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Elektronen 



und die positiv geladenen Restatome des 

 metallischen Leiters bilden, in hnlicher 

 Weise, wie ein Gas die kleinen Poren in einem 

 Stck trockenen Tons erfllt, Poren, die 

 immerhin im Vergleich zu den Gasmole- 

 klen noch gro sind. Das negativ elek- 

 trische Elektronengas" diffundiert unter 

 dem Einflu eines elektrischen Feldes in der 

 dem Feld entgegengesetzten Richtung durch 

 das porse Gerst der Atome und bildet 

 so den elektrischen Strom. 



Wieweit es mglich ist, nach dieser Theorie 

 die besonderen Gesetze der metallischen 

 Leitung, sowie die thermoelektrischen Span- 

 nungen zwischen zwei Metallen zu erklren, 

 kann man in den Artikeln, die speziell ber 

 diese Dinge handeln, nachlesen (vgl. die 

 Artikel Elektrizittsleitung", Ther- 

 moelektrizitt"). 



5. Die Lichtemission der Atome. In 

 allen Krpern, die nicht zu den metallischen 

 Leitern gehren, sind die Elektronen in 

 den Atomen gebunden und knnen nur 

 durch die in Abschnitt 2 beschriebenen 

 Mittel in verhltnismig geringer Anzahl 

 aus ihnen frei gemacht werden. Sie sind 

 aber keineswegs starr an die Atome ge- 

 fesselt, sondern wir mssen uns vorstellen, 

 da sie aus ihrer Gleichgewichtslage heraus- 

 gebracht werden knnen und dann hin und 

 her pendeln, wie wenn eine elastische Kraft 

 sie in die Gleichgewichtslage zurckzutreiben 

 suchte. Wenn elektrische Ladungen schnell 

 hin und her bewegt werden, so strahlen 

 elektrische Wellen von ihnen in den Raum 

 aus. Die Wellen, die von den im Atom 

 schwingenden Elektronen emittiert 

 werden, sind das vom Atom ausge- 

 sandte Licht. Das Licht, das von ein- 

 zelnen Atomen ausgeht, besteht aus einer 

 Anzahl reiner Sinuswellen ; es gibt im Spek- 

 troskop ein Linienspektrum, d. h. ein 

 Spektrum, das aus einer Reihe scharfer 

 Linien besteht, jede Linie entspricht einer 

 ganz bestimmten Schwingungszahl. Jedem 

 Atom kommt ein charakteristisches Spek- 

 trum zu, dessen Linien sich in gewissen 

 regelmigen Serien ordnen lassen. Wir 

 sehen daraus, da in dem Atom elektrische 

 Oszillatoren vorhanden sind, die regelmige, 

 lang andauernde, rein periodische Schwin- 

 gungen ausfhren. Diese Oszillatoren sind 

 nach unserer Theorie die Elektronen. Ob 

 ein Elektron verschiedene Schwingungen aus- 

 fhren kann, den verschiedenen Schwingungs- 

 zahlen des Atomspektrums entsprechend, 

 oder ob das Licht einer anderen Spektral- 

 linie immer von einem anderen Elektron 

 ausgeht, darber wissen wir nichts. Da es 

 aber jedenfalls schwingende Elektronen in den 

 Atomen sind, die das Licht hervorbringen, 

 wird mit ziemlich groer Sicherheit be- 

 wiesen durch dasZeemansche Phnomen. 



Bringt man eine Lichtquelle, die ein 

 Linienspektrum hat, in ein starkes Magnet- 

 feld hinein, so beobachtet man, da das 

 Feld die Atomschwingungen in gesetz- 

 miger Weise beeinflut. Jede der rein 

 periodischen Schwingungen wird durch ver- 

 zgernde und beschleunigende Krfte des 

 magnetischen Feldes in mehrere Schwin- 

 gungen von nur uerst wenig differierenden 

 Schwingungszahlen zerlegt. Mit einem sehr 

 scharf zerlegenden Spektroskop beobachtet 

 man daher, wie Zeeman entdeckt hat, 

 Aufspaltung jeder einzelnen Spektral- 

 durch das magnetische Feld in mehrere 

 dicht beieinander liegende Kompo- 

 Diese Komponenten sind auer- 

 bestimmter Weise polarisiert. Man 



eine 

 linie 

 sehr 

 nenten" 

 dem in 



kann das Zeem ansehe Phnomen theo 

 retisch vorhersagen, wenn man annimmt, 

 da das Licht von einem elektrisch gela- 

 denen Teilchen ausgeht, das einfach nach 

 den Pendelgesetzen um seine Gleichgewichts- 

 lage oszilliert. Unter dieser einfachen An- 

 nahme ergibt die Theorie, da das Licht, 

 das senkrecht zu den Linien des magne- 

 tischen Feldes ausstrahlt, in drei linear 

 polarisierte Komponenten zerlegt werden 

 mu, dagegen das Licht, das in der Richtung 

 der Feldlinien etwa durch eine Lngs- 

 bohrung der Polschuhe austritt, in zwei 

 einander entgegengesetzt zirkular-polarisierte 

 Komponenten. Diese ganz einfache Form 

 des Zeemanschen Phnomens beobachtet 

 man tatschlich an den Schwingungen 

 eines Atoms, nmlich des Heliumatoms. 

 Das Spektrum des Heliums zeigt eine 

 groe Anzahl von Linien, und jede dieser 

 Linien wird im magnetischen Felde genau 

 in der Weise zerspalten, wie es die einfache 

 Theorie angibt. Es ist deswegen hchst 

 interessant, das Zeemansche Phnomen 

 an den Heliumlinien mit der Theorie auch 

 quantitativ zu vergleichen. Nach der Theorie 



1 ist es mglich, aus dem Rotationssinn der 

 zirkulr polarisierten Komponenten des 

 parallel zu den Feldlinien ausgestrahlten 

 Lichtes das Vorzeichen der Ladung der im 

 Atom schwingenden Partikelchen zu 

 mittein und ferner aus der Differenz 

 Wellenlngen der beiden Komponenten, 

 durch eine bekannte magnetische Feld- 

 strke hervorgebracht wird, das Verhltnis 

 e/m der Ladung zu der trgen Masse der 

 schwingenden Teilchen zu berechnen. 

 Rotationssinn der Zirkularpolarisation 

 gibt, da die schwingenden Teilchen 



! Atom negativ geladen sind, die Gre 

 des Zeemaneffektes ergibt fr e/m den 

 Wert 1,77. 10 8 Coulomb/Gramm. 



Hieraus darf man den Schlu ziehen, 

 da im Heliumatom die lichter- 

 regenden Teilchen nichts anderes 

 sind als Elektronen, die nach dem 



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