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Korperteilchens auf der einen Seite deren 

 mehrere, so tritt keine Schwierigkeit auf, 

 solange dieselben alle nebeneinander liegen. 

 In diesem Falle muB ja die Schirmwirkung 

 auf der einen Seite proportional der Anzahl 

 tier Teilchen zunehmen. Sobald dagegen 

 diese Korperteilchen hintereinander an- 

 genommen werden, bieten sie nicht mehr 

 dieselbe Schirmwirkung wie im ersten Fall. 

 Um diese Schwierigkeit zu beheben, fiihrte 

 Lesage noch die Annahme ein, daB die 

 gravitierenden Massenteilchen fiir die Aether- 

 teilchen auBerordentlich porb's seien. 



Bei der bisherigen Betrachtung haben wir 

 nun noch einen Punkt vergessen. Beschranken 

 wir uns wieder auf zwei Korperelemente, 

 welche im Aether eingebettet seien. Es 

 wird dann ein jedes derselben auch von einer 

 Anzahl Aetherteilchen getroffen werden, 

 die nur durch die Reflexion am anderen 

 Korperelement ihre Richtung auf das erste 

 einschlagen. Um daher die durch die Schirm- 

 wirkung hervorgerufene Gravitation nicht 

 vollstandig aufzuheben, muB man annehmen, 

 daB die Aetherteilchen bei der Reflexion 

 einen Teil ihrer Geschwindigkeit einbiiBen. 

 Lesage macht deshalb die weitere Voraus- 

 setzung, daB die Aetherteilchen vollkommen 

 unelastisch seien. Es wiirde damit die Ge- 

 schwindigkeit der reflektierten Teilchen nur 

 2 / 3 so groB ausfallen wie diejenige der nicht- 

 reflektierten, so daB auf diese Weise doch 

 ein Antrieb tier beitlen Korperelemente gegen- 

 einander mbglich ware. 



Diese Theorie von Lesage ist in neuerer 

 Zeit hauptsachlich von Isenkrahe weiter 

 ausgebaut worden. Er vertritt die Ansicht, 

 welche schon vor ihm von Preston aus- 

 gesprochen wurde, daB die Geschwindigkeiten 

 der Aetherteilchen nicht alle gleich groB, 

 sondern analog den Vorstellungen der kine- 

 tischen Gastheorie als verschieden anzu- 

 sehen seien. Preston hatte auch darauf 

 hingewiesen, daB in diesem Falle die mittlere 

 Weglange der Aetherteilchen von der GrbBen- 

 ordnung der Planetenentfernungen an- 

 genommen werden miisse. Wahrend aber 

 Isenkrahe bei alien seinen Ueberlegungen 

 stets nur eine mittlere Geschwindigkeit der 

 Aetherteilchen einf uhi t, hat spater Rysaneck 

 konsequent die ganzen Anschauungen der 

 kinetischen Gastheorie auf die Theorie von 

 Lesage iibertragen und dementsprechend 

 auch fiir die Geschwindigkeiten der Aether- 

 atome das Maxwellsche Verteilungsgesetz 

 beriicksichtigt. 



Um ferner eine den Massen proportionale 

 Gravitationswirkung herauszubekommen, was 

 bei der Annahme von Lesage nur fiir Korper 

 desselben Stoffes giiltig ist, nimmt Is enkr ah e 

 an, daB ,,die letzten Bestandteile der Mateiie 

 alle gleich groB, daB es vielleicht die Aether- 



atome selber seien". Uebrigens laBt er die 

 Porositat der Korperelemente selber fallen 

 und setzt dafiir voraus, daB der Abstand der 

 Atome eines Korpers groB sei gegeniiber 

 ihren Dimensionen. Diese Annahme findet 

 sich in vielen neueren AetherstoBtheorien 

 wieder. doch weist Croll darauf hin, daB 

 dieselbe im Widerspruch stehe zu den 

 Schiitzungen Thomsons iiber die GroBe 

 der Korperatome und ihre Anzahl in tier 

 Volumenei'.iheit. 



Auch noch in vielen anderen Richtimgen 

 hat es an Einwanden gegen diese verschie- 

 denen StoBtheorien nie gefehlt, da sich bei 

 naherer Betrachtung zahlreiche Schwierig- 

 keiten ergeben. Unbedingte Voraussetzunsr 

 fiir das Zustandekommen einer Gravitations- 

 wirkung iiberhaupt ist zunachst die Be- 

 dingung, daB die Aetherteilchen bei ihrer 

 Reflexion an den Korperelementen an Ge- 

 ; schwindigkeit verlieren. Diese Schwierigkeit 

 wird am einfachsten durch die Annahme des 

 unelastischen StoBes beseitigt. Doch erhebt 

 sich damit sofort die weitere Frage, wo die 

 beim StoB verloren gegangene Energie bleiben 

 soil. Leray, Secchi, W. Thomson, 

 Preston, Vashy, Isenkrahe, Rysaneck 

 u. a. haben zwar versucht, eine Losung 

 dieses Problems zu geben, doch ist dabei 

 keiner von ihnen zu einem einwandfreien 

 Resultate gelangt. 



Gleich groBe Schwierigkeiten erheben 

 sich weiterhin gegen die Annahme einer 

 hohen Porositat der Korper ftir die Aether- 

 teilchen. Will man die Proportionalitat der 

 Anziehung mit der Masse herausbekommen, so 

 miiBte man annehmen, daB die Aetherteilchen 

 nach ihrem Anprall auf die auBere, erste 

 Korperschicht nunmehr auch auf die darunter 

 liegende zweite und weiterhin auf alle 

 folgenden Korpers chichten stets wieder mit 

 derselben Energie auftreffen. Diese Annahme 

 j wiirde aber zugleich eine Gravitations- 

 wirkung iiberhaupt ausschlieBen. Setzt man 

 andererseits voraus, daB die Aetheratome 

 beim Passieren einer Korperschicht an 

 i Energie einbiiBen, so wiirde eine solche An- 

 i nahme nicht zu der Proportionalitat zwischen 

 Gravitation und Masse fiihren, worauf 

 Bock besonders hingewiesen hat. 



Hiermit sind die Einwande, die man gegen 

 die AetherstoBtheorien gemacht hat, noch 

 lange nicht erledigt. Es wiirde indessen zu 

 weit fiihren, wenn die zahlreichen darauf 

 beziiglichen Erorterungen hier alle zur Be- 

 sprechung kommen sollten. Nur auf die 

 Theorie von Jarolimek sei noch besonders 

 verwiesen. Er wendet sich auch gegen die 

 i Annahme, daB der Aether als ein Gas im 

 Sinne der kinetischen Gastheorie zu betrachten 

 sei und macht darauf aufmerksam, daB fiir 

 die Gravitationswirkung zweier Korper- 

 elemente nur diejenigen Aetheratome in 



