Kontgenstrahlen 



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der Rontgenstrahlen als einer elektromagne- 

 tischen Strahlung, deren elektrische und 

 magnetische Vektoren normal zueinander 

 und senkrecht zur Fortpflanzungsrichtung 

 stehen, nicht mehr zu zweifeln. Man 

 ware dann berechtigt, von einer optischen 

 Natur der Rontgenstrahlen zu sprechen; 

 obgleich anscheinend die Gesetze der geo- 

 metrischen Optik an ihnen unert'iillt bleiben. 

 3 a) Ausbreitungsgeschwindigkeit 

 der Rontgenstrahlen. Nachdem einige 

 Versuche R. Blondlots resultatlos verlaufen 

 waren, hat E. Marx zwei Reihen von TJnter- 

 suchungen veroffentlicht, die eine Bestim- 

 mung der Rontgenstrahlengeschwindigkeit 

 zum Gegenstand haben. Er folgt dabei einer 

 Methode, die nach einem Vorschlage Des 

 Coudres bereits von E. Wiechert zur 

 Bestimmung der Kathoclenstrahlengeschwin- 

 digkeit mit Erfolg benutzt worden Avar. 

 Der Grundgedanke der Marxschen Methode 

 ist folgender: Eine sehr kleine Rontgenrohre 

 R (Fig. 2) wird durch einen elektromagneti- 



Fig. 2. 



schen Schwingungskreis von sehr holier 

 Frequenz (ahnlich den von Lecher und 

 Blondlot benutzten Sendern) erregt. Nur 

 die von a nach b verlaufende Schwingung 

 lost dabei einen Impuls von Rontgenstrahlen 

 aus, der, auf dem Wege A fortschreitend, 

 das durchlassige Fenster D einer hocheva- 

 kuierten Rohre durchdringt und auf die 

 Platinelektrode P fallt. Zugleich mit dem 

 RontgenstrahlenstoB trifft bei P tiber den, 

 mit einer verschiebbaren Briicke Br ver- 

 sehenen Weg BBB eine vom Sender erregte 

 elektromagnetische Welle ein. Sie pflanzt 

 sich an den Drahten entlang fort, wie bei 

 den bekannten Versuchen von Lecher. Es 

 sei nun vorgreifend bemerkt, daB Rontgen- 

 strahlen an bestrahlten Korpern, also auch 



an der Platinelektrode P, sekundare Katho- 

 denstrahlen d. h. Elektronen auslosen. Beob- 

 achten wir, was goschieht, wenn sich der 

 StrahlungsstoB und die elektromagnetische 

 Welle zugleich bei P bemerkbar machen. 

 Trifft mit dem StrahlungsstoB gleichzeitig 

 eine P negativ aufladende Phase der Welle 

 ein, so wird die Elektronenemission unter- 

 stiitzt, bei einer positiven Phase jedoch ent- 

 sprechend herabgesetzt. Beides hangt vom 

 Verhaltnis der Wege A und B ab, von denen 

 der zweite mit Hilfe der verschiebbaren Briicke 

 Br verlangert und verkiirzt werden kann. 

 Die Intensitat des Elektronenstromes laBt 

 sich mittels eines Far a day schen Kafigs F, 

 der die sekundare Kathodenstrahlung auf- 

 fangt, und eines geerdeten Elektrometers El 

 bestimmen. Eine Verschiebung der Briicke 

 ergibt dann eine Reihe von Maxima und 

 Minima, die sich durch entsprechende Ver- 

 groBerung des Weges, den der StrahlungsstoB 

 nimmt (A) kompensieren lassen. MuB, um 

 jedesmal die gleichen Wirkungen zu erhalten, 

 der Weg iiber A um das gleiche Stiick ver- 

 groBert werden wie iiber B, so folgt daraus, 

 daB sich die Rontgenstrahlen mit derselben 

 Geschwindigkeit wie die elektromagnetischen 

 Wellen fortpflanzen. Nach Marx trifft dies 

 zu; danach besitzen also die Rontgen- 

 strahlen die Ausbreitungsgeschwin- 

 digkeit des Lichtes. 



Gegen die spater vielfach veranderte 

 Marxsche Versuchsanordnung und ihre Be- 

 weiskraft sind, namentlich von J. Franck 

 und R. Pohl, eine Reihe von Bedenken er- 

 hoben worden, die von mehreren Gelehrten 

 geteilt werden. Hieriiber moge die am SchluB 

 des Artikels aufgefiihrte Fachliteratur ein- 

 gesehen werden. Dennoch diirfte gegen das 

 Resultat selbst wohl von keiner Seite ein 

 Einspruch vorliegen. Man spricht den 

 Rontgenstrahlen allgemein Lichtgeschwindig- 

 keit zu. 



3b) Polarisation der Rontgen- 

 strahlen. Der zweite Beweis fiir die optische 

 Natur der Rontgenstrahlen (im Sinne elektro- 

 magnetischer Querwellen) ist ihre Polari- 

 sierbarkeit. Die Versuche stammen von 

 Ch. G. Barkla, der eine groBe Reihe vor- 

 trefflicher Arbeiten iiber Rontgenstrahlen 

 veroffentlicht hat. Er benutzt die von Ront- 

 gen beobachtete Tatsache der Rontgen- 

 strahlenzerstreuung. Von der Kathode einer 

 Rontgenrohre R (Fig. 3) moge ein primares 

 Strahlenbiindel p ausgehen, das auf eine ma- 

 terielle Masse k-, (bei Barkla ein StiickKohle) 

 fallt. Es erzeugt hier eine nach alien Seiten 

 verlaufende sekundare Strahlung, von der ein 

 ausgewahltes Biindel s den Ko'rper k 2 trifft 

 und an ihm tertiare Strahlen erzeugt. Die 

 : Intensitat des tertiaren Biindels t wird ge- 

 | messen. Barkla findet sie in der Richtung, 

 ! die den primaren Stralilen entgegengesetzt 



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