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Farbe 



Zerstubung verdnnter Salz-, Farbstoff- 

 und kolloidaler Metalllsungen mittels Pul- 

 verisators erzeugte. Derselbe Beobachter 

 sprach dann weiter die Vermutung aus, 

 da auch die Farben der Schmetterlingsflgel 



und zwar nicht blo die Schillerfarben, 

 sondern auch die Krperfarben derselben 



durch optische Resonanz des Lichtes an 

 kleinen Chitinkrnchen zustande kommen; 

 ja, er meinte sogar, da jede Krperfarbe 

 auf diese Weise entstehe. Zugleich glaubte 

 er feststellen zu knnen, da eine Abhngig- 

 keit zwischen der Farbe der betreffenden I 

 Schichten und der Gre der in ihnen befind- ' 

 liehen resonierenden Teilchen stattfinde, und 

 zwar soll nach seinen Messungen die Gre 

 dieser Teilchen bei den Schmetterlings- 

 schuppen von der Gre der ganzen Wellen- 

 lnge des von ihnen reflektierten" Lichtes, 

 bei den Metall- und Anilinfarben dagegen 

 von der Gre der halben Wellenlnge sein. 

 Dabei scheint der Verfasser die Begriffe 

 Krperfarbe und Reflexionsfarbe vollkommen 

 durcheinander zu werfen. 



Spter meinte auch Ehrenhaft, da 

 man bei der Absorption des Lichtes in 

 kolloidalen Lsungen eine resonanzartige Wir- 

 kung anzunehmen habe; jedoch sei hier ein 

 scharfer Unterschied zwischen elektrisch 

 leitenden und nicht leitenden Teilchen zu 

 machen. Im letzteren Falle sei nmlich hier 

 lediglich die gewhnliche Raylei ghsche 

 Theorie der Farben trber Medien, im ersteren 

 dagegen eine von J.J. Thomson gegebene 

 Modifikation derselben fr metallische lei- 

 tende Teilchen anzuwenden. Die Unter- 

 schiede beider Theorien bestehen nach ihm 

 hauptschlich darin, da nach ersterer das 

 Maximum der Polarisation bei 90, nach letz- 

 terer aber bei 60 vom einfallenden Strahle 

 aus gerechnet liegt, und tatschlich hat 

 er auch diesen letzteren Polarisationswinkel 

 bei seinen Messungen an kolloidalen Metall- 

 lsungen gefunden, whrend nicht metal- 

 lische Lsungen dieser Art dafr annhernd 

 90 ergaben. 



Gegen die Anwendung der Thomson- 

 schen Theorie auf diese Erscheinungen er- 

 klrte sich spter Pockels, der dagegen 

 hauptschlich geltend machte, da bei der 

 hohen Periodenzahl der Lichtschwingungen 

 die Leitfhigkeit der Metalle viel geringer 

 sei, als jene Theorie sie annimmt, auch htten 

 einige auf Veranlassung von Thomson 

 selbst angestellte Messungen auch fr Metall- 

 lsungen das Polarisationsmaximuni bei 90 

 ergeben. 



Auch Mie sagt, da die Theorie der 

 optischen Resonanz mit sehr unklaren Be- 

 griffen arbeite; er hat deshalb durch 

 Steubing die Absorption und Diffusion 

 des Lichtes an Goldlsungen bei verschie- 

 dener Gre der Goldteilchen untersuchen 



lassen, wobei sich zeigte, da sich weder die 

 Absorptionskurve noch auch die Lage der 

 maximalen Ordinate im Spektrum des dif- 

 fundierten Lichtes wesentlich mit der Gre 

 der Goldteilchen nderte. Hieraus schliet 

 Mie, da in diesem Falle von einer optischen 

 Resonanz keine Rede sein knne. Aller- 

 dings hlt auch er eine Erweiterung der 

 Rayleigh sehen Theorie in diesem Falle fr 

 erforderlich, und gibt auch eine solche in 

 dem Sinne, da er dabei auch die Absorption 

 eines Teiles der elektrischen Energie der 

 einfallenden Schwingungen durch die Metall- 

 teilchen bercksichtigt. Er findet dann, da 

 bis zu einer Teilchengre von ca. 100 juju 

 das von den Metallteilchen seitlich zer- 

 streute Licht fast nur Rayleigh sehe Strah- 

 lung ist, die also ihr Polarisationsmaximum 

 bei 90 hat und hier vollkommene Polari- 

 sation zeigt. Fr grere Teilchen dagegen 

 rckt das Polarisationsmaximum nach der 

 Seite des einfallenden Lichtes zu, und zu- 

 gleich das Maximum der diffusen Reflexion 

 nach der entgegengesetzten Seite. 



Die Farben der kolloidalen Goldlsungen 

 erklren sich durch das Zusammenwirken 

 zweier Eigenschaften der Goldteilchen. Diese 

 haben nmlich ein Absorptionsmaximum im 

 Grn und ein Reflexionsmaximum im Rot- 

 gelb. Sehr kleine Teilchen reflektieren 

 schwach und absorbieren stark, sie machen 

 daher die Lsung rubinrot. Grere Teilchen 

 absorbieren und reflektieren stark, so da 

 also im durchgelassenen Lichte das Blau 

 vorwiegt. Die Versuche von Steubing 

 und von Lampa besttigen im allgemeinen 

 diese Ergebnisse der Theorie. 



7. Dispersionsfarben. Die zusammen- 

 gesetzte Strahlung einer weien Lichtcjuelle 

 kann man einesteils durch ein Prisma und 

 anderenteils auch durch ein Gitter inihre ver- 

 schiedenen Bestandtile zerlegen, und also 

 so die smtlichen elementaren Farben des 

 Spektrums in reinster Art zur Anschauung 

 bringen. Allerdings gehren zur Her- 

 stellung eines solchen Spektrums nicht blo 

 das Prisma bezw. das Gitter, sondern zu- 

 gleich auch noch eine in grerer Entfernung 

 davon aufgestellte punkt- oder spaltfrmige 

 Lichtquelle. Denn unter freiem und gleich- 

 mig hellem Himmel z. B. zeigt weder ein 

 Prisma noch ein Gitter auch nur eine Spur 

 eines Spektrums, da eben dann von den 

 I von den verschiedenen Seiten her kom- 

 menden Strahlen jeder fr sich ein beson- 

 deres Spektrum erzeugt und alle diese Einzel- 

 spektren sich wieder so miteinander mischen, 

 da ein Farbeneindruck nicht zustandekommt. 

 Das Charakteristische dieser Dispersionsfarben 

 ist nmlich das, da sie sich stets nur ber 

 einen verhltnismig kleinen Winkel er- 

 strecken, oder also mit der Aenderung des 

 Einfallswinkels ihren Farbenton ganz erheb- 



