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Energielehre 



A 



P 







>v 



Fig. 5. 



aulgenommenen 



wobei iille vom Krper 

 Wrmemengen positive, alle abgegebenen 

 negative Beitrge zur Summe Z liefern. 

 Da nun bei hinreichender Verkleinerung der 

 adiabatischen und isothermen Schritte 



P 







>v 



Fig. 6. 



schlielich jeder Uebergang wie P X P 4 in Fig. 5, 

 AB in Fig. 6, als ein aus solchen Schritten 

 bestehender aufgefat werden darf, wenn er 

 nur aus einer Folge von lauter Gleichgewichts- 

 zustnden besteht, so gilt die Gleichung (4) all- 

 gemein: jene durch die zur Aenderung er- 

 forderlichen Wrmemengen und ihre Zugangs- 

 temperaturen bestimmte Summe ist eine 

 Zustandsfunktion. Die Funktion S ist von 

 Clausius als Entropie bezeichnet worden, 

 und Gleichung (2) stellt die Entropie eines 

 Gramms eines vollkommenen Gases dar. 



Die Entropie ist neben der Energie die 

 wichtigste Funktion, zu der die Energetik 

 gefhrt hat. Ihr Wert ist bei verschiedenen 

 Krpern verschieden, wie der der Eigen- 

 energie; wie die Zunahme der Eigenenergie 

 immer die Summe aller Arbeitszugnge dar- 

 stellt, so gleicht die Zunahme der Entropie 

 der Summe aller Quotienten aus Wrme- 

 zugang und Temperatur des Wrmezugangs, 

 gebildet fr eine beliebige Folge von Gleich- 

 gewichtszustnden, die. durchlaufen werden 

 mssen, um den Anfangs- in den Endzustand 

 berzufhren. 



2b) Prinzipe von Carnot, Thomson. 

 Umkehrbarkeit. Um zu zeigen, da diese 

 im Vorangehenden nur fr vollkommene 

 Gase bewiesenen Eigenschaften fr be- 

 liebige Stoffe gelten, ist eine Erkenntnis 

 ntig, die im wesentlichen von Sadi Carnot 

 den Naturvorgngen gleichsam abgelauscht 

 und in ihrer Tragweite erkannt worden 

 ist, das Carnotsche Prinzip: In der 

 Natur ist kein Vorgang mglich, dessen 

 Gesamtwirkung Wrmebergang von niederer 

 zu hherer Temperatur wre'". 



In jeder Dampfmaschine wird Wrme 

 von hoher Temperatur dem Kessel ent- 

 nommen, mittels des Dampfes im Zylinder 

 in mechanische Arbeit verwandelt, und 

 soweit sie nicht dazu verwendet wird, dem 

 Kondensator zugefhrt, der durch Khl- 

 wasser auf niederer Temperatur gehalten 

 ist. Den abgekhlten und kondensierten 

 Dampf kann man wieder mit einem geringen 

 Arbeitsaufwand dem Kessel zufhren, so 

 da der Dampf beliebig oft einen Kreis- 

 proze durchluft und immer wieder auf 

 seine ursprngliche Eigenenergie zurck- 

 kommt, whrend jeder Arbeitsperiode Wrme 

 in mechanische Arbeit umwandelnd und 

 von hherer zu niederer Temperatur ber- 

 fhrend. Dieser Kreisproze der Dampf- 

 maschine lt sich, soweit er uns hier inter- 

 essiert, durch das Schema darstellen : 



Wrme von Wrme von 



hoher Temp. niederer Temp. 



Kessel >- Zvlinder >- Kondensator 

 l 



y 



mechanische Arbeit 



