Rontgenstrahlen 



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gitterstruktur der Kristalle an und findet 

 an diesen theoretisch eine Konstante von 

 einer den Wellenimpulsen entsprechenden 

 GroBenordnung. Indem W. Friedrich 

 und P. Knipping ein ausgeblendetes pri- 

 mares Rontgenstrahlenbiindel durch einen 

 Kristall von regularer Zinkblende gehen 

 HeBen, beobachteten sie in der Tat (1912) 

 rings um den Zentralstrahl verteilte Maxima 

 und Minima, welche die Interferenz unzwei- 

 deutig erkennen lassen. Die stets auf der 

 photographischen Platte erschcinende Yiei- 

 zahligkeit ist zugleicli ein schoner Beweis 

 fiir die Bereehtigung der 1850 durch Bra- 

 vais eingefiihrten Raumgittervorstellung. 

 Mebrfache Interleienzscharen lassen die zu- 

 sammengesetzte Natur des primaren Biindels 

 erkennen. 



4. Rontgenstrahlen hoherer Ordnung. 

 Jeder Korper, der Rontgenstrahlen absorbiert, 

 sendet seinerseits wiederum Rontgenstrahlen 

 vom Charakter (Durchdringungsf ahigkeit) der 

 primaren Strahlung aus. Diese sekundare 

 Strahlung moge als Strahlung hoherer Ord- 

 nung bezeichnet werden. Sie geht von alien 

 Punkten des vom primaren Biindel durch- 

 setzten Korpers aus und verlauft nach alien 

 Raumriehtungen. Entdeekt wurde diese 

 ,,zerstreute Strahlung" durch Rout gen. 

 Es wurde bereits gesagt, daB sie vorzugsweise 

 in einer Richtung polarisiert ist, die sich 

 aus der Intensitatsmessung des tertiaren 

 Bi'mdels ergibt (vgl. sb) 



Man kann sich die 

 ahnlich vorstellen wie die Zerstreuung der 

 Lichtstrahlen in einem Medium, das Materie- 

 stiickchen suspendiert enthalt, deren lineare 

 Abmessung diejenige der Lichtwellen iiber- 

 trifft, obgleich man fiir die Zerstreuung der 

 Rontgenstrahlen kaum die Molekulkomplexe 

 verantwortlich niachen wird. Es diirfte sich 

 um einen elementaren Vorgang im Wirkungs- 

 bereich der atomistischen Kraftfeder handeln 

 (J. Stark). Dafiir spricht auch die Unab- 

 hangigkeit der Intensitat der sekundaren 

 bezw. tertiaren zerstreuten Strahlung vom 

 Aggregatzustand des von der primaren 

 Strahlung getroffenen Korpers. Nach den 

 Untersuchungen von J. A. Crowther und 

 E. A. Owen hat die zerstreute Strahlung 

 nach alien Seiten zwar denselben Charakter, 

 keineswegs aber dieselbe Intensitat. Sie ist 

 am grb'Bten in Richtung des aus dem getroffe- 

 nen Korper austretenden primaren Biindels, 

 sehr gering i n der Querrichtung, groBer dagegen 

 wieder namlich etwa doppelt so groB wie 

 in der Querrichtung - nach der Seite hin, 

 die dem einfallenden Primarbitndel zuge- 

 wandt ist. 



Die Tatsache der Zerstreuung spricht 

 dafiir, daB den elektromagnetischen, auBerst 

 kurzwelligen Impulsen gegeniiber, welche die 

 Rontgenstrahlen darstellen, jede Materie 



Zerstreuung 



als diskontinuierlich erscheinen muB. Von 

 definierten Grenzflachen zwoier Medien kann 

 also ebenfalls keine Rede sein. Die Erschei- 

 nungen derBrechuug und Reflexion, wie man 

 sie im Gebiet langerer Wellen beobachtet, zu 

 denen die Materie im Verhaltnis der Konti- 

 nuitat steht, fallen mithin fiir die Rontgeu- 

 strahlen aus. 



5. Absorption und Spektrum der Ront- 

 genstrahlen. Fiir die Energieschwachung 

 (Absorption) der Rontgenstrahlen ist, wie 

 gesagt, nicht der Molekularverband sondern 

 lediglich das Kraftfeld jedes Atoms maB- 

 gebend. Die GroBe der Absorption hangt 

 daher nicht von der Dichte sondern vom 

 Atomgewicht der absorbierenden Materie 

 ab. So absorbiert Glas (Siliciurn) die Ront- 

 genstrahlung stark, Diamant (Kohlenstoff) 

 dagegen nur in sehr geringem MaBe. 



Die Absorption gestattet nun den Nachweis 

 der zusammengesetzten Natur des primaren 

 Rontgenstrahlenbiindels. Bereits Ront- 

 gen zeigte, daB mit wachsender Schicht- 

 dicke der Zahlenwert des Absorptionsindex 

 zuninimt. Diese Tatsache ist verstandlich, 

 wenn man annimmt, daB das primare Biindel 

 aus einem Gemisch kontinuierlich ineinander 

 iibergehender Frequenzen, also Impulsen 

 verschiedener Wellenlange besteht, von denen 

 die langeren starker als die kiirzeren absor- 

 biert werden. Geht dann ein Rontgen- 

 strahlenbiindel durch einen absorbierenden 

 Korper, so wird es nicht allein geschwacht, 

 sondern auch in seiner Zusammensetzung 

 verandert, indem es relativ immer armer 

 an langwelligen und reicher an kurzwelligen 

 Impulsen wird. Nimmt der Absorptions- 

 index nicht zu, so hat man es mit einer 

 vorzugsweise homogenen Strahlung zu tun, 

 wie sie bisweilen, von der Antikathode kom- 

 mend, ebenfalls beobachtet werden kann. 



Bemerkt sei an dieser Stelle noch, daB 

 die Impulse kleiner Frequenz (also langer 

 Welle) von langsamen Kathodenstrahlen 

 und diejenigen groBer Frequenz (kleiner 

 Welle und groBer Durchdringungskraft) von 

 schnellen Kathodenstrahlen erzeugt werden. 



Nicht nach ilirem Brechungsindex 

 denn eine Refraktion ist ja nicht vorhanden 



wohl aber nach ihrer Absorbierbarkeit, 

 lassen sich mithin die Impulse ernes Rontgen- 

 strahlenbiindels nach Frequenz und Im- 

 pulslange ordnen. Man darf daher von einem 

 Rontgen spektrum sprechen, fiir dessen 

 Studium uns eben einstweilen kein anderes 

 Mittel als die Absorptionsmessung zur Ver- 

 fiigung steht. 



Wennschon auch Ausnahmen beobachtet 

 worden sind, so wird das Spektrum des 

 primaren Biindels im allgemeinen als ein 

 kontinuierliches bezeichnet werden diirfen, 

 das nach den hohen Frequenzen um so aus- 

 gedehnter erscheint, je groBer die Geschwin- 



