Schwingungen (Elektrischo Schwingungen imd drahtlose Telegraphic) Kill 



liert daher der Begriff Widerstand seinen 

 eigentlichen Sinn. Wenn man trotzdem 

 haufig von Funkenwiderstand Ef spricht, 



Fig. 40. 



so meint man damit einen Widerstand, 

 der, an Stelle des Funkens in die Bahn 

 eingeschaltet , bei derselben Schwingung 

 dieselbe Energie verbrauchen wiirde, wie sie 

 im Funken tatsachlich verbraucht wird. Die 

 Gesetze des Wechselstromlichtbogens (vgl. den 

 Artikel ,,Lichtbogenentladung") zeigen 

 daB dieser Widerstand in komplizierter Weise 

 mit der Lange der Funkenbahn wachsen 

 mu6 ; daB er mit der Frequenz abnimmt, daB 

 er vpm Material und der Form der Elektroden, 

 sowie von der Art und dem Drucke des 

 Gases der Funkenbahn abhangig ist. Eine 

 unterteilte, d. h. aus mehreren hintereinander- 

 geschalteten Strecken bestehende Funken- 

 strecke hat bei gleicher Gesamtlange der 

 Entladungsbahn einen groBeren Widerstand 

 als eine einfache, und zwar wiichst der Wider- 

 stand rasch mit der Zahl der Unterteilungen. 

 Besonders bemerkenswert ist auch die 

 Tatsache, daB der Funkenwiderstand von der 

 Schwingungsamplitude abhangig ist (vgl. 

 den Artikel ,,Lichtbogenentladung" 

 B 2 b), so daB er mit abnehmender Strom- 

 amplitude rasch zunimmt. Die Schwingungen 

 in Kreisen mit Funkenstrecken befolgen 

 daher nicht das einfache durch ein logarithmi- 

 sches Dekrement definierteAbklingungsgesetz. 

 Vielmehr haben Messungen ergeben, daB die 

 Amplituden nach einem linearen Gesetz 



J =-- J (l |t 



abnehmen. a heiBt das lineare Dekrement. 

 Im Artikel ,,Schwingungserregung" ist 

 gezeigt, daB daraus em bestimmter SchluB 

 auf den Verlauf der Funkencharakteristik zu 

 ziehen ist (vgl. auch den Artikel ,,Licht- 

 bogenentladung" B 2 b). Dieses Ab- 

 klingungsgesetz lafit sich auch so ausdriicken: 

 Das logarithmische Dekrement der Schwin- 

 gungen ist nicht mehr konstant, sondern 

 wachst rasch in dem MaBe, wie die Schwin- 

 gungen abklingen. SchlieBlich, bei geniigend 

 kleiner Stromamplitude wird es unendlich 

 groB, d. h. die Funkenstrecke wird nicht- 

 leitend. 



3. Anregung offener Oszillatoren. Fiir 

 die Anregung der Eigenschwingimgen offener 

 Oszillatoren gilt alles Gesagte'ohne weiteres 

 mit. Der durch eine Funkenstrecke erregte 

 offene Oszillator ist als Prototyp aller offenen 



Oszillatoren zuerst von Hertz in seine 

 Schwingungseigenschaft erkannt und von 

 ihm zu seinen klassischen Versuchen iiber 

 elektrische Schwingungen und die Aus- 

 breitung der elektrischen Kraft benutzt 

 worden (Hertzscher Oszillator). 



Die Anregung eines offenen Oszillators 

 durch einen Funken ist die vollige Analogie 

 zu der Erregung von Saitenschwingungen 

 durch Zupfen. Man kann diese Schwingungen 

 unter dem Namen stehende Wellen auch als 

 Interferenzerscheinung zweier von der Zupf- 

 stelle aus nach beiden Seiten fortlaufender 

 und an den Saitenenden immer wieder reflek- 

 tierter Wellen ansehen. Wahrend nun bei 

 dem ZupfprozeB an sich Wellen beliebiger 

 Schwingungszahl von der Zupfstelle aus- 

 gehen, trifft der InterferenzprozeB der hin 

 und herlaufenden reflektierten Wellen natur- 

 notwendig eine ganz bestimmte Auslese der- 

 jenigen Schwingungszahlen, deren halbe 

 Wellenlange in der Saitenlange ganzzahlig 

 teilbar ist; so entstehen beim Zupfen die 

 stehenden Wellen, die man als die Reihe der 

 Eigenschwingungen beobachtet. Die durch 

 den ZupfprozeB in die Schwingung hineinge- 

 gebene Energie muB sich auf diese Reihe in 

 einer durch die Gesetze der gekoppelten Sys- 

 teme bestimmten Weise verteilen, wobei es ganz 

 von der Lage der Zupfstelle abhangt, welche 

 von den Eigenschwingungen uberhaupt und 

 in welcher Starke sie erregt werden. Die 

 Oberschwingungen sind mit der Grund- 

 schwingung ja fest gekoppelt, insofern die- 

 selben Saitenelemente die Grund- und die 

 Oberschwingungen zu machen haben. Diese 

 Koppelung ist ersichtlich am starksten, wo 

 eine moglichst groBe Elongation der Ober- 

 schwingung mit einer moglichst groBen der 

 Grundschwingung zusammentrifft; d. h. 

 also wo eine Bauchstelle der Oberschwingung 

 dem Bauch der Grundschwingung am nachsten 

 liegt. Sie nimmt von dort an ab, bis sie in 

 den Knotenstellen wird. Daraus folgt, 

 daB beim Zupfen jedenfalls nie diejenigen 

 Schwingungen erregt werden konnen, welche 

 an der Zupfstelle einen Knoten haben. Die 

 iibrigen nur in dem MaBe als sie an der 

 Zupi'stelle mit der Grundschwingung ge- 

 koppelt sind. So wird z. B. beim Zupfen in 

 der Mitte nur die Reihe 1, 3,5. . . der Schwin- 

 gungen erregt. Zupfen an einer anderen 

 Stelle aber kann die Grundschwingung nie 

 so stark erregen, wie es durch Zupfen in der 

 Mitte geschieht. 



Genau so liegen die Verhaltnisse beim 

 linearen elektrischen Oszillator. Durch eine 

 Funkenstrecke in der Mitte wird die Reihe 

 1, 3, 5 ... der Eigenschwingungen erregt, 

 wobei der Oszillator y 4 , 3 / 4 5 /4 usw - der 

 Wellenlange /I ist, mit der sich die be- 

 treffende Schwingung langs des Drahtes 



