Materie 



14 71 I i dl = -7 = oder / 



1 dl = -. 



Wird nun die Flche o, ber deren Rand- 

 kurve 1 das Linienintegral sich erstrecken 

 soll, von einer Strmung durchsetzt, deren 

 Dichte sei, so ergibt sich der von 1 um- 

 schlungene Strom zu / ( n da, wobei unter 



J 6 



( n die auf do senkrechte Komponente der 



Strmung & verstanden ist. Folglich ent- 

 steht 



Hierin setzt sich nun - - und das ist ja 



v^^ ^ ^ * ~ --, - . i nienii sblz,l muh nun - uuu u^o 101; j 



im allgemeinen aber grer (dielektrische die Erweiterung, die die Maxwellsche 



Polarisation des Isolators, siehe die Theorie 

 von Lorentz in Abschnitt 8). 



Die erste Hauptgleichung der Max- 

 wellschen Theorie bringt nun das magne- 

 tische Feld in Abhngigkeit von der elek- 

 trischen Strmung. Und zwar wird hier der 

 schon frher in Abschnitt 3 formulierte Aus- 

 druck fr das Linienintegral der magnetischen 

 Kraft, gebildet ber die Randkurve irgend- 

 einer Flche, die von elektrischem Strom 

 durchsetzt wird, allgemein angewandt auf 

 die gesamte Strmung, die sich aus Leitungs- 

 und Verschiebungsstrom zusammensetzt. 

 Jenes Linienintegral lautete fr die damals 



Theorie gegenber der alten Elektrodynamik 

 bringt - ( zusammen aus Leitungs- und 

 Verschiebungsstrom. Die Dichte i des 

 ersteren ist zu setzen = A@, wo l die Leit- 

 fhigkeit des Mediums ist {l = kn&l', wenn 

 l' die gewhnliche Leitfhigkeit im elektro- 

 magnetischen Ma ist); die Dichte des Ver- 

 schiebungsstroms war schon oben ange- 

 geben zu %r = e -rjr, so da sich fr das 



OL l 



Linienintegral ergibt 



" P Ali'' /* 



setzt. $ dl = / i n d + e - / G-do 



amals J \ C W - V < 



angewendeten Einheiten /'i dl = = 4yri' ; hier 



(I. Hauptgleichung). 



war die magnetische Feldstrke $' in den ge- Dl ? r F f. e ' ob * er V ^ n e JSS 

 wohnlichen magnetischen Einheiten, i' in Ein- tatschlich die von Maxwell angenommene 

 heiten des elektromagnetischen cgs-Systems magnetische Wirkung habe ist mein ach 

 ausgedrckt. In dem hier anzuwendenden U direkten Versuch en behande. t worden 

 n -^ Hertz hat gezeigt, da die induzierende 



System wird wegen k = -t die Einheit der Wirkung, die ein elektrischer Oszillator auf 

 , , .. . ..o ! .., ,. , einen in der Nhe aufgestellten Resonator 



Feldstarke groer als im gewhnlichen magne- 1 ausbt? durch einen Klotz isolierenden Ma- 

 nschen System, nmlich gleich dem }47r- ! terials grerer Dielektrizittskonstante in 

 fachen; folglich erscheinen die Mazahlen der der rp at qua iitativ so beeinflut wird, wie 

 Feldstrke >' gleich dem \\n- fachen der- ! es nac h der Maxwellschen Theorie der Ver- 

 jenigen Mazahl, die dieses Feld in demjiier cphiphnTio-sstrnrne zu erwarten ist. Die 



zu benutzenden System angibt: ' = i^n 

 Drckt man ferner alle Strme i in unserem 



durch h = , modifizierten elektrostatischen 

 4jt 



Masystem aus, beachtet also, da die so 



Handwrterbuch der Naturwissenschaften. Band III 



unmittelbare magnetische Wirkung der Ver- 

 schiebungsstrme in einem Isolator hat zu- 

 erst Rntgen festgestellt; er lie um eine 

 vertikale Achse eine runde Ebonitplatte 

 rotieren, ber welcher eine feste, an Erde 



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