Elektrodynamik 



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die aus den Verschiebungen der Polarisations- 

 Elektronen in der Materie resultiert und 

 die durch das elektrische Moment der Volum- 

 einheit gemessen wird, also = ( + *>#. 

 Auf Grund gewisser Annahmen lt sich 

 = -)]( setzen und der fr hinreichend lang- 

 same Aenderungen konstante Faktor r\ durch 

 eine dreikoustantige Formel ausdrcken. 

 Ebenso lt sich dann die Dielektrizitts- 



2) 

 konstante" ~ = s = 1 + r\ angeben; dies 



wrde der dispersionslosen Dielektrizitts- 

 konstanten der Max well sehen Theorie ent- 

 sprechen. Fr schnell vernderliche Feld- 

 krfte wird aber r\ und damit e abhngig 

 von der Aenderungsgeschwindigkeit, woraus 

 sich Abhngigkeit des Brechungsexponenten 

 von der Schwingungszahl ergibt. Weit 

 weniger befriedigend vermag die Elektronen- 

 theorie die magnetischen Eigenschaften der 

 Materie, besonders den Ferromagnetismus 

 zu erklren: erst ganz neuerdings sind hier 

 in Sonderfllen Anstze gelungen, die den 

 Messungsergebnissen zu entsprechen scheinen 

 (Langevin, Wei, Gans). 



Das Medium, in dem sich die elektroma- 

 gnetischen Vorgnge abspielen und fr welches 

 daher die Feldgleichungen anzusetzen sind, 

 ist in der Lorentzschen Theorie nur der 

 ruhende Aether. Die beiden Hauptglei- 

 chungen unterscheiden sich fr den Fall 

 ruhender Medien nicht von den Maxwell- 

 schen ; nur fr bewegte Medien treten Aende- 

 rungen ein, und zwar beziehen sich diese 

 auf die Komponenten des Gesamtstroms in 

 der ersten Hauptgleichung. Ist to die Ge- 

 schwindigkeit der Materie, u die Geschwin- 

 digkeit der einzelnen Elektronen in dieser, 

 also = tu + u die absolute Geschwindig- 

 keit der Elektronen, so ist die Dichte des 

 Gesamtstroms 



wo po der Mittelwert ist der Produkte aus 

 den rumlichen Ladungsdichten der be- 

 wegten Elektronen und ihren Geschwindig- 

 keiten b. Dieser Betrag pu enthlt die fol- 

 genden Anteile: denjenigen der Leitungs- 

 elektronen = t, denjenigen der Konvektion 

 etwaiger Ladungen q = q'xo, denjenigen 



Dieser Gesamtstrom ist identisch mit 

 demjenigen der Hertz sehen Theorie, bis auf 

 den Rntgen strm, der bei Hertz den 

 Betrag rot [tt>], hier aber den Betrag- 

 rot [$to] hat; der Unterschied rhrt daher, 

 da bei Hertz wegen der Mitbewegung des 

 Aethers die ganze dielektrische Verschiebung 

 %, bei Lorentz aber nur die an die Materie 

 geknpfte Polarisation $ mit transportiert 

 wird. Die Loren tzsche Theorie liefert daher 

 richtig das Resultat des oben erwhnten 

 Versuchs von Eichenwald, der mit der 

 Hertz sehen Theorie im Widerspruch stand. 



Aehnlich ergibt sich die Erklrung des 

 frher beschriebenen Wilsonschen Ver- 

 suchs. Da sich mit dem Isolator nur dessen 

 Polarisation mitbewegt, so mu die Auf- 

 ladung der Kondensatorplatten gegenber 

 der Hertzschen Theorie hier kleiner er- 



scheinen im Verhltnis %==- das 



3) e e 



aber ist das Resultat, das der Wilson sehe 



Versuch ergeben hat. 



Durch Einfhrung der Komponenten des 



Gesamtstroms erhalten die Lorentzschen 



Feldgleichungen fr bewegte (und schwach 



magnetisierbare) Medien die Form 



S) 

 c rot =: + i + g'to + rot rjto], 



dt 



c rot (S - 

 Im ruhenden 



die 



sammen aus 



Einheitsladung 



djB 



dt' 



Krper setzt sich die 

 ausgebte Kraft 



auf 

 zu- 



cher 



der elektrischen Feldstrke 



Iu931, der die Wirkung des 

 c 



auf den Strom darstellt, wel- 



quivalent ist der bewegten Ladung 



und dem Anteil 



Magnetfeldes 



von der Geschwindigkeit u. Im 

 Krper wird also diese Kraft 



bewegten 



+ -[]= + 



= <g' + 



[SB] 

 [uS], 



l] 



wo 



der Polarisationselektronen 



^ +rot[?] 



und denjenigen der Magnetisierungselektronen 

 = c rot 3ft, wo W die Magnetisierung" oder 

 das magnetische Moment der Volumeinheit 

 bedeutet (2TC = SB <p). Fr sehr schwach 

 magnetisierbare Medien ist der letzte Anteil 

 zu vernachlssigen und der Gesamtstrom 

 wird 



g = t+ 'tD + 



-f 5+ rot HM. 



1 



t 



die Kraft auf eine relativ zur Materie 

 ruhende Einheitsladung ist. Diese Kraft ' 

 ist es, die sowohl den Leitungsstrom i = o(', 

 als auch die Polarisation ty = >/(' = (e 1)(5' 

 in bewegten Krpern bestimmt ; daher 

 wird hier 



1 



= g + ( 1) g' = + []. 



Dem analog ist 



Was schlielich die durch das elektro- 



