Sohall 



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sich von Ort zu Ort stetig andert, in 

 ihrem Verlauf allmahlich gekriimmt werden, 

 so auch Schallstrahlen. Es kann dabei 

 zu einer vollstandigen TImkehr kommen. 

 Im groBen MaBstab kommt diese Er- 

 scheinung in der Atmosphare vor, wo mit 

 steigender Hbhe sich Temperatur und Zu- 

 sammensetzung der Schichten stetig andert. 

 Bei sehr starken Explosionen, Geschiitzdonner 

 usw. wird namlich das Gebiet um die Schall- 

 quelle herum, wo der Schall direkt noch 

 gehb'rt wird, durch ein Gebiet von vielen 

 Kilometern Ausdehnung, der sogenannten 

 ,,Zone des Schweigens" von einem zweiten 

 Gebiet getrennt, in dem der Schall wieder 

 gehb'rt wird. Die Schallgeschwindigkeit 

 wachst mit der Hb'he, da allmahlich immer 

 leichtere Gase vorwiegen und schlieBlich bei 

 ca. 70 Kilometer Hohe nur noch Wasserstoff 

 (und, nach A. Wegener, Geokoronium) 

 vorhanden ist. Dies bewirkt, daB die schief 

 nach oben gehenden Schallstrahlen allmahlich 

 herumgebogen werden und in einer gewissen 

 Entfernung wieder auf die Erde gelangen. 

 Die bereclmete Grb'Be der ,,Zone des 

 Schweigens" stimmt gut mit den Beobach- 

 tungen (v. d. Borne). 



8d) Beugung. Bei den Tbnen des nmsi- 

 kalischen Bereiches findet infolge der groBen 

 Wellenlange ganz auBerordentlich groBe 

 Beugung, Abweichung von der geradlinigen 

 Ausbreitung in den ,,Schallschatten" hinein 

 statt, so daB namentlich tiefere Tone dicht 

 hinter Hindernissen, Pfeilern ti. dgl. gut zu 

 hbren sind. Je kleiner jedoch die Wellen- 

 lange des Tones ist, um so mehr nahern 

 sich die Verhaltnisse denjenigen, die wir von 

 den Lichtstrahlen her gewohnt sind, also der 

 geradlinigen Ausbreitung, der geometrischen 

 Optik. Bei sehr hohen Tbnen, wie sie von 

 den Funken elektrischer Schwingungskreise 

 ausgehen, lassen sich in der Tat die aus der 

 Optik bekannten Versuche iiber Lichtbeugung 

 (vgl. den Artikel ,, Lichtbeugung") mit 

 Apparaten von verhaltnismaBig sehr kleinen 

 Dimensionen bequeinausfiihren. Insbesondere 

 sind hier die Versuche von Alt berg und 

 Dieckmann mit Durchlassigkeits- und 

 Reflexionsgittern zu nennen. Bei den Ver- 

 suchen von Dieckmann hatten die Gitter 

 eine Flache von nur 10 x 10 cm. Die Gitter- 

 konstanten betrugen 4,9 bezw. 2,5 mm. Es 

 bildeten sich bei den sehr kleinen Wellen- 

 langen (0,5 bis 5,6 mm) wie bei optischen 

 Beugungsgittern die seitlich der Mitte ge- ! 

 legenen Beugungsmaxima erster Ordnung ' 

 mit groBter Scharfe aus. 



Es besteht iiberhaupt in bezug auf Beugung ' 

 beim Schall das umgekehrteVerhalten wie beim j 

 Licht. Im Bereich der leicht beobachtbaren 

 und herstellbaren hbrbaren Tone, wo die : 

 Wellenlange von der GrbBenordnung der 

 Laboratoriumsdimensionen ist, tritt die Beu- 



gung meist so stark auf. daB von Schatten- 

 bildung wenig zu merken ist. Eine solche 

 muB erst durch bcsondere Anordnung her- 

 vorgebracht werden. Beim Licht hingegen, 

 wo die Wellenlange immer klein ist gegen die 

 Laboratoriumsdimensionen, tritt die Beugung 

 fast ganz zuriick, und dieErzeugungmeBbarer 

 Beugungserscheinungen erfordert besondere 

 Apparate. 



8e) Absorption. Von der selbst- 

 verstandlichen Sch \viichung des Schalles 

 bei der Ausbreitung auf grbBere Flachen ist 

 wohl zu iinterscheiden die durch Absorption, 

 innere Reibung, Umwandlung in andere 

 Energieformen, insbesondere Warme, er- 

 folgende Schwachung der Schallintensitat. 

 Wasser leitet den Schall besonders gut, Die 

 Metalle schwachen in sehr verschiedenem 

 MaB. Platin etwa dreimal weniger als Blei. 

 In Gasen wird die Schallbewegung durch 

 Reibung und Warmeleitung absorbiert 

 (Helmholtz, Stokes, Kirchhoff, Ray- 

 leigh) und zwar wird die Schallintensitat 

 einer ebenen Welle vo;i der Wellenlange A 

 nach Durchlaufen einer Strecke x vom An- 

 fangswert J geschwiicht auf den Wert 



A; 



J - - J e ' , wo A eine die innere Rei- 

 bung, die Warmeleitung, Dichte, spezifische 

 Warme und Schallgeschwindigkeit ent- 

 haltende GroBe ist, die fur Luft den Wert 

 0,00032 imC.G.S.-Systemhat. Die Strecken, 

 auf welchen die Intensitat auf den hundert- 

 sten Teil des Anfangswertes sinkt, sind dem- 

 nach fiir 1 = 0,8 mm I = 40 cm 

 0,4 10 



0,2 2,5 



0,1 0,6 



wodurch also eine Grenze fiir die kiirzesten, 

 noch beobachtbaren akustischen Wellen ge- 

 geben ist (Lebedew). Versuche an Funken- 

 schallwellen bis zu I = 0,83 mm herunter 

 haben fiir A den der GrbBenordnung nach 

 stimmenden Wert 0,00073 ergeben (Nekle- 

 pajev). 



Sehr kompliziert liegen die Verhaltnisse 

 bei dem praktischen Problem derlsolations- 

 mittel gegen Schall. Will man in 

 einem Raum, in dem der Schall selbst ent- 

 steht, Schutz gegen Nachhall haben, so muB 

 man ilm mit schweren Teppichen u. dgl. 

 auskleiden, die den Schall stark absor- 

 bieren und wenig reflektieren. Soil dagegen 

 der Raum gegen von auBen kommenden 

 Schall gut isolieren, so muB man mbglichst 

 massive schwere dickeMetallwande anwenden 

 und durch starke Befestigung und andere 

 Mittel dafiir sorgen, daB der Schall nicht durch 

 Transversalschwingungen der Wande als 

 Gauzes in den Raum iibertragen wird. Ganz 

 anders ist es bei Isolierung gegen Bod en - 

 schall, d. h. solchen Schall, der nicht durch 



