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formel 2 gilt. Diese letztere ergibt sich ja 

 brigens auch, wie man sieht, unmittelbar aus 

 der C au chy sehen Gleichung 3 fr k = 0. 



Geschieht der Einfall des Lichtes auf 

 einen solchen Stoff nicht aus der Luft, son- 

 dern aus einem anderen Medium, so ist an 

 Stelle des einfachen Brechungsexponenten n 

 des Farbstoffes fr die betreffende Wellen- 

 lnge das Verhltnis der Brechungsexpo- 

 nenten der beiden aneinander stoenden 

 Medien fr diese Welle zu setzen, so da dem- 

 nach die Formeln 2 und 3, wenn wir den 

 Brechungsexponenten des den Farbstoff um- 

 gebenden Mediums mit i^ und den des 

 Farbstoffes selbst mit n 2 bezeichnen, in 



R 



ii. 



und 



n 2 + n, 



Rn 



(n 2 n x ) 2 + iVk 2 

 (n 2 +n 1 ) 2 +n 1 2 k 2 



2a) 

 3a) 



bergehen. Die reflektierten Intensitten 

 werden also hier ganz andere als in dem 

 Falle, wo der Farbstoff von Luft umgeben 

 ist, und es leuchtet schon deswegen ein, da 

 die Reflexionsfarbe sich mit der Art des den 

 Farbstoff umgebenden Mediums nicht un- 

 wesentlich ndern kann. Es kommt jedoch 

 hier noch ein Umstand hinzu, welcher bewirkt, 

 da diese Vernderlichkeit in unserem 

 Falle eine besonders starke wird: das ist 

 die sogenannte anomale Dispersion dieser 

 stark absorbierenden Farbstoffe. 



Diese Erscheinung besteht darin, da die 

 Brechungsexponenten eines solchen Stoffes 

 fr diejenigen Wellenlngen, welche zu beiden 

 Seiten seines Absorptionsmaximums liegen, 

 im Vergleiche zu denjenigen anderer Stoffe 

 ganz gewaltige Unterschiede in der Gre 

 zeigen, obwohl es sich hierbei um Strahlen 

 handelt, die im Sinne der Cau chy sehen 

 Theorie noch als nicht absorbierte angesehen 

 werden knnen, und deren Verhalten man 

 also in dieser Beziehung eher mit demjenigen 

 bei den gewhnlichen farblosen Krpern zu 

 vergleichen geneigt sein wrde. In Wirk- 

 lichkeit liegen jedoch hier bei den Krpern 

 mit Oberflchenfarben die Verhltnisse ganz 

 anders als bei den farblosen Stoffen; denn 

 whrend z. B. beim Schwefelkohlenstoff, 

 der ja bekanntlich einen der strkst dis- 

 pergierenden unter den farblosen Stoffen 

 darstellt, die Brechungsexponenten fr die 

 verschiedenen Strahlen" des sichtbaren Spek- ' 

 trums smtlich zwischen 1,6 und 1,7 liegen, 

 und deswegen nach der Formel 2 ein erheb- 

 licher Unterschied in der Strke des reflek- 

 tierten Bruchteils hier nicht auftreten kann - 

 tatschlich zeigen ja auch alle diese farblosen 

 Stoffe bei der gewhnlichen Reflexion des 

 Lichtes keine merkliche Oberflchenfarbe , 



i hat z. B. das Fuchsin fr die violetten 

 Strahlen in der Umgebung der Fraunhofer- 

 scheu G-Linie (2 == 431) einen Brechungs- 

 exponenten, welcher mit demjenigen der atmo- 

 sphrischen Luft (n == 1) annhernd berein- 



j stimmt, whrend es andererseits die roten 

 Strahlen bei X = 634 ungefhr ebenso stark 

 bricht wie der Diamant, der ja von allen 

 farblosen Stoffen die hchsten Brechungs- 

 exponenten hat (n == 2,4 bis 2,5). 



Die beiden erwhnten Strahlengattungen 

 werden nun aber vom Fuchsin nur so schwach 

 absorbiert, da man sie in der Theorie ohne 

 weiteres als nicht absorbierte ansehen und 

 auf sie also einfach die Fr es n eischen Re- 

 flexionsformeln anwenden kann. Daraus 

 folgt dann, da, wenn das Licht auf 

 das Fuchsin aus der Luft fllt, die ge- 

 nannten violetten Strahlen so gut wie gar 

 nicht an ihm reflektiert werden, - - denn fr 

 n == 1 wird ja nach der Formel 2 R = ; 

 das erwhnte Rot dagegen wird nach 

 diesen Darlegungen vom Fuchsin hierbei 

 ungefhr ebenso stark reflektiert wie vom 

 Diamanten, d. h. nach Formel 2 etwa 8mal 

 so stark wie vom Wasser und etwa 4mal 

 so stark wie vom gewhnlichen Glase unter 

 denselben Umstnden. Man sieht demnach, 

 da in dem Falle, wo die Strahlen auf das 

 Fuchsin aus der Luft fallen, die auf der 

 roten Seite des Absorptionsmaximunis dieses 

 Farbstoffs liegenden schwach absorbierten 

 Strahlen ganz erheblich viel strker reflektiert 

 werden als die auf der violetten Seite gelege- 

 nen. Das Umgekehrte wird jedoch eintreten, 

 wenn das Licht auf die Fuchsinschicht aus 

 Diamant fllt, denn dann wird nach der 

 Formel 2a gerade fr die roten Strahlen, 

 fr die ja jetzt n a = n 2 ist, R = 0, whrend 

 sich fr die violetten, da fr diese jetzt 

 Ht = 2,4 und n 2 = 1 wird, derselbe Wert 

 ergibt, der sich oben fr Rot ergab. Die 

 Folge hiervon ist dann aber offenbar die, 

 da die Oberflchenfarbe des Fuchsins sich 

 gegenber der nach dem Hai dingersehen 

 Gesetze zu erwartenden Farbe beim Ein- 

 fall des Lichtes aus der Luft stark 

 nach der roten und beim Einfall aus 

 dem Diamanten umgekehrt nach der 

 violetten Seite des Spektrums hin ver- 

 schieben mu; und dies ist nun auch tat- 

 schlich der Fall, denn das Fuchsin zeigt 

 an der Luft eine gelbgrne, am Diamanten 

 dagegen eine hellblaue Oberflchenfarbe, 

 whrend sie nach dem Hai dinger sehen 

 Gesetze in allen Fllen ein ziemlich reines 

 Grn sein sollte. 



Zur genaueren Verfolgung dieser Er- 

 scheinungen sind nun in der Tabelle VII 

 die Brechungsexponenten und Absorptions- 

 koeffizienten des Fuchsins fr eine grere 

 Reihe von Spektralstellen angegeben - - und 



