Elektrodynamik 



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Diese Gleichungen, die schon von Lorentz 

 benutzt worden sind, werden als Lorentz- 

 transformationen bezeichnet; aus ihnen folgt 

 die Lorentzsche Kontraktion in der Rich- 

 tung der Bewegung. 



Die Anwendung des genannten Prinzips 

 auf die Elektrodynamik stellt also die For- 

 derung, Feldgleichungen zu finden, die gegen 



die Lorentztransformationen invariant sind 

 und, bezogen auf das relativ zur Materie 

 ruhende System, mit den Max well sehen 

 Gleichungen identisch werden. Solche Glei- 

 chungen hat Minkowski angegeben: sie 

 lauten, in gewhnliche Vektorschreibweise 

 bertragen : 



'X 



c rot > 



_4- t+eto| orot = - dt 

 l [] - ( + l []), - l [<] = />{$?- I io]) 



(to,(g+ -[]) 



I = 



^|+-[h,58] 



Diese Gleichungen gelten mit derselben 

 Genauigkeit wie das Relativittsprinzip; fr 

 gengend kleine Werte von ro/c und fr 

 nicht magnetisierbare Krper (// = 1) gehen 

 sie in die angeschriebenen Lorentzschen 

 Gleichungen ber. 



Die ponderomotorische Kraft, zu der 

 Minkowski gelangt, wird, spezialisiert auf 

 einen ruhenden, isotropen, homogenen Kr- 

 per im Magnetfeld, von Null verschieden, 

 wenn dieser Krper im Magnetfeld von 

 einem Leitungsstrom durchflssen wird; 

 sie wird aber Null, wenn der quivalente 

 Verschiebungsstrom vorhanden ist (Ein- 

 stein und Laub): es besteht also in dieser 

 Hinsicht ein prinzipieller Unterschied zwischen 

 Leitungs- und Verschiebungsstrom, ein Um- 

 stand, der mit der sonstigen grundstzlichen 

 Gleichheit dieser beiden Komponenten des 

 Gesamtstroms wenig harmoniert. Auerdem 

 gengt die Minkowski sehe Kraft dem 

 Impulssatz nicht, d. h. die Summe aus der 

 mechanischen und der elektromagnetischen 

 Bewegungsgre ist fr ein abgeschlossenes 

 System nicht konstant. Indem Abraham 

 von der Inipulsgleichung und der Poynting- 



schen Energiegleichung 



ausging, 



konnte er 



die ponderomotorische Kraft aus einer Reihe 

 von Spannungsgren ableiten, die zum 

 Teil mit den gewhnlichen Max well sehen 

 Spannungen identisch sind, zum Teil zu- 

 sammenhngen mit den Komponenten des 

 Poyntingsehen Strahlvektors, und aus denen 

 durch eine verwickelte Differentialoperation 

 die Komponenten der ponderomotorischen 

 Kraft erhalten werden knnen. Diese ge- 

 ngen nun sowohl dem Relativittsprinzip 

 als auch dem Impulssatz. 



Nicht unerwhnt bleibe, da die Ein- 

 st einsehe Form der Relativittstheorie 

 manchen Gegner gefunden hat. Insbesondere 

 wird die Aenderung im Gang der Uhren 

 und die Kontraktion starrer Krper als 

 allzugroe Schwierigkeit empfunden. Es 



scheint, da auch ohne diese eine Theorie 

 physikalischer Vorgnge, die die Nichterkenn- 

 barkeit der absoluten Bewegung ergibt, ge- 

 funden werden kann. 



Die Relativittstheorie hat die alte Frage 

 nach einem stoffartigen Trger der Licht- 

 bewegung, dem Aether", von neuem auf- 

 gerollt. Wenn von diesem Stoff durch 

 keinerlei Experimente festzustellen ist, ob 

 er ruht oder sich in beliebiger gleichfrmiger 

 Bewegung befindet, dann erscheint die 

 Aetherhypothese unntig; vielmehr treten 

 dann die elektromagnetischen Felder als 

 selbstndige Gebilde auf, whrend der nicht 

 von Strahlung durchsetzte, von ponderabler 

 Materie freie Raum wirklich leer ist (Ein- 

 stein). Hiernach ist die Energie etwas fr 

 sich Existierendes, sie wird von Lichtquellen 

 emittiert und besitzt Masse und Individuali- 

 tt (Planck's Energieelement), verhlt sich 

 also nun ihrerseits stoffartig. 



Literatur. L e h r b c h e r u n d s u s a m m e n - 

 f as sende Darstellungen: P. Di de, 

 Physik des Aethers, Stuttgart 1S9.}. A. 

 Wiiihelmann, Handbuch der Physik, .' Aufl., 

 Bd. V (1908): Elektrodynamik (K. Waitz), In- 

 duktion (Derselbe), Die Theorien der elektrischen 

 Erscheinungen (L. Graetz). Ency k 1 op d i e 

 der mathem. Wissenschaften, Bd. V, -' 

 (1904): Standpunkt der Fernwirkung (Hei und 

 Sommerfeld) , Maxioells elektromagnetische 

 Theorie (H. A. Lorentz). Elektronentheorie 

 (Derselbe). Abraham und I'ppl, Theorie 

 der Elektrizitt. .'B>h., 4. bezw. 2 Aufl., Leipzig 

 1912 und 1908. G. Mie, Lehrbuch der Elektrizitt 

 und des Magnetismus, Stuttgart 1910. 



Einzelwerke und gesammelte Ab- 

 h a n d 1 11 n g e n : C. Xeumann, Du elektrischen 

 Krfte. 2 Bde., Leipzig 1873 und 1878. C. 

 Maxwell, Lehrbuch der Elektrizitt und des 

 Magnetismus (deutsche Uebersetzung von B. 

 Weinstein), 2 Bde., Berlin 1888. H. 

 Hertz, Gesammelte Werke, S. Aufl., besonders 

 Bd. II, Leipzig 1894. H. A. Lorentz, 

 Versuch einer Theorii der elektrischen und 

 optischen Erscheinungen in bewegten Krpern, 



