Elektrodynamik 



42. 



hat -g Ter-, worin der Poyntingsche 



Strahlvektor ist; diese Kraft wird als Strah- 

 lungsdruck bezeichnet und ist experimentell 

 festgestellt worden (Lebe de w, 1900). Diese 



Kraft wirkt also auch in der Gre =- t- 



c ot 



auf den freien Aether, sobald in diesem 

 schnelle elektromagnetische Vorgnge ge- 

 schehen; dadurch mten Bewegungen des 

 Aethers eintreten, von denen nie etwas be- 

 merkt worden ist. Prinzipiell wichtig ist 

 ferner, da hiernach das Gesetz der Gleich- 

 heit von Wirkung und Gegenwirkung, welches 

 die aus den Maxwellschen Spannungen 

 abgeleiteten Krfte fr das ganze System 

 Materie + Aether befolgen, eben deswegen 

 fr die Materie allein nicht mehr gilt. 



7. Die Hertzschen Gleichungen fr 

 bewegte Krper. Schon Maxwell hat 

 seine Theorie auf bewegte Medien angewandt; 

 in ausfhrlicher Weise ist dies dann von 

 Hertz (1900) geschehen. Die Schwierig- 

 keit, um die es sich hier handelt, besteht 

 in der Frage, ob der Aether als Trger der ; 

 Feldkrfte sich mit der Materie bewegt oder 

 ob er ruht. Hertz meint zwar, da 

 die Bewegung des Aethers von der- 

 jenigen der Materie unabhngig zu sein 

 scheine; um aber die hierdurch geforderte 

 Komplikation, die durch die Einfhrung 

 mindestens je zweier Richtungsgren fin- 

 den elektrischen und den magnetischen Zu- 

 stand an jeder Stelle entstehen wrde, zu 

 vei meiden, macht er die Annahme, da 

 dem raumerfllenden Mittel in jedem Punkt 

 eine einzige Geschwindigkeit tu beizumessen 

 sei, die dann sowohl diejenige der Materie 

 als auch diejenige des Aethers ist. Dann 

 bewegen sich mit der Materie auch die ihren 

 elektrischen und magnetischen Zustand be- 

 dingenden Kraftlinien; und die ganze zeit- 

 liche Aenderung der Feldgren an irgend- 

 einer Stelle des Raumes setzt sich zusammen 

 aus der durch diese Bewegung der Kraft- 

 linien bedingten und derjenigen, die auch 

 im Ruhezustand geschehen wrde. Das 

 fhrt schlielich zu den folgenden Feld- 

 gleichungen, die der Krze halber nur in 

 vektorieller Schreibweise wiedergegeben wer- 

 den mgen: 



c rot <p = t + 





Qto + rot[Sto] 



und 



c rot ( = 



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rotrjBto]. 



Demnach behalten die Gleichungen im 

 Prinzip dieselbe Form wie in ruhenden Me- 

 dien, nur da die rechten Seiten, welche die 

 Dichte der elektrischen bezw. magnetischen 

 Strmung darstellen, durch Glieder zu er- 

 gnzen sind, die im Ruhezustand (tu = 0) 



fortfallen. Die gesamte elektrische Strmung 

 enthlt also nach der ersten Gleichung den 

 gewhnlichen elektrischen Leitungsstrom i 

 und den dielektrischen Verschiebungsstrom 



-T-; ferner ist gto der Konvektionsstrom", 



der dadurch zustandekommt, da die am 

 bewegten Krper haftende elektrische Ladung 

 g mit der Geschwindigkeit tt> forttrans- 

 portiert wird, und rot [tu] ein von Rntgen 

 zuerst beobachteter und deshalb Rntgen- 

 strom" genannter Effekt, der herrhrt von 

 der Bewegung der im elektrisch polari- 

 sierten Medium anzunehmenden fingierten 

 Ladungen", daher als fingierter Konvek- 

 tionsstrom zu bezeichnen ist. Alle diese 

 Komponenten des elektrischen Gesamtstroms 

 ben magnetisierende Wirkungen aus, die 

 ebenso zu berechnen sind, wie die des ge- 

 whnlichen Leitungsstroms aus dem Gesetz 

 von Biot und Savart. Die zweite Gleichung 

 sagt das Analoge aus bezglich des magne- 

 tischen Gesamtstroms, der sich zusammen- 

 setzt aus dem magnetischen Verschiebungs- 



strm und dem dem Rntgen strm ent- 

 t h 



sprechenden fingierten magnetischen Kon- 

 vektionsstrom rot [SBw]; hier fehlt der Lei- 

 tungsstrom und der wahre Konvektionsstrom, 

 weil es wahren Magnetismus nicht gibt. 



Man hat versucht, die magnetische Wir- 

 kung von Konvektions- und Rntgenstrom 

 und die elektromotorische Wirkung des fin- 

 gierten magnetischen Konvektionsstroms 

 durch direkte Experimente nachzuweisen. 

 Ein magnetisches Feld des Konvektions- 

 stroms hat zuerst Rowland festgestellt; 

 auf dem von ihm eingeschlagenen Wege (Ro- 

 tieren geladener Metallscheiben) hat insbe- 

 sondere Eichenwald die quantitative Ueber- 

 einstimmung dieser magnetischen Wirkung 

 mit derjenigen des quivalenten Leitungs- 

 stroms (i = gtv) dargetan. Auch den magne- 

 tischen Effekt des zuerst von Rntgen 

 beobachteten fingierten Konvektionsstroms 

 (eine Platte aus Hartgummi o. dgl. rotiert 

 zwischen feststehenden Metallplatten, die 

 auf verschiedenes Potential gebracht sind, 

 also in der Hartgummiplatte eine dielek- 

 trischePolarisation hervorrufen), hat Eichen- 

 wald mit der Theorie in guter Ueberein- 

 stimmung befunden. Die elektromotorische 

 Wirkung des magnetischen Rntgenstroms 

 hngt aufs engste zusammen mit der schon 

 lange bekannten Erscheinung der unipolaren 

 Induktion, die dem Rntgeneffekt durchaus 

 analog wre, wenn letzterer mit permanent 

 polarisierten Dielektricis angestellt werden 

 knnte. 



Was die ponderomotorischen Krfte an- 

 langt, so sind diese, hnlich wie bei Maxwell, 

 aus einem System von Spannungen zu be- 



