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Radioakrivitat 



30) Absorption der a-Strahlen in 

 Gas en, Reiehweite. Beim Durchgange 

 der a-Partikeln durch Materie erfahrt nur 

 ihre Gcschwindigkeit eine Verringerung, wah- 

 rend ihre Zahl und Richtung nicht merklich 

 geandert wircl. Die Bahn der a-Partikel 

 beschrankt sich in Luft von Atmospharen- 

 druck auf wenige Zentimeter. Nachdem die 

 a-Partikeln diese Bahn durchlaufen haben, 

 erlisoht ihr lonisationsvermb'gen, sowie 

 ihre Fahigkeit, auf die photographische 

 Platte oder einen Fluoreszenzschirm zu 

 wirken und ein Faradaysches GefaB aufzu- 

 laden. Der Abstand zwischen diesem Ende 

 der Bahn der a-Partikeln und ihrer Quelle 

 wird als Reichweite der a-Partikeln be- 

 zeichnet. 



Das lonisierungsvermogen der a-Strahlen 

 an verschiedenen Punkten ihrer Bahn ist 

 zuerst von Bragg und Kleeman unter- 

 sucht worden. Die von ihnen angegebene 

 Versuchsanordnung ist in Figur 10 skizziert. 



zum 

 - EJeMrometer 



Zur 

 Batlerie 



Fig. 10. 



Die Strahlen, welche von einer dunnen 

 Schicht eines einheitlichen radioaktiven Stof- 

 fes A, z. B. einer Poloniumschicht, ausgehen, 

 passieren zunachst einen Satz enger Rohrchen 

 B, so daB die aus diesem Diaphragmensystem 

 austretenden Strahlen nahezu parallel sind. 

 Die von den Strahlen erzeugte lonisation 

 wird in der lonisationskammer CD gemessen, 

 welche aus dem mit der Batterie verbundenen 

 Drahtnetz C und der zum Elektrometer fiih- 

 renden Platte D besteht. Durch Variierung 

 des Abstandes zwischen dem aktiven Pra- 

 parate und der lonisationskammer laBt 

 sich die von den Strahlen in verschiedenen 

 Abstanden von der Strahlungsquelle er- 

 zeugte lonisation bestimmen. 



Die in Figur 11 dargestellte Kurve I 

 gibt die Resultate wieder, die nach diesem 

 Verfahren von Levin mit einem unbedeckten 

 Poloniumpraparat erhalten wurden; bei den 

 durch die Kurve II dargestellten Versuchen 

 war das Praparat mit- einer Aluminiumfolie 

 von etwa 0,0003 cm Dicke bedeckt. Bei 

 beiden Kurven nimmt die lonisation mit 

 wachsender Entfernung der lonisationskam- 

 mer von der Strahlenquelle zu, um nach 



Erreichung eines Maximums schnell auf 

 den konstanten Wert zu sinken, welcher der 

 naturlichen lonisation entspricht. Der Ab- 

 stand, bei dem die lonisation durch die 

 a-Strahlen nicht mehr merklich ist, gibt 

 die Reichweite der a-Strahlen an. Durch 

 die Zwischenschaltung des Aluminiums wird 

 die Reichweite verringert, der Betrag der 

 Maximalionisation jedoch nicht geandert. 

 Hieraus geht hervor, daB durch die Ein- 

 schaltung der Aluminiumschicht nur die 

 Geschwindigkeit, nicht aber die Zahl der 

 a-Partikeln eine Aenderung erfahrt. 



Bei alien einheitlichen radioaktiven Stof- 

 fen besitzen die lonisationskurven die charak- 

 teristische Form der Kurven der Figur 11; 



20 30 

 Jonisation 



Fig. 11. 



40 50 



ein Unterschied besteht nur in der Reich- 

 weite, die einen fur jeden Stoff charakteristi- 

 schen Wert besitzt. 



Die Geschwindigkeiten der a-Partikeln an 

 verschiedenen Stellen ihrer Bahn sind in der 

 Figur 12 nach den Versuchen von Ruther- 

 ford und Geiger fur die a-Strahlen des 

 Ra-C (s. Abschnitt 5d) in willkurlichen 

 Einheiten wiedergegeben. Die a-Partikeln 

 von Ra-C besitzen eine Reichweite von 

 7 cm; die Figur laBt erkennen, daB ihre Ge- 



100 



40 



20 

 to 



2345 



Abstand in cm. 



Fig. 12. 



6 7 



schwindigkeit gegen das Ende der Bahn 

 sehr schnell abnimmt. Geiger hat daher 

 angenommen, daB die Geschwindigkeit der 

 a-Partikeln am Ende ihrer Reichweite ver- 

 gleichbar mit der der Gasmolekiile wird, 

 und die a-Partikeln sich weiterhin wie 

 gewb'hnliche Gasionen verhalten. 



