1068 Srhwingungen (Elektrische Schwingungen und drnhtlose TelegrapMe) 



Srhwingungen gleichzeitig und die Schwe- 

 bungen, die sie miteinander bilden, veran- 

 lassen das Hin- und Herfluten der Energie 



\JT+K' 



0.1 0,2 0,3 



0,5 0,6 0,7 

 Fig. 31. 



zwischen 1 und 2, wie es beobachtet wird. 



Je fester die Koppelung, desto mehr soldier 



Schwebungen treten pro Sekunde auf. 

 /5) Spezielle Formen gekoppelter 



Systeme: Braunscher Oszillator; 



Lechersches Drahtsystem. 



Besondere Bedeutung fiir die drahtlose 



Telegraphie haben die von F. Braun ein- 



gefiihrten gekoppelten 

 Systeme, bestehend 

 aus einem funkenerreg- 

 ten Kondensatorkreis 

 und einem linearen Os- 

 zillator gleicher Eigen- 

 frequenz (Fig. 32. 

 Braunscher Oszilla- 

 tor). Sie bilden die 

 elektrische Analogic zu 

 den Stimmgabeln, die 

 mit einer Luftsaule 

 gleicher Eigenfrequenz 

 gekoppelt sind. Auf 

 die Eigenschaften, die 

 den Braunschen Os- 

 zillator flir die Zwecke 

 der drahtlosen Tele- 

 graphie so wertvoll 

 machen, wird in Ab- 

 schnitt F 

 kommen. 



Bei sehr loser Kop- 

 pelung wird der offene 

 Fig. 32. Teil des Braunschen 



Oszillators zu seiner 

 Grundschwingung (vgl. Fig. 16b) angeregt, 

 falls im geschlossenen Teile Funken spielen. 

 Stimmt man den geschlossenen Teil so ab, 

 daB er mit der 3-, 5-, 7-. . .fachen Frequenz 

 schwingt wie der offene, so wird der 

 letztere zu seiner 3., 5., 7. Oberschwingung 

 angeregt und es entstehen auf dem Os- 

 zillatordraht Knoten und Bauche , ent- 

 sprechend der Figur4 (vgl. auch C 1X4 Fig.74) 

 Der Abstand zweier Knoten auf clem freien 



Drahte miBt dabei, wie wir sahen, die halbe 



/ 



Wellenlange , mit der sich die betreffende 



Schwingung langs des Drahtes fortpflanzt. 

 Dabei gilt 



4 == c = -SL . ,49) 



\en 



wo T die Schwingungszeit der Schwingung 

 ist. c ist ihre Fortpflanzungsgeschwindigkeit 

 langs des Drahtes, falls er in ein Medium 

 von der Dielektrizitatskonstanten s und der 

 magnetischen Permeabilitat /LI eingebettet 

 wird; c dieselbe, wenn er im freien Aether 

 verlauft (Lichtgeschwindigkeit). jn ist in 

 den meisten dielektrischen Medien praktisch 

 nicht von 1 verschieden. 



Biegt man die Enden des linearen Oszil- 

 iators znsammen, bis sie parallel nebenein- 

 ander herlaufen (Fig. 33), so erhalt man eine 



zuriickge- 



Fig. 33. 



Anordnung, die zuerst von E. Lecher zum 

 Studium von elektrischen Drahtwellen be- 

 nutzt worden ist (Lechersches Draht- 

 system). Bei dieser Anordnung kommen die 

 gleichartigen KnotensteJlen und Bauchstellen 

 beider Oszillatorhalften symmetrisch ein- 

 einander gegeniiber zu liegen, also so, da 6 

 zwei gegeniiberliegende Drahtstellen in jedeni 

 Moment einen elektrischen Zustand gleicher 

 Intensitat, aber entgegengesetzten Vor- 

 zeichens haben. Daher teilt sich auch das 

 zwischen den beiden Drahten gespannte di- 

 elektrische Feld langs der Drahte nach 

 Knoten und Bauchen der elektrischen und 

 magnetischen Feldstarke ab. Die durch 

 die Strom- und Spannungsknoten senkrecht 

 zu dem Drahtsystem gelegten Ebenen bilden 

 Knotenflachen ' fiir die magnetische und 

 elektrische Kraft. Jn den ersteren bleibt 

 das Dielektrikum dauernd frei von ma- 

 gnetischem Zwang, in den zweiten frei von 

 elektrischem Zwang. Tn den Bauchflachen 

 der elektrischen Kraft schwingt der elektrische 

 Zwang mit der Maximalamplitude zwischen 

 der positiven und negativen Richtung hin 

 und her. Analog in den Bauchflachen der 

 magnetischen Kraft der magnetische Zwang. 

 Die ersteren haben von den letzteren einen 



Abstand ,. Kurz wir haben, von den beiden 



Drahten gewissermalBen zusammengehalten, 

 in dem Dielektrikum ein Feld stehender 

 elektromagnetischer Wellen. 



