Radioaktivitat 



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lonen in der Zeiteinheit durch die Strahlen 

 neu gebildet werden, wie durch die Wieder- 

 vereinigung verschwinden. Mit diesem Zu- 

 stande erreicht die Gesamtzahl der in dem 

 Gase vorhandenen lonen offenbar ein Maxi- 

 mum. 



Wird zwischen den beiden Flatten ein 

 elektrisches Feld hergestellt, indem etwa 

 die Platte A mit dem positiven, die Platte B 

 mit dem negativen Pole einer Batterie ver- 

 bunden wird, so werden die positiven lonen 

 zur Platte B getrieben, wahrend sich die 

 negativen lonen zu der Platte A bewegen. 

 Es kommt also in dem Gase ein elektrischer 

 Strom zustande, dessen Starke mit Hilfe 

 eines geeigneten in den Stromkreis einge- 

 schalteten MeBinstrumentes E gemessen wer- 

 den kann. 



Die Beziehung, welche zwischen dem 

 Strom und der zwischen den Elektroden 

 herrschenden Spannung besteht, ist aus der 

 Figur 2 zu ersehen. Die Stromstarke nimmt 

 mit wachsender Spannung zunachst schnell, 

 dann langsamer zu und nahert sich asympto- 

 tisch einem maximalen Werte, der als 

 ,,Sattigungsstrom" bezeichnet wird. Die 

 lonentheorie erlaubt, die Form dieser Kurve 

 in einfacher Weise zu erklaren. Die Ge- 

 schwindigkeit, mit der sich die Gasionen in 

 einem elektrischen Felde bewegen, ist, wie 

 bei den elektrolytischen lonen, der Starke 

 des elektrischen Feldes proportional. Bei 

 kleinen Spannungen wandern die positiven 

 und negativen lonen also nur langsam an- 

 einander vorbei und finden hierbei in groBer 



Spannung 

 Fig. 2. 



Zahl Zeit, sich miteinander zu vereinigen. 

 Der durch das MeBinstrument E angezeigte 

 Strom ist daher nur gering. Mit wachsender 

 Spannung nimmt die Geschwindigkeit der 

 lonen immer mehr zu, die Zeit, die ihnen 

 zur Wiedervereinigung bleibt, wird immer 

 kleiner, bis schlieBlich praktisch alle lonen 

 ohne Verlust durch Wiedervereinigung zu 

 den Elektroden gelangen. Eine weitere 

 Steigerung der Stromstarke durch Erhohung 

 der Spannung ist dann offenbar nicht mehr 

 mb'glich; der Sattigungsstrom ist daher ein 

 MaB fur die Ladung bezw. Anzahl der lonen, 

 die von den Strahlen innerhalb der Zeit- 

 einheit erzeugt werden, und daher unter 



gleichbleibenden Bedingungen ein MaB fur 

 die Intensitat der Strahlung. 



Fiir die Messung starker lonisations- 

 strome kann man ein Galvanometer be- 

 nutzen. Zur Untersuchung schwach aktiver 

 Praparate, fiir welche die Empfindlich- 

 keit des Galvanometers nicht ausreicht, 

 dient das Elektroskop oder das Quadranten- 

 elektrometer. 



Eine einfache Form eines Blattelektro- 

 skopes ist von C. T. R. Wilson angegeben 

 (vgl. Fig. 3). Ein MessinggefiiB von etwa 



Fig. 3. 



1 1 Inhalt bildet die eine Elektrode des 

 Kondensators, die andere wird durch den 

 Metallstab T und das an ihm befestigte 

 Gold- oder Aluminiumblatt G gebildet. Die 

 beiden Elektroden sincl voneinander durch 

 den Hartgumnii- oder Bernsteinstopfen B, 

 welcher den Metallstab A tragt, und ferner 

 durch das kurze, die beiden Metallstabe A 

 und T verbindende Bernsteinstiick C iso- 

 liert. Das zu untersuchende radioaktive 

 Praparat wird unter dem Elektroskop 

 ifgestellt. Der Boden des Gehauses wird 

 durch eine fest aufschraubbare Metallplatte 

 oder diinne Metallfolien verschlossen, so 

 daB Strahlen von verschiedenem Durch- 

 dringungsvermogen untersucht werden kon- 

 nen. In dem Gehause sind Fenster F aus 

 Glas oder Glimmer angebracht, durch welche 

 die Bewegung des Goldblattes mit Hilfe 

 eines Mikroskopes mit Okularmikrometer be- 

 obachtet werden kann. Der bewegliche 

 Draht D dient zur Aufladung des Goldblatt- 

 systems. Zur Ausfuhrurig eines Versuches 

 wird das Elektroskop mit einem geriebenen 

 Siegellackstiickchen oder mit Hilfe einer 

 Batterie auf 200 bis 300 Volt aufgeladen, 

 und die Zeit bestimmt, welche das Goldblatt 

 gebraucht, um einen bestimmten Teil der 

 Skala zu passieren. 



An dieser Bestimmung ist eine Korrek- 

 tion fiir den natiirlichen Ladungsver- 

 lust des Elektroskops anzubringen, der 



