Rontgenstrahlen 



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sei noch einmal wiederholt, daB die von den 

 Primarstrahlen getroffenen Leiclitelemente, 

 deren Absorptionsbande weit unterhalb der 

 sie durchdringenden Frequenzen liegt, nur 

 polarisierte, zerstreute, kontinuierliche Strah- 

 lung sekundar aussenden. Dasselbe tun die. 

 Schwerelemente, solange die Frequenz der 

 einfallenden Erregerstrahlen ihre Eigenfre- 

 quenz noch nicht erreicht. In dem Augen- 

 blick, wo dies der Fall ist, beginnt die Emis- 

 sion der unpolarisierten, sckimdaren, linien- 

 haften Strahlung, meist sehr \iel starker 

 als die kontinuierliche Strahlung. Sie ist aber 

 auch dann noch vorhanden, wenn die Erreger- 

 frequenz holier ist. Bark la und J. Stark 

 glauben daher in der linienhaften. sekun- 

 daren Strahlung erne Art von Fluoreszenz- 

 vorgang zu erkennen. Sie berufen sich dabei 

 auf die im Bereich der optischen Strahlen 

 im allgemeinen giiltige Stokessche Regel, 

 nach der Fluoreszenzlicht von bestimmter 

 Frequenz immer nur clurcli gleiche oder 

 hb'here Frequenzen erregt werden kann. 



8. Besondere Wirkungen der Ront- 

 genstrahlen. 8a)Erzeugung von Katho- 

 denstrahlen. Rb'ntgenstrahlen rufen an 

 Kb'rpern, von denen sie absorbiert werden, 

 nicht nur sekundare Rontgenstrahlen son- 

 dern, wie zuerst E. Dorn gezeigt hat, auch 

 Kathodenstrahlen hervor. Die Geschwindig- 

 keit dieser Strahlen ist von derselben GroBen- 

 ordnung, wie diejenige der Kathodenstrahlen, 

 die in der Vakuumrohre die Rontgenstrahlen 

 erzeugt haben (Dorn und Bestelraeyer). 

 Von den ebeufalls erzeugten sekundaren 

 Rontgenstrahlen konnen die sekundaren 

 Kathodenstrahlen leicht durch ihre grbBere 

 Absorbierbarkeit getrennt werden. Die 

 Geschwindigkeit der emittierten sekundaren 

 Kathodenstrahlen wird mithin eine sehr 

 verschiedene sein, da das primare Rontgen- 

 strahlenbiindel die verschiedensten Frequen- 

 zen enthalt. Da hohere Rb'ntgenstrahl- 

 frequenzen durch schnellere Kathodenstrah- 

 len entstanden sind, so werden sie ihrer- 

 seits wiederum schnelle Kathodenstrahlen 

 auslosen. Sonst ist aber die Geschwindigkeit 

 der sekundaren Kathodenstrahlen von der 

 chemischen Natur des absorbierenden Korpers 

 unabhangig (P. D. Innes, J. Laub, 

 W. Wien, W. Seitz). 



Die Aehnlichkeit dieser Kathodenstrahl- 

 emission mit jener, die bei der Absorption 

 kurzwelliger Lichtstrahlen beobachtet wird 

 (sogenannte lichtelektrische Entladung), ist 

 unverkennbar. Fiir die von optischen 

 Wellen ausgelosten Elektronen verlangt das 

 Plancksche Eleraentargesetz, bezuglich 

 der Anfangsgeschwindigkeit, Unabhangigkeit 

 von der chemischen Natur des bestrahlten 

 Korpers und von der Intensitat der ein- 

 fallenden Erregerstrahlung, dagegen direkte 



Quadratwurzelabhangigkeit von der Erreger- 

 strahlen-Frequenz. Bei den Rontgenstrahlen 

 tritt diese Abhangigkeit ungenicin deutlich 

 in die Erscheinung, auch hier losen die 

 hoheren Frequenzen die schnelleren Katho- 

 denstrahlen (Strahlen groBerer kinetischer 

 Energie) aus. Es ist dies ein Grund mehr, 

 den Rontgenstrahlen quasi optische Eigen- 

 schaften beizulegen. Bei dem geschilderten 

 Vorgang verschwindet die einfallende Rb'nt- 

 genstrahlenenergie fast vb'lh'g, mn die Elek- 

 tronen aus ihrem Verbande loszulosen und 

 zur Kathodenstrahlgeschwindigkeit zu be- 

 schleunigen, ebenso wie (in der Rohre) das 

 an die Antikathode prallende Elektron fast 

 seine ganze Energie einbiiBen muBte, um 

 den Rontgenimpuls zu erzeugen. Es sei 

 t'erner nicht unerwahnt, daB ein Rontgen- 

 strahlenbiindel beim Durchsetzen eines sehr 

 diinnen Korpers in der Richtung seiner 

 Fortpflanzung mehr Kathodenstrahlen als 

 senkrecht dazu erzeugt (Cooksey). 



Da die Emission von Kathodenstrahlen 

 einen Verlust an negativer Ladung bedeutet, 

 so ladt sich ein isolierter, von Rontgen- 

 strahlen durchsetzter Korper positiv auf. 



8b) Erzeugung von Warme. Ein 

 Korper, der Rontgenstrahlen absorbiert, 

 erwarrnt sich (E. Dorn). Man kann diese 

 Warmeerzeugung aus dem Energieverlust 

 erklaren, den die durch die Erregerstrahlung 

 in Bew r egung gesetzten Elektronen (Katho- 

 denstrahlen) bei ihrem ZusammenstoB mit 

 den Molekiilen des absorbierenden Korpers 

 erfahren. 



8c) lonisierung. Von Rontgenstrahlen 

 durchsetzte Gase werden ionisiert, d. h. 

 sie gewinnen an elektrischer Leitfahigkeit. 

 Nach H. Bragg werden die Strahlen im Gas 

 ebenfalls absorbiert. Sie machen dabei aus 

 neutralen Atomen Elektronen frei, ahn- 

 lich wie in festen Kb'rpern. Die so ge- 

 schaffenen negativen und positiven lonen 

 konnen dann in einem elektrischen Felde 

 durch ihre Bewegung einen Elektrizitats- 

 transport ausfiihren. SchlieBlich kann man 

 sich auch vorstellen, daB die befreiten Elek- 

 tronen von groBer Geschwindigkeit an neu- 

 trale Gasatome anrennen und durch ihre 

 Anlagerung eine groBere Menge von Elektro- 

 nen geringerer Geschwindigkeit aus diesen 

 abstoBen. Ein geladenes Elektroskop wird 

 sich mithin in einem Gase, das von Rontgen- 

 strahlen durchsetzt wird, entladen miissen 

 und kann daher vorzugsweise zur Unter- 

 suchung der Rontgenstrahlfrequenzen und 

 ihrer Intensitat dienen. 



8d) Chemische Wirkung. Ihre Be- 

 deutung fiir die Praxis haben die Rontgen- 

 strahlen durch ihre Durchdringungsfahigkeit 

 und ihr Vermogen eine photographische 

 Schicht zu verandern, also chemisch zu 



