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digkeit der Kathodenstrahlen ist. Die ge- die mit dem Atomgewicht zuninimt, soiideru 

 ringsten im erzeugten Bihidel enthaltenen eine Liicke, gewissermaBen eine ,,Bande", 

 Frequenzen (die langsten Impulse) konnen die nach der Seite der langeren Impulse 

 nicht zur Beobachtung kommen, da sie scharf ausgepragt nach der Seite der kurzeren 

 bereits beim Durchgang der Strahlen in verwaschen erscheint. Es sei wiederum 

 der Glaswandung der Rohre zuruckgehalten ! hervorgehoben, daB das sogenannte ,,Spek- 

 werden. trum" nicht durch prismatische Zerlegung 



6.R6ntgenspektravonkontinuierlicher sondern durch Studium der Strahlenab- 

 und linienhafter Art. Das kontinuierliche sorption in Rorpern ohne ausgepragt selek- 

 Rontgenspektrum, dessen Strahlen als ele- tlve Eigenschaft (z. B. an Al) entwickell 

 mentaren Oszillator das in das Kraftfeld wird - 



eines Antikathodenatoms eindringende Elek- Die Lage der Rontgenbande ist ver- 

 tron haben, wurde im vorausgehenden Ab- schieden je nach dem Atomgewicht des 

 satz beschrieben. Beobachtet worden sind ! selektiv absorbierenden Korpers und ruckt 

 jedoch auch primare Strahlungen von vor- mit wachsendem Atomgewicht in das Ge- 

 zugsweise homogener Art, die also nur einen ! biet der hoheren Frequenzen also kiir- 

 engen Frequenzbezirk umfassen. Sie haben zeren Impulslangen vor. Es wird also 

 als Oszillator anscheinend eine an das Atom z. B. Platin fur Impulslangen noch durchliissig 

 selbst gekniipfte und von ihm abhangige j sein, fur die Kupfer bereits absperrt, und 

 GroBe. Nach R. Whiddington namlich Kupfer ist dort - fiir hohere Frequenzen 

 tritt diese homogene Strahlung von linien- bereits wieder durchlassig, wo Platin 

 haftem Charakter (wenn man die aus der absorbiert. Es ist deshalb durchaus moglich, 

 Optik her bekaunte Bezeichnung hier an- daB auch die Leichtelemente ( Al, C usw.) 

 wenden darf) stets erst oberhalb eines be- ausgepragte Absorptionsbanden besitzen, nur 

 stimmten Wertes der kinetischen Energie j durften sie im Bereich jener ganz lang- 

 der erzeugenden Kathodenstrahlen auf und i \velligen Impulse zu suchen sein, die Glas 

 dieser Grenzwert ist von der Natur des Anti- nicht durchdringen und daher der Unter- 

 kathodenmaterials abhangig. Auch das ! suchung ohne weiteres nicht zuganglich 

 Plancksche Elementargesetz, auf die homo- sind. Wennschon bisher immer nur eine 

 gene Strahlung iibertragen, wiirde zu dem Bande mit besonderer Deutlichkeit auftrat, 

 gleichen Resultat fiihren, da es die Entstehung ] so ist es doch wahrscheinlich, daB die che- 



einer linienhaften Emission ausschlieBt, so 



lange das Lichtquantum (h -y== hn) bezogen 



auf die Frequenz der Strahlung groBer sein. Jedenfalls sind die spektralen Eigen- 



ist als die kinetische Energie des Kathoden- schaften der Kprper den Rontgenstrahlen 



mischen Elemente deren mehrere, etwa 

 drei, besitzen. Bei Zinn, Jod und Antimon 

 scheinen zwei Banden beobachtet worden zu 



strahlelektrons 



mv 



bestimmt. 



gegeniiber verhaltnismaBig eiufach. Sie 

 werden lediglich durch ihr Atomgewicht 





getroffenen Korpers beobachtet. Diese unterUmstandenzweiArtensekundarerStrah- 

 linienhafte Strahlung ist stets unpo- un a f ' erstens erne kontinuierliche, po- 

 larisiert, auch wenn die sie erzeugende i^r isier te alle Frequenzen enthaltende, ze - 

 Strahlung polarisiert ist. Sie entsteht durch streute Strahhmg deren Intensitat nicht 

 die selective (auswahlende) Absorptions- nach f allei j Bichtungen dieselbe ist ui d 

 fahigkeit namentlich der schweren Korper j zweitens, falls er zu den Schwerelementen 





! 





der kontinuierlichen Strahlung zeigt nach 

 seinem Durchgang durch die Schwerelemente 



(vgl. 5). 



7. Fluoreszenzahnliche Erscheinungen 



nicht nur eine allgemeine Schwachung, im Rontgenspektrum. Zusammenfassend 



