Schwingungen (Elektrisehe Scliwingungen und clrahtlose Telegraphic) 1075 



kann. Durch Koppelung eines auf 2 co ab- 

 gestimmten Schwingungskreises laBt nuui 

 durch dieseEMK der feststehenden Spule eine 

 kraftige Schwingung der Frequenz 2 co iiber- 

 lagern, die dann in der rotierenden Spule 

 zwei Schwingungen 2 co -f co =- 3 co und 

 2 a> co == co induziert. Auch fiir die Ver- 

 starkung der Schwingung 3co durch Resonanz 

 sorgt man wieder durch Einfiigung geeig- 

 neter Kapazitaten usf. Man ubersieht, daB 

 so eine fortwahrende Steigerung der Frequenz 

 moglich ist. SchlieBlich entnimmt man die 

 Schwingungsenergie von der gewiinschten 

 Frequenz der feststehenden Spule, indem 

 man mit ihrem Schwingungskreise einen Kreis 

 der betreffenden Frequenz koppelt. In 

 Figur 47 z. B. einen offenen geerdeten Os- 

 zillator als Antenne. 



/5) Legt man eine sinusformige Wechsel- 

 spannnng der Frequenz co an einen Elektro- 

 magneten mit Eisenkern an, so erhalt wegen 

 des Knies der Magnetisierungskurve des 

 Eisens der entstehende Strom eine Kur- 

 venform von der Grundfrequenz co, in 

 der aber als Oberschwingung namentlich die 

 Frequenz 3co stark hervortritt. Ebenso 

 erhalt die Klemmenspannung an den En den 

 des Elektromagneten, durch den man einen 

 sinusformigen Strom zwingt, eine Kurven- 

 form, in der neben der Frequenz co, die 

 Freqnenz 3co hervortritt. Durch geeignete 

 Koppelung von Resonanzkreisen lassen sich 

 diese verdreifachten Frequenzen heraus- 

 sieben, die man durch denselben Vorgang in 

 einem zweiten Elektromagneten wiederum 

 verdreifachen kann, usf. Auf diesem Prinzipe 

 beruht eine von der Gesellschaft filr draht- 

 lose Telegraphic konstruierte Hochfrequenz- 

 maschine. 



y) Ganz analog dieser magnetischen 

 Frequenztransformation laBt sich eine galva- 

 nische mit jedem Leiter vollziehen, der eine 

 gebogene Charakteristik hat. LaBt man auf 

 ihn eine sinusformige EMK wirken, so 

 entsteht wieder ein Strom, der vor alleni 

 die 3. Oberschwingung enthalt, die heraus- 

 gesiebt werden kann. Ebenso die Klemmen- 

 spannung, wenn man einen sinusformigen 

 Strom aufzwingt. Die Lichtbogenentladung, 

 wie uberhaupt die Gasentladungen sind ge- 

 eignete Leiter dieser Art. 



(5) Eine elektrische Frequenztransfor- 

 mation ist nach diesem Prinzip nicht zu 

 erwarten, weil die Kurve der dielektrischen 

 Erregung bei keinem Dielektrikum nicht 

 erheblich von einer geraden Linie abweicht. 



2. Unperiodische Energiequelle. Wir 

 gehen wieder aus von den Schaltnngen Figur 35 

 bis 37, die wir durch Einschaltnng eines ' 

 Kommutators K zwischen E und dein Schwin- 

 gnngssystem, unter Ersatz der Wippe durch 

 feste Verbindungen, wie in Figur 48 und 49 ', 

 gezeichnet, umandern. 



Der Kommutator werde mit der Frequenz 

 co umgeschaltet. Da die Gleichstromquelle 

 in Verbindung mit einem periodisch betatig- 



fi 



Fig. 48. 



Fig. 49. 



ten Kommutator identisch ist mit T einer 

 Wechselstromquelle, wobei die Kommutie- 

 rungsfrequenz co die Frequenz der Wechsel- 

 EMK bestimmt, so wird hier alles, A wie_bei 

 den in i behandelten Fallen. 



Die Umsteuerung, die der mechanisch 

 betatigte Kommutator ausiibt, wird ganz 

 automatisch besorgt, wenn man einen Leiter 

 mit fallender Charakteristik F an seine Stelle 

 schaltet; und zwar bei Schaltung Figur 48jin 

 die Stronizufiihrung (Fig. 50), bei Schaltung 

 Figur 49 zu ihr parallel (Fig. 51). 



F 



R. 



R 



Fig. 50. 



R R 

 Fig. 51. 



Solche Leiter besitzen einen Spannungs- 

 abfall, der bei zunehmendem Strom kleiner, 

 bei abnehmendem Strom groBer wird, und sie 

 sind dadurch in der Lage, unter dem Ein- 

 fluB der einmal eingeleiteten Schwingung des 

 Schwingungskreises die zum Ersatz des 



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