(Elektrische Schwingungen und dr;ilitlos<_> Telegraphic) 1009 



B. Die Anregung elektrischer Schwin- 

 gungen. 



I. Gedampfte Schwingungen. 



i. Allgemeine Prinzipien. Nach den 

 Erorterungen des Abschnittes A liber mecha- 

 nische Systeme lassen sich die Schwingungen 

 z. B. eines Pendels um die Gleichgewichts- 

 lage auf folgende Arten erregen: a) Man fiihrt 

 dem Pendel Anordnungsenergie zu, indem 

 man es aus der Gleichgewichtslage durch eine 

 auBere Kraft herausfiihrt. Sobald die 

 auBere Kraft zu wirken aufhort, beginnen 

 die Schwingungen. b) Man fiihrt dem 

 Pendel Bewegungsenergie zu, indem man ihni 

 in der Ruhelage durch einen StoB Geschwin- 

 digkeitsenergie erteilt. 



In beiden Fallen geht der Schwingung 

 em Beladen des Systems mit Energie voraus, 

 und die Schwingung selbst stellt gewisser- 

 maBen die Entladung des Systems dar; 

 man nennt diese Schwingungen um die nor- 

 male Gleichgewichtsanordnung daher ,,Ent- 

 ladeschwingungeu". Das Pendel, wie jedes 

 System, laBt sich aber atich c) in Lade- 

 schwingungen versetzen: Man denke sich, 

 daB an dem Pendel plotzlich eine gespannte 

 Spiralfeder F mit einer bestimmten Kraft in 

 der Richtung des Pfeiles zieht (Fig. 34). Dann 



ist die urspriingliche 

 vertikale Lage nicht 

 ^ mehr die Gleichge- 



y p wichtsanordnung, son- 



\ noJ^fHil dern das System hat 



^_o>^>r eine neue Gleichge- 



i wichtsanordnung in der 



\ gestrichelten Stellung 



^ Q erhalten, bei der die 



Federspannung dem 

 Fig. 34. Deformationswider- 



standgerade das Gleich- 

 gewicht halt. In der alten Lage hat nunmehr 

 das Pendel Anordnungsenergie in bezug auf 

 die neue Lage; und wenn es sich aufmacht, 

 um sich in die neue Gleichgewichtslage zu 

 begeben, muB es jetzt um diese ebenso Pende- 

 lungen vollfiihren, wie in dem Falle a um die 

 normale Ruhelage. Kurz es macht ,,Lade- 

 schwingungen". Im allgemeinen ist das 

 Direktionsmoment der neuen Ruhelage nicht 

 dasselbe wie das in der alten, so daB die 

 Schwingungszeit der Ladeschwingung von 

 derjenigen der Entladeschwingung abweicht. 

 Diese Abweichung ist indessen verschwin- 

 dend, solange iiberhaupt nur kleine Ab- 

 weichungen aus der urspriinglichen Lage 

 betrachtet werden. 



Bei elektrischen Systemen ist alles wieder 

 ganz ebenso. Entladeschwingungenerregtman 

 dadurch, daB man das System entweder 

 mit elektrischer Feldenergie beladet , indem 

 man durch eine EMK seine elektrische 

 Anordnung andert, d. h. z. B. seinen 



Koridensator aui'ladet; oder b) mit magne- 

 tischer Feldenergie beladet, indem man in 

 seiner Leitungsbahn einen elektrischen Strom 



erregt. 



Das ergibt z. B. i'iir einen geschlossenen 

 Kreis folgende prinzipiellen Anordnungeu: 



a) (Fig. 35). Eine Wippe AY verbindet 

 bei Wippenstellung 1 den Kondensator C 



\L 



R 



Fig. 35. 



mit einer Quelle elektrischer Energie von 

 der EMK E. Dabei wird die elektrostatische 

 Feldenergie ^CE 2 auf C aufgespeichert. 

 Wird jetzt die Wippe in Stellung 2 um- 

 geworfen, so findet im Schwingungskreise 

 LRC die Entladeschwingung statt. 



b) (Fig. 36). Die Wippe W schlieBt in 

 der Stellung 1 die Quelle E durch L kurz 



und es bildet sich der Strom 3 = w" aus 



(R Widerstand der Stromzuleitung). Daher 

 ladet sich das mit L verkettete Magnetfeld 

 mit der Energie y 2 LJ 2 . Wirft man jetzt 

 die Wippe rasch genug in die Stellung 2, 

 so entsteht wieder im LRC-Kreise die Ent- 

 ladeschwingung. 



c) (Fig. 37). Die Wippe W schaltet in 

 der Stellung 1 in das Schwingungssystem 

 LRC eine EMK E, welche (analog dem Falle 

 c beim Pendel) dem System eine neue Gleich- 

 gewichtsanordnung vorschreibt. Es entsteht 

 daher die Ladungsschwingung, nach deren 

 Ablauf die Kapazitat C auf die Spannung E 

 geladen erscheint. Wirft man jetzt die 

 Wippe in die Stellung 2, so erfolgt die ent- 

 sprechende Entladeschwingung. 



Fig. 37. 



