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Elektromotorische Krfte 



zwischen ihnen der mit dem einen wandernde 

 magnetische Zwang den mit dem anderen 

 wandernden auf (Fig. 9). fim di e d or Pa r al l ol- 

 bewegungentspre^hende-Ene-rgi ev e r s chie - bnn g 

 sicherzustellen, mssen sich die beiden Elek- 

 tronen wieder geeignet deformieren, etwa so, 

 wie^es in der Figur 9 gestrichelt angedeutet ist. 

 Das xiat zur Folge, da sich die beiden be- 



Richtung 



3 zu- 



m > 



wegten Elektronen nicht so stark abstoen, 

 wie sie es ruhend bei gleichem Abstnde tun. 

 Oder: Infolge der Bewegung lagert 

 sich eine magnetische Anziehung 

 ber die elektrostatische Abstoung, 

 die um so grer ist, je grer die 

 Geschwindigkeit der bewegten Elek- 

 tronen ist. Dies ist die Elementarwirkung, 

 welche den Anzieh ungs- und Abstoungs- 

 k/ften elektrischer Strme zugrunde liegt 

 Es wird unten darauf -z ur c kg e kommen^ 

 Eine weitere fr sptere Errterungen 

 wichtige Elementarwirkung wird auf ein in ei- 

 nem Magnetfelde senkrecht zu seiner Richtung 

 bewegtes Elektron ausgebt. Man erkennt 

 sie folgendermaen: Die fein gestrichelten 

 Linien in Figur 10 sollen ein homogenes 

 Magnetfeld F von der Richtung 1 bezeichnen. 

 Senkrecht zur Ebene des Papiers fliege ein 

 Elektron, das, wie wir sahen, von Wirbeln 

 magnetischer Kraft e begleitet ist, wie sie 

 die Figur 10 andeutet. Man erkennt, da 

 der magnetische Zwang $qf des Feldes durch 

 den des Elektrons e bei B vermindert, bei A 

 verstrkt wird, so da eine Zwangsverteilung 

 resultiert, wie sie durch die stark gestrichelten 

 Linien angedeutet ist. Sie entsteht vor dem 

 bewegten Elektron und verschwindet hinter 

 ihm. Nimmt man den entstehenden elektri- 

 schen Zwang dazu, so zeigt die Anwendung 

 des Poyntingschen Satzes (Fig. 5), da eine 



Energieschiebung in der 

 stnde kommen mu, d. h. da das Elektron 

 eine zu seiner Bewegungsrichtung 

 und der Richtung des Magnetfeldes 

 senkrechte Beschleunigung erfhrt. 

 Es mu also eine entsprechende Ablenkung 

 von seiner Bahn erleiden. Man kann leicht 

 erkennen, da die Beschleunigung in der 

 Richtung 3 um so grer sein wird, je strker 

 das Feld p und je grer die $ E bestimmende 

 Geschwindigkeit des Elektrons ist. 



6) Ausstrahlung elektromagne- 

 tischer Wellen. Wird ein Elektron be- 

 schleunigt, so wird seine der schlielichen Ge- 

 schwindigkeit entsprechend deformierte 

 Gleichgewichtsform nicht sofort erreicht, es 

 tritt vielmehr folgendes ein : die von ihm aus- 

 gehenden Kraftlinien werden in unmittelbarer 



Fig. 10. 



Nhe des Haftpunktes so deformiert, wie 

 Figur 6 gestrichelt bertrieben zeigt. Das 

 hat, wie die genaue Rechnung zeigt, zur Folge, 

 da die zur Formnderung des Elektrons 

 im Sinne der Figur 7 ntige Energieschiebung 

 auf Grund des Poyntingschen Satzes 

 sichergestellt wird. Bei einer entsprechenden 

 Verzgerung des Elektrons kehrt sich das 

 Vorzeichen der Energiewanderung um und 

 die alte Form des Elektrons stellt sich so 

 wieder her. 



Findet eine ungleichfrmige Beschleu- 

 nigung, also eine zu- oder abnehmende Be- 

 schleunigung des Elektrons statt, so wird die 

 Felddeformation derart, da zu der eben 

 genannten eine Energieschiebung quatorial 

 zur Bewegungsrichtung erfolgt oder mit 

 anderen Worten, da ein elektromagnetischer 

 Strahlungsimpuls ausgelst wird, mit dem 

 sich ein gewisser Betrag von Strahlungs- 

 energie auf Nimmerwiederkehr von dem 

 Elektron entfernt. Auf Nimmerwiederkehr; 

 denn das Abstoen dieses Impulses erfolgt, 

 wie die Rechnung ergibt, obwohl es sich 

 nicht mehr leicht anschaulich machen lt, 

 immer, gleichviel ob es sich um eine Ver- 



