848 



Farbe 



flssigen Substanz handelt (Glimmerbltt- 

 chen, Seifenblasen usw.). 



Diese beiden Flle sind nun in den Figuren 

 3 und 4 dargestellt, und man sieht zunchst 

 aus 3, da die Phasendifferenz zwischen 

 den beiden interferierenden Strahlen I und 



A'B + BC'-DC . . ,. 



II hier = - j - ist, wo / die 



"Wellenlnge der Strahlen in Luft darstellt. 



Fig. 3 



Eine einfache Umformung des Ausdrucks 

 liefert die Gleichung 



d = 



2cl cos i 



15) 



wo i den Einfallswinkel und d die Dicke der 

 dnnen Schicht bedeutet. Diese Gleichung 

 zeigt, da fr i = 90, also fr streifenden Ein- 

 tritt des Lichtes, (5 = wird, d. h. da 

 in diesem Falle die Schicht sich, wie gro 

 auch d sei, wie eine unendlich dnne ver- 

 hlt. Die Besttigung dieser Folgerung er- 

 gibt sich ohne weiteres am Newtonschen 

 Ringsystem; denn je schrger man auf 

 dasselbe blickt, um so weiter dehnt sich 

 der innere schwarze Fleck, der der Phasen- 

 differenz entspricht, nach auen hin 

 aus. 



Die Gleichung 15 gilt aber auch fr 

 den Fall der Figur 4, nur da dann / 

 die Gre der Wellenlnge in der Substanz 



Fig. 4. 



des Blttchens bedeutet. Um sie abzuleiten. 



hat man davon auszugehen, da hier die 



Phasendifferenz der beiden Strahlen I und 



AB -f BC DC . 

 11 = - t ist, wo A; die Wellen - 



/i /a 



lnge im Blttchen und ). a die in der ueren 

 Umgebung desselben bedeutet. 



Bemerkenswert ist hier ferner noch, da 

 die Farbe der dnnen Schicht sich im Falle 

 der Figur 3 viel strker mit dem Ein- 

 fallswinkel ndert als in dem der Figur 4. 

 Es liegt dies daran, da bei Figur 3 der 

 Winkel, welchen der Strahl in der Schicht 

 selbst mit der Normalen ihrer Grenzflchen 

 bildet, gleich dem Einfallswinkel drauen 

 ist, und also sieh mit diesem zugleich zwischen 

 und 90 ndert; in Figur 4 dagegen ist der 

 innere Einfallswinkel stets erheblich kleiner 

 als der uere, so da der erstere z. B. bei 

 einem Blttchen, dessen Brechungsexponent 

 = 1,6 ist, im hchsten Falle nur etwa 40 

 wird. 



Die Frage, ob es sich in einem bestimmten 

 Falle um eine dnne Luftschicht oder um 

 ein wirkliches dnnes Blttchen aus einer 

 festen Substanz handelt, lt sich in den 

 meisten Fllen dadurch entscheiden, da 

 man das Blttchen in eine Flssigkeit bringt, 

 da nmlich im ersteren Falle die dnne 

 Schicht sich mit der Flssigkeit vollsaugen 

 wird und dann ihr Farbenton sich um ein 

 Betrchtliches ndern mu, im anderen Falle 

 dagegen nicht. Die Aenderung des Farben- 

 tones im ersteren Falle rhrt natrlich 

 daher, da die Wellenlngen in der Flssig- 

 keit kleiner sind als in der Luft, so da 

 das Blttchen sich dann wie ein solches von 

 grerer Dicke verhalten, d. h. der Ton 

 der Interferenzfarbe sich nach der Seite 

 der lngeren Wellen hin verschieben mu. 

 Diese Verschiebung ist um so betrchtlicher, 

 je dicker die Luftschicht ist, aber auch schon 

 bei den innersten Farben des Newtonschen 

 Ringsystems ist sie ziemlich bedeutend, da 

 sie z. B. fr das Blau der zweiten Ordnung, 

 der ersten wirklich ausgesprochenen Farbe 

 dieses Systems, der eine Schichtdicke von 

 360 fi/n entspricht vgl. den Artikel Licht- 

 interferenz" - - schon bei Immersion in 

 Aether (n = 1,36) vom Blau zum Rot 

 springen mu, denn es ist 360 x 1,36 = 490 

 und der Dicke 490 fifi entspricht schon das 

 Rot der zweiten Ordnung. 



Da nun aber auch die wirklichen Schiller- 

 farben des Tierreichs - - s. oben unter 3 - 

 beim Eintauchen der betreffenden Organe 

 in eine solche Flssigkeit eine deutliche 

 Aenderung ihres Farbentones zeigen, so 

 wrde, wenn es sich hier um Farben dnner 

 Blttchen handelte, zunchst aus der Tat- 

 sache dieser Vernderlichkeit hervorgehen, 

 da hierbei in allen diesen Fllen dnne 

 Luftschichten in Frage kommen mssen. 

 Nach den obigen Darlegungen wrde ferner 

 einesteils die Farbe dieser dnnen Luft- 

 schichten mit wachsendem Einfallswinkel 

 nacheinander alle Farben des Newtonschen 



