Elektrodynamik 



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Medien, von abhngt). Folglich wird der 



Kraftflu gleich/ 93do = l/t&da, und die 



in der Zeiteinheit geschehende Abnahme dieses 

 Kraftflusses, die ja gem dem Faraday-j 

 sehen Induktionsgesetz die elektromotorische 

 Kraft bestimmt, gleich 



_^ t J n da=- l t M J fcda. ; 



Wegen der erforderlichen Umrechnung 

 dieser elektromotorischen Kraft in das 

 hier verwendete Masystem ist der gefun- 

 dene Ausdruck noch mit zu multiplizieren; 



c 



so entsteht denn 



f (&dl= ^ |z f $ n da. (U. Haupt- 

 V l c t d gleichung). 



Um die Analogie der physikalischen Vor- 

 gnge, die den beiden Hauptgleichungen 

 entsprechen, deutlicher hervortreten zu las- 

 sen, sei darauf hingewiesen, da man die 

 Aenderung des Kraftflusses durch o hin- 

 durch, d. h. die Aenderung der magnetischen 

 Kraft in o, sich herbeigefhrt denken kann 

 durch die Bewegung einer im Raum ver- 

 teilten freien nordmagnetischen Menge in 

 hnlicher Weise, wie oben die Aenderung 

 der elektrischen Feldstrke mit der Be- 

 wegung im Raum verteilter freier Elektrizitt 

 in Beziehung gebracht wurde. Die Aende- 

 rung des magnetischen Kraftflusses durch o 

 entspricht also dem dielektrischen Verschie- 

 bungsstrom; und ebenso wie dieser durch 

 die Dielektrizittskonstante beeinflut wird, 

 so mu der magnetische Verschiebungsstrom 

 von der magnetischen Permeabilitt ab- 

 hngen. Vllig analog wrden die den beiden 

 Hauptgleichungen entsprechenden Vorgnge 

 dann sein, wenn es auer den magnetischen 

 Verschiebungsstrmen auch magnetische Lei- 

 tungsstrme gbe; das wrde zur Vorausset- 

 zung haben, da sich berhaupt nord- und 

 sdmagnetische Mengen trennen lassen. Dies 

 ist bekanntlich nicht der Fall, denn jedes 

 magnetisierte Raumelement besitzt stets so- 

 wohl seinen Nord- wie seinen Sdpol. Fr 

 den Fall elektrischer Leiter sind daher die 

 Hauptgleichungen nicht symmetrisch; doch 

 werden sie das, wenn es sich um Vorgnge 

 in Isolatoren handelt; dann nehmen die Glei- 

 chungen die Form an 



f 



gehngtes Stbchen aus leitender oder stark 

 dielektrischer Substanz der Wirkung eines 

 durch den Raum bewegten Magnetfeldes aus- 

 gesetzt wrde; das Stbchen mte sich 

 dann in der Richtung des vom bewegten 

 Magnetfeld hervorgerufenen elektrischenFelds 

 einstellen, wrde also das Gegenstck sein 

 zu der durch die dielektrischen Verschie- 

 bungsstrme abgelenkten Magnetnadel. Indes 

 versprechen solche Versuche wegen ganz be- 

 deutender experimenteller Schwierigkeiten 

 keinen Erfolg; wohl aber liegt ein Experiment 

 vor, das auf einem etwas indirekten Wege 

 die Existenz des vermuteten elektrischen 

 Feldes dartut. Wilson lie einen Hart- 

 gummihohlzylinder, der innen und auen 

 mit Stanniol beklebt war, in einem krf- 

 tigen Magnetfeld, dessen Richtung der Zy- 

 linderachse parallel war, rotieren: war die 

 eine Belegung des Zylinders mit Erde, die 

 andere mit einem Elektrometer verbunden, 

 so zeigte letzteres eine Aufladung des Hart- 

 gummikondensators in dem durch die Max- 

 wellsehe Vorstellung bedingten Sinne an. 

 Es tritt also jedenfalls in dem durch das 

 Magnetfeld hindurchbewegten Dielektrikum 

 eine Polarisierung auf, die die Folge ist 

 eines hier wirksamen elektrischen Feldes. 

 Im brigen wird auf den Wilson scheu 

 Versuch weiter unten noch zurckzukommen 

 sein. 



Die beiden Hauptgleichungen in der bis- 

 her hingeschriebenen Form sind noch keine 

 Nahewirkungsgleichungen ; sie stellen ja z.B. 

 das Verhalten des Vektors 1 lngs der ge- 

 schlossenen Kurve 1 durch das Verhalten 



! der Gren i n und S n in der ganzen von 1 

 begrenzten Flche o von endlicher Aus- 

 dehnung dar. Doch sind nun die gewnschten 

 Feldgleichungen aus den angeschriebenen 

 leicht zu erhalten, wenn o selbst unendlich 



; klein gewhlt wird. 



Es sei z. B. in einem Rechtsschrauben- 

 koordinatensystem, d. i. einem solchen, in 

 dem die Rechtsdrehung aus der positiven 

 X- Richtung in die positive Y-Richtung einem 

 Fortschreiten der Schraube in der positiven 

 Z-Richtung entspricht, in dem also in der 

 untenstehenden Figur die letztere nach vorn 

 weist, o gleich der Flche dxdy. Bildet man 

 nun fr einen im Sinne der positiven Z- 

 Achse rechtsgngigen Umlauf das Linien- 

 integral der magnetischen Kraft, so wird 

 dieses 



und 



/* i dl 



nda. 



C t f / 6 



Es liegt nahe, die Forderung der Max- ferner ist 

 wellschen Theorie, da magnetische Ver- 

 schiebungsstrme elektrische Felder her- 

 vorrufen mssen, durch direkte Versuche zu 

 prfen. Das knnte prinzipiell in der Weise j 

 z. B. geschehen, da ein leicht drehbar auf- t , 



j ] $i dl = dj 



dv d&xdx; 



| i n d = i z dxdv 



t/ 6 



$z 

 t 



dxdy. 



