(Elektrische Schwingungen und drahtlose Telogvaphie) In;:', 



koppelten System die in der Primarseite 

 zuni Schwingen gebrachte Energie in Form 

 von Schwebungen zwischen der Primar- in 

 der Sekundarseite hin- und herpendeln 

 mn 6. In dem MaBe, wie die Energie in das 

 Sekundarsystem wandert, wird also die 

 Stfomamplitude im Primarsystem kleiner 

 und kleiner. Wie im Artikel ,,Licht- 

 bo g enen tla dung" B 2b auseinander- 

 gesetzt ist, wachst dabei die Ziindspitze 

 der Funkencharakteristik mehr und mehr 

 in die Hohe, bis unter Umstanden der 

 Strom nicht mehr ausreicht, die zum ,,Ueber- 

 klettern der Ziindspitze" erforderliche 

 Spannung an den Funkenkugeln hervor- 

 zubringen. Dainit wird der Primarkreis 

 unter brpchen und scheidet ans dem System 

 aus; ein Zuruckfluten der Energie aus 

 Kreis 2 ist unmb'glich gemacht. Kreis 2 

 schwingt daher allein weiter mit der Frequenz 

 und Dampfung, die ihm als ungekoppeltem 

 Einzelsystem eigen sind. 



Figur 42 illustriert an den entsprechenden 

 Sclnvingungskurven die Verhaltnisse. Und 

 zwar zeigen die beiden obersten Reihen den 

 Verlauf der Schwingungen ohne die genannte 

 Wirkung, die beiden untersten mit ihr. 



Damit diese sogenannte ,,StoBerregung" 

 des Systems 2 durch ,,Loschfunken" ein- 

 treten kann, miissen die Systeme 1 und 2 so 

 beschaffen sein, da6 die Stromamplitude in 

 1 infolge der Schwebungen wirklich klein 

 genng wird. Dazu ist einmal sehr genaue 

 Uebereinstimmung der Eigenfreqnenzen 

 (cuj = co 2 = to) erforderlich, ferner spielen die 

 Anfangsamplituden undDekremente der bei- 

 den Hauptschwingungen <:o a und cob eine Rolle, 

 wo von die letzteren nach Gleichung (41a) auch 

 in den Koppelungskoeffizienten eingehen. Was 

 diesen betrifft, so muB man sich erinnern, daB 

 eine Verstarkung der Koppelung eine schnel- 

 lere Ueberfiihrung der Primarenergie in das 

 Sekundarsystem bedingt, also grbBeren 

 Wirknngsgrad dieser Uebertragung sicher- 

 stellt. Andererseits erfordert das Zustande- 

 kommen der Loschwirkimg im Fnnken lang- 

 same Schwebungen, also schwache Koppelung 

 So ergibt sich praktisch in jedem Falle ein 

 ,,kritischer Koppelungsgrad", bei dem man 

 die Erscheinung der StoBerregung am besten 

 erhalt. Die Fimkenstrecke selbst muB so 

 beschaffen sein, daB mit abnehmender Stroni- 

 starke die Ziindspitze ihrer Charakteristik 

 mb'glichst rasch in die Hbhe wachst. Nach 

 der dynamischen Theorie der Lichtbogen- 

 entladnng ist dies um so mehr der Fall, je 

 mehr dieLichtbogenhysteresis zuriickgedrangt 

 wird, wofiir im Artikel ,,Lichtbogenent la- 

 dung" eine Reihe von Hilfsmitteln angegeben 

 ist. Im wesentlichen kommt es dabei auf 

 eine mb'glichst intensive Abkiihhmg der 

 Funkenbahn an, die man durch Anwendung 

 von unterteilten Plattenfunkenstrecken er- 



reicht. Als Material sind Silber und Kupfer 

 wegen ihrer gnitlenWiirnioableit u ng am besten. 

 Auch Platiniridium ist gut brauclibar. 

 Funkeniibergang in Wasserstoff ist als 

 sehr wirksames Mittel zum Zuriickdrangen 

 der Hysteresis beim Lichtbogen bekannt und 

 bewahrt sich auch hier. 



Figur 43 zeigt eine 8 f ache Lbschi'unken- 

 strecke aus silberplattierten Kupferplatten. 

 Der Abstand der einzelnen Silberplatten 

 voneinander ist etwa 0,1 mm, er wird durch 

 zwischengepreBte Glimmerringe erhalten. 

 Die Kupferscheiben sind iiberstehend als 

 Ktihlflachen ausgebildet, um die Warme rasch 

 an die Luft abzugeben. Gelegentlich blast 

 man auch Luft durch die Funkenstrecken 

 selbst. Eine recht gute Loschfunkenstrecke 

 bildet auch die Vakuumquecksilberlampe, 

 bei der man nur fiir mb'glichst gute Kiihl- 

 wirkung sorgen muB. 



II. Ungedampfte Schwingungen. 



Soil ein System zu ungedampften Schwin- 

 gungen, d. h. zu Schwingungen dauernd 

 gleicher Amplitude erregt werden, so muB 

 gesorgt werden, daB die durch Gegen-EMKK 

 dauernd verlorene Energie durch Energie- 

 znfuhr dauernd ersetzt wird. 



Das kann ohne weiteres aus einer periodi- 

 schen Energiequelle geschehen; jedoch auch 

 ans einer unperiodischen unter Anwendung 

 besonderer Anordnungen, mit deren Hilfe die 

 Energiezufuhr zu dem Schwingungskreis 

 periodisch ,,gesteuert" wird. 



i. Periodische Energiequelle. la) All- 

 gemeine Grundsatze. Das Typische dieses 

 Falles haben wir schon bei den lose ge- 

 koppelten Systemen kennen gelernt, in deren 

 Primarsystem eine ungedampfte Schwingung 

 bestehend angenommen wurde. Dieselbe 

 bewirkt durch die Koppelung eine Wechsel- 

 EMK e == Esin cot im System 2. Von ihr 

 erregt sahen wir schlieBlich eine danernde 

 erzwungene Schwingung von der Amplitude 



E 



1 \ 2 



im System 2 entstehen (vgl. Gleichung 42). 



Im Prinzipe dasselbe erreicht man, 

 wenn man bei den Schaltungen Figur 35 bis 

 37 an Stelle der Gleichstromquelle E eine 

 Wechsel-EMK, z. B. eine Wechselstrom- 

 maschine verwendet. Dann muB natiiiiich 

 die Wippe W durch feste Verbindungen er- 

 setzt werden und es entstehen folgende 

 Schaltungen : 



Figur 44 und 45, die aus Figur 35 und 36 

 entstehen, sind identisch. Bei ihnen sind die 

 Wechselstromquelle, die Selbstinduktivitat 2 

 und die Kapazitat ( parallelgeschaltet. Die 



Schaltung dokumentiert sich ohne weiteres 



Handworterbuch der Naturwissenschaften. Band VIII. 



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