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Elektrodynamik 



gelegte Metallplatte lag, whrend unter ihr 

 zwei durch einen Schlitz getrennte Metall- 

 platten sich befanden, deren eine positiv, 

 die andere negativ geladen werden konnten. 

 Wenn nun die Ebonitscheibe rotierte, so 

 traten die Teile, die die Schlitze passierten, 

 aus einem aufwrts gerichteten in ein ab- 

 wrts gerichtetes elektrostatisches Feld, wur- 

 den also hier umpolarisiert oder erfuhren 

 Aenderungen des Vektors 3). Diese nach 

 Maxwell vertikalen Strmen quivalenten 

 Schwankungen von 3) muten ber der 

 oberen Metallplatte, in der Rotationsachse, 

 ein magnetisches Feld erzeugen, das mit 

 einer empfindlichen astasierten Magnet- 

 nadel gem der Erwartung wirklich fest- 

 gestellt werden konnte. Spter hat ins- 

 besondere Eichenwald die Rntgenschen 

 Versuche wiederholt, und die magnetische 

 Wirkung des Verschiebungsstroms nicht nur 

 dem Sinne nach, sondern auch zahlenmig 

 bereinstimmend gefunden mit der Wir- 

 kung des quivalenten Leitungsstroms, wie 

 er nach Maxwell zu berechnen ist. Es 

 darf deshalb die Maxwellsche Annahme, 

 soweit es sich um die magnetisierende Wir- 

 kung desjenigen Teils der Verschiebungs- 

 strme handelt, der von Aenderungen des 

 elektrischen Feldes im materiellen Dielektri- 

 kum herrhrt, als durch direkte Versuche 

 besttigt gelten; ob aber auch im freien 

 Aether magnetisierend wirkende Verschie- 

 bungsstrme mglich sind, bleibt hierbei un- 

 entschieden. 



Die zweite Hauptgleichung vonMax- 

 well, das Gegenstck und Komplement der 

 ersten, ist nichts anderes als eine Verallge- 

 meinerung des Faradayschen Induktions- 

 gesetzes. Faraday war es schon gelungen, 

 die Erscheinungen der elektrischen Induk- 

 tion auszudrcken durch das Verhalten der 

 magnetischen Kraftlinien, die dem induzie- 

 renden Stromkreis oder Magneten angehren. 

 Diese magnetischen Kraftlinien, d. h. die 

 Kurven, welche an jeder Stelle des Feldes 

 die Richtung der dort herrschenden magne- 1 

 tischen Kraft angeben, besagen in der 

 Faradayschen Auffassung weit mehr als j 

 nur diese geometrische Beziehung; ihre 

 Dichte, d.h. die Zahl, welche die senkrecht zu 

 ihnen stehende Flche von 1 qcm durchsetzt, 

 gibt die Strke der magnetischen Kraft an 

 der betreffenden Stelle an, sobald die Ein- 

 heitskraftlinie in geeigneter Weise definiert 

 ist. Ja, die Vorstellung Faradays, da 

 die Kraftlinien kontinuierliche Existenz ht- 

 ten, da sie also nicht pltzlich in Gebieten 

 entstehen knnten, in denen vorher keine 

 vorhanden waren, drckt klar aus, da den 

 Kraftlinien die physikalische Bedeutung eines 

 besonderen Zustandes im Raum zukommt, | 

 der sich bei Aenderung des induzierenden 

 Stroms usw. mit endlicher Geschwindigkeit 



im Raum ausbreitet. Im induzierten Strom- 

 kreis tritt nun nach Faraday nur dann eine 

 elektromotorische Kraft durch Induktion 

 auf, wenn entweder seine Drhte durch die 

 Kraftlinien des Magnetfeldes hindurchbewegt 

 werden oder wenn die Kraftlinien gezwungen 

 sind, durch die Drhte hindurchzugehen, 

 ; sei es durch Bewegung des induzierenden 

 i Systems oder durch Aenderung seines Magnet- 

 feldes infolge von Stromnderung oder dgl. 

 Es ist also stets das Schneiden der Kraft- 

 linien, das in den Drhten des induzierten 

 Stromkreises elektromotorische Krfte her- 

 vorruft; und das Grundgesetz lautet (in 

 der von Maxwell gegebenen strengen Form): 

 Die in der ganzen Ausdehnung eines Leiters 

 zu einer bestimmten Zeit wirkende elektro- 

 motorische Kraft wird durch das Verhltnis, 

 in dem die von ihm eingefaten magnetischen 

 Kraftlinien in der Zeiteinheit an Zahl gerade 

 abnehmen, gemessen". 



Ersichtlich gilt dieses Gesetz zunchst 

 [ nur fr geschlossene Leiterbahnen, in denen 

 also gewhnliche Leitungsstrme flieen kn- 

 nen; Maxwell erweitert seine Gltigkeit 

 auf jede beliebige geschlossene Kurve, gleich- 

 viel, ob diese ganz oder teilweise in Leitern 

 oder Isolatoren verluft. Es ist daher jede 

 Aenderung des magnetischen Kraftflusses 

 durch irgendeine Flche, d. i. der Gesamtzahl 

 von Kraftlinien, die diese Flche durch- 

 setzen, stets begleitet von einem Induktions- 

 strm lngs der Randkurve der Flche; dieser 

 Strom kann je nach Umstnden Leitungs- 

 strom oder Verschiebungsstrom oder beides 

 | zusammen sein. Und da ein Verschiebungs- 

 strom identisch ist mit dem Auftreten bezw. 

 der Aenderung des elektrischen Feldes an 

 der betreffenden Stelle, so mu hiernach 

 jede Aenderung in der Verteilung der magne- 

 tischen Kraft gleichzeitige Aenderungen der 

 elektrischen Kraft zur Folge haben. 



Die elektromotorische Kraft fr eine ge- 

 schlossene Kurve, d. i. die Arbeit, welche 

 die Elektrizittsmenge 1 beim einmaligen 

 Durchlaufen der Kurve leistet, ist identisch 

 mit dem Linienintegral der elektrischen 

 Kraft ber die ganze Kurve, also gleich 

 /@i dl, wo i die in die Richtung des Kurven- 

 elements dl fallende Komponente von be- 

 deutet. Andererseits ist der gesamte, die 

 Flche durchsetzende magnetische Kraft- 

 flu gleich JJpndff, falls das Medium, in 

 dem sich o befindet, die Permeabilitt ju, = 1 

 besitzt (leerer Raum). Ist aber der Raum 

 mit einem Medium von anderer Permeabilitt 

 erfllt, so ist der gesamte Kraftflu nicht 

 durch den Vektor bestimmt, sondern 

 durch einen anderen Vektor, die magnetische 

 Induktion 33, die mit durch die Beziehung 

 verknpft ist : 33 = ju (wobei allerdings im 

 allgemeinen n keineswegs konstant, son- 

 dern, besonders bei stark magnetisierbaren 



