Schwingungen (Elektrisclie Schwingungen und drahtlose Telegrapliie) 106:$ 



tritt, wenn dieselbe Energie zum Schwingen 

 gebracht wird, bei 15 a' eine groBe Strom- 

 amplitude neben kleiner Spannungsamplitude 

 auf, bei 15 a das Umgekehrte (vgl. die 

 schematische Andeutung in den Fig. 15). 

 Streckt man die Spule mehr und mehr 

 (Fig. 15 b), so gelangt man unter Ver- 

 grbBerung von & mehr und mehr zu dem 

 linearen Oszillator (Fig. 15 c) ; ebenso 

 unter Verkleinerung von $ und Ver- 

 grbBerung von fi, wenn man die Leitungs- 

 bahn der Form a' mehr und mehr verlangert 

 und schlieBlieh die Belegungen verschwinden 

 laBt (Fig. 15 b'). Zwischenformen ergeben 

 sich, wenn man entweder bei Form b Leiter- 

 massen, wie Kugeln, Flatten usw. ansetzt, 

 wodurch stets das Kapazitatsmoment und 

 damit die Schwingungszeit vergroBert wird. 

 Auf dieselbe Form kommt man bei b', wenn 

 man die Leitungsbahn zur Spule windet. 

 Ferner lassen sich in die Leitungsbahn des 

 gestreckten linearen Oszillators Spulen oder 

 Kondensatoren oder beides einschalten 

 (Fig. 16 a, b, c). Mit Riicksicht auf die in 

 Gleichung (39 b) abgeleitete allgemeine Be- 

 ziehung ergeben sich die schematisch 

 in die Figuren eingezeichneten Amplituden- 

 verhaltnisse der Strom- und Spannungs- 

 verteilungen. 



Die Oszillatoren der Form Figur 15 

 b' lassen sich auch als verkiirzte lineare 

 Oszillatoren auffassen. Man kann namlich 

 jedes Endstiick eines linearen Oszil- 

 lators, das kleiner als die Halfte ist, 

 durch eine solche Leitermasse ersetzen, 

 daB an der Strom- und Spannungsverteilung 

 des iibrigen Teiles nichts verandert wird 

 (Fig. 17). Macht man schlieBlieh die an- 



tude E an der Eintrittsstelle C des Stromes 

 in die Leitermasse ergibt sich in diesen 

 Fallen aus der dort herrschenden Strom- 

 amplitude J , aus 



Fig. 17. 



Fig. 18. 



gehangte Leitermasse groB genug, so bleibt 

 nur die Halfte des linearen Oszillators iibrig, 

 die aber genau so schwingt, als schwinge in 

 der angehangten Leitermasse ihr Spiegel- 

 bild mit (Fig. 18). Die Spannungsampli- 



wenn C die Kapazitat der angehangten 

 i Leitermasse ist. Denn es gilt fur eine solche 

 Kapazitat stets 



e = p und e ist nach (38) = = E cos co t 



Aus diesem Grunde kann man einen linearen 

 Oszillator in seiner Mitte mit der Erde ver- 

 binden und nun die Halfte weglassen; dann 

 bleiben alle seine Schwingungen mbglich, 

 die in der Mitte einen Spannungsknoten 

 haben, also nach Figur 4 die Grundschwingung 

 nebstden ungeradzahligen Oberschwingungen. 



Bei der Form Figur 15 a' besteht die 

 Grundschwinguug in einem sinusfbrmigen 

 Hin- und Herpendeln einer gewissen Elek- 

 trizitatsmenge Q == CV. Ein solches System 

 nennt man auch wohl einen schwingenden 

 Dipol. 



Das Einschalten eines Kondensators in 

 die Mitte eines linearen Oszillators (Fig. 17 a) 

 bedeutet, daB man die Kapazitat dieses 

 Kondensators mit dem Kapazitatsmoment 

 des Oszillators hintereinander schaltet; da- 

 her wird das Gesamtkapazitatsmoment ver- 

 kleinert, die Schwingungszeit wird kleiner; 

 der Kondensator wirkt, als habe man den 

 Oszillator ,,verkiirzt". Umgekehrt wirkt 

 eine eingeschaltete Spule Figur 17 b durch 

 VergrbBerung des Selbstinduktivitats- 

 momentes, als habe man den Oszillator ,, ver- 

 langert". Kombination beider (Fig. 17 c) 

 kann sich in bezug auf die Schwingungszeit 

 aufheben. Alle diese Schaltungen haben aber 

 auch bestimmte Folgen fiir die Ausstrah- 

 lung elektromagnetischer Wellen, wovon 

 in Kapitel D zu sprechen sein wird. 



Sd) Gekoppelte Systeme. a) All- 

 gemeines. Jedes System, welches auch 

 Oberschwingungen machen kann, kann als 

 Koppelung von mehreren Systemen ver- 

 schiedener Schwingungszeit aufgefaBt werden. 

 Hier sollen unter gekoppelten Systemen 

 indessen speziell Kombinationen von zwei 

 Oszillatoren der unter 5 a bis c behandelten 

 Art yerstanden sein, die in Energieaustausch 

 miteinander stehen. Alsdann kann in keinem 

 der gekoppelten Oszillatoren eine Schwin- 

 gung erregt werden, ohne daB auch in dem 

 anderen Schwingungen entstehen. Um ein 

 mechanisches Beispiel anzufuhren, so ist 

 eine Stimmgabel, die mit einem Resonanz- 

 kasten versehen ist, ein gekoppeltes System 

 dieser Art. 



Die Koppelung zweier elektrischer 

 Systeme 1 und 2 kann in dreierlei "\Veise 

 erfola:en : 



