Schwingungen (Elektrische Schwingungen und drahtlose Telegraphic) 1087 



Analog erledigt sich die Vergleichung 

 von zwei Induktivitaten, die mit ein und 

 derselben Kapazitat zu einem Schwingungs- 

 kreise verbunden werden. 



Auch gegenseitige Induktivitaten lassen 

 sich so bestimmen. Man schaltet die be- 

 treffenden Koppelungsspulen in der relativen 

 Lage, in der sie benutzt werden sollen, hinter- 

 einander und verbindet sie niit einem Kon- 

 densator der Kapazitat C zu einem Schwin- 

 gungskreise. Die Messung der Frequenz a> l 

 liefert eine Selbstinduktivitat L a . Nun kom- 

 mutiert man, ohne an der Spulenlage etwas 

 zu andern, die Endverbindungen der einen 

 Spule und miBt wieder die Frequenz co 2 . Sie 

 liefert eine Selbstinduktivitat L 2 . Dann ist 



(vgl. den Artikel ,,Induktivitat"). 



Aus den Erorterungen des nachsten Ab- 

 satzes geht hervor, daB sich die Frequenz 

 nach den vorstehend beschriebenen Methoden 

 um so genauer ennitteln laBt, je ausgepragter 

 die Kesonanz ist. Dazu muB die Eigen- 

 dampfung des Wellenmessers moglichst klein 

 sein. Die Mittel dazu sind Abschnitt 

 A II 5 a fi angegeben worden. 



fi) Dampfungsmessung. Um niit 

 Hilfe des Wellenmessers das Dampfungs- 

 dekrement einer Schwingung zu finden, ist es 

 notig, dieganze Resonanzkurve aufzunehmen, 

 d. h. die effektive Stromstarke des moglichst 

 lose mit dem Schwingungskreise gekoppelten 

 Wellenmessers als Funktion des am Wellen- 

 messer variierten Frequenzverhaltnisses 



~ = fi (co^ ist die Einstellungsfre- 



?K 



quenz des Wellenmessers bei Resonanz). 

 Die Theorie ergab fiir diese Resonanzkurve 

 die Gleichimg (44). Sie ist in Figur 76 in 

 der Weise graphisch dargestellt, daB als 

 Ordinate das Verhaltnis 



Jeff 



63) 



aufgetragen ist. 



Figur 76 a und b zeigt sie fur zwei ver- 

 schiedene Werte von b 1 +b~ 2 . Man sieht, 

 wie diese Resonanzkurve des Stromeffekts 

 um so spitzer verlauft, je kleiner b x -f- b~ 2 

 ist; oder, da bj des zu rnessenden Kreises 

 nicht variabel ist, je kleiner b 2 des Wellen- 

 messers gemacht wird. Aus Gleichung 63 

 ergibt sich 



Wird das zur Messung des Stromes 

 verwendete Hitzdrahtinstrument in Watt 

 geeicht, so messen seine Ausschlage a direkt 



Fig. 76. 



die (Jeff) 2 Werte und Gleichung (64) kann ge- 

 schrieben werden 



. . 64a) 



a 



Sind /j c und /3 U dieFrequenzverhaltnisse 

 oberhalb und unterhalb der Resonanz, bei 



a ;R 

 denen ein bestimmtes auftritt, so gelten 



die beiden Gleichungen 



= 2 *(&- 1 )|A- 1 



1 



I/ 



und M-b 2 ==27r(l-/3u) /~ 



I / *-*'\\ 



1 



a 



woraus 



*>i + &2 = n(po- 



-w--j/^ 



= n 



COp CO U 



CO, 



M 



... 65) 



a 







Macht man = 2, d. h. stellt man den 



Wellenmesser auf diejenigen beideu Frequen- 

 zen oberhalb und unterhalb der Resonanz- 



