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Farbe 



oder gar nicht absorbierten Strahlen hervor, 

 und somit ergibt sich hieraus die Regel, 

 da die Oberflchenfarbe eines stark 

 absorbierenden Farbstoffes bis zu 

 einem gewissen Grade zu seiner Kr- 

 perfarbe komplementr sein mu, 

 eine Tatsache, die denn auch schon seit 1852 

 als das Haidingersche Gesetz bekannt 

 ist. Allerdings gilt dieses Gesetz nicht im 

 genauen Sinne des Wortes komplementr; 

 denn einesteils hngt die Krperfarbe 

 eines Stoffes sehr wesentlich von der 

 Dicke und der Konzentration der durch- 

 strahlten Farbstoffschicht ab, Bedingungen, 

 mit denen die Oberflchenfarbe nichts zu 

 tun hat, und andererseits ndert diese sich 

 wieder, wie wir spter sehen werden, ganz 

 erheblich sowohl mit dem Brechungsexpo- 

 nenten des angrenzenden Mediums wie auch 

 mit dem Einfallswinkel und der Polarisations- 

 art des auffallenden Lichtes, Gren, von 

 denen wieder die Krperfarbe vollkommen 

 unabhngig ist. 



Als Beispiel sei hier nur angefhrt, da 

 die Krperfarbe des Fuchsins mit der Dicke 

 der in Frage kommenden Schicht vom 

 hellsten Rosa bis zum tiefsten Rot wechselt, 

 und da andererseits die Oberflchenfarbe 

 dieses Farbstoffes bei senkrechtem Einfall 



sorbiert werden, die fr farblose Krper 

 geltenden Fresnelschen Reflexionsformeln 

 anzuwenden sind, whrend fr die von dem 

 Stoffe stark absorbierten Strahlen die fr 

 die sogenannte Metallreflexion gltigen, zu- 

 erst von Cauchy aufgestellten Foimeln in 

 Frage kommen. 



Diese beiden Formeln lauten, wenn wir 

 uns zunchst auf den senkrechten Einfall 

 des Lichtes aus der Luft beschrnken, 



des Lichtes aus Luft eelbgrn. aus 



Glas 



blaugrn und aus Diamant rein blau ist. 

 Diese letztere Farbe ist aber natrlich 

 keineswegs mehr komplementr zu dem 

 reinen Rot, welches die Krperfarbe einer 

 etwas dickeren Fuchsinschicht darstellt. 

 Wohl aber kann man sagen, da das 

 Blaugrn, welches eine auf Glas gegossene 

 Fuchsinschicht, von der Glasseite aus gesehen, 

 wiederspiegelt, annhernd komplementr ist 

 zu dem Rosa, welches die Durchlafarbe 

 einer sehr dnnen Schicht dieses Farbstoffes 

 bildet, so da also fr diesen besonderen 

 Fall das Haidingersche Gesetz tatschlich 

 zutrifft. 



Nach dem Bisherigen drfte es nun 

 vielleicht scheinen, als ob die Vorgnge, 

 welche sich bei der Reflexion des Lichtes 

 an den Stoffen mit Oberflchenfarben ab- 

 spielen, sehr verwickelter Natur seien. Dies 

 ist indessen keineswegs der Fall; denn die 

 Erscheinungen lassen sich hier sehr leicht 

 bersehen und auch sogar bis in alle Einzel- 

 heiten hinein rechnerisch verfolgen, wenn 

 man direkt auf die sehr einfachen und auch 

 lngst bekannten Formeln zurckgeht, welche 

 fr die Reflexion des Lichtes gelten. Nur 

 insofern wird die Sache hier etwas verwickel- 

 ter als bei den sonstigen Stoffen, weil hier 

 zwei Arten von Formeln zu bercksichtigen 

 sind, indem nmlich fr diejenigen Strahlen, 

 welche von einem solchen stark absorbie- 

 renden Farbstoff wenig oder gar nicht ab- 



R = 



IV 



n+1 



(Fresnel) 



und 



R = 



(n - l) 2 + k 2 

 (n + l) 2 + k 2 



(Cauchy). 



2) 



3) 



Hierin bedeutet R den reflektierten 

 Bruchteil des einfallenden Lichtes fr den 

 Einfallswinkel Null, ferner n den Brechungs- 

 exponenten und endlich k, das nur in der 

 Formel 3 vorkommt, den Absorptions- 

 koeffizienten des betreffenden Stoffes fr 

 die in Frage kommende Lichtwelle. Beim 

 Fuchsin z. B. gehrt das ganze Rot bis zu 

 etwa 630 /liju hin und das ganze Violett von 

 etwa 430 //,// an zu den schwach absorbierten 

 Strahlen, und auf diese ist demnach bei 

 diesem Farbstoff einfach die Formel 2 an- 

 zuwenden. Das Gelb und Grn zwischen 

 590 und 450 juu dagegen werden vom Fuchsin 

 annhernd ebenso stark absorbiert wie 

 von einem Metall; fr diese Wellen gilt 

 also die Formel 3. Als stark absorbiert im 

 Sinne der Cauchy sehen Theorie ist nm- 

 lich nur ein solcher Lichtstrahl anzusehen, 

 der von dem in Frage kommenden Stoff 

 schon in einer Schicht von der 

 Dicke einer Lichtwellenlnge, 

 d. h. also von etwa 0,0005 mm Dicke, eine 

 namhafte Absorption erleidet; denn nach 

 dieser Theorie wird der von einer solchen 

 Schichtdicke bei senkrechtem Auffall des 

 Lichtes durchgelassene Bruchteil der Inten- 

 sitt durch die Gre e-^k dargestellt, 

 wo e = 2,71828... die Basis des natr- 

 lichen Logarithmensystems und n= 3,14159... 

 die bekannte Ludolphsche Zahl bedeutet. 

 Hieraus berechnet sich z. B., da ein ab- 

 sorbierender Stoff, der von einem be- 

 stimmten Lichtstrahl in 1 mm dicker 

 Schicht 89 % absorbiert, was doch schon 

 eine recht krftige Absorption bedeutet, im 

 Sinne der Cauchy sehen Theorie nur einen 

 Absorptionskoeffizienten von 0,0001 hat, so- 

 da also in dieser Theorie eine solche Ab- 

 sorption ja sogar eine viel strkere 

 noch vollkommen vernachlssigt werden kann, 

 d. h. da ein solcher Strahl einfach als ein nicht 

 absorbierter behandelt werden kann, fr den 

 also einfach die Fresnelsche Reflexions- 



