Sckwingungen (Elektrische Schwingungen und drahtlose Telegraphie) 1<i.~., 



wobei 



== Ip cos copt 



Lt 



25a) 



" (Tp)o r P 

 die Ivreisfrequenz ist, E 



und 



24 a) 



die 



Schwingungsainplituden sin'd. Die Anzahl 

 der Freiheitsgrade oder die Keihe der mog- 

 lichen Eigenschwingungen ist auch hier von 

 der besonderen Form und Anordnung des 

 Systems bestimmt und fiir jedes System 

 charakteristisch. 



Die oben erwahnte Dampfung durch 

 Warmeverlust bei der Leitung ist der durch 

 Keibung bei den mechanischen Systemen 

 ganz analog. Der auf den elektrischen 

 Leitungsstrom wirkende elektrische Reibungs- 

 widerstand ist stets iSR (9t == Ohmsches 

 Widerstandsmoment vgl. S. 1061). Also 

 verlauft die elektrische Schwingung, analog 

 Gleichung (9), nach dem Gesetz 



Figur 5 zeigt den Verlauf von DF und i an 



so dafi 



e p = 



- E 



- J^ 



= 



bpZ 



i , 



= " pZ 



cos 



COS COpt 



cos copt . . . 26) 



sin(to }1 t-f-93) 



26a) 



Fig. 5. 



einem Beispiel. Die entsprechende Ver- 

 teilung der Energien 



W m = = Si 2 und We == = 



zeigt Figur 6. Man sieht, daB W m stets 

 ein Maximum hat, wenn W e == o ist und 

 umgekehrt, und daB die Summe der 

 beiden Energien nach dem Exponentialgesetz 



We abnimmt. 



Wie bei den mechanischen Schwingungen 

 mit Gleichungen (10) bis (13) zeigt man leicht, 

 daB b hier den Bruchteil der in jeder 

 Periode umgesetzten Energie bezeichnet, der 

 in Leitungswarme verwandelt wird. Auf 

 weitere Dampfungsursachen einzugehen wird 

 weiterhin Gelegenheit sein. 



Die Dampfung wirkt auch hier auf die 

 Schwingungszeit modifizierend, so daB statt 

 der Formel (24) die Beziehung 



Fig. 6.* 

 Handworterbuch der \aturwissenschaften. Band Vin. 



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