Scrnvingungen (EUektrische Schwingiuigen imd drahtlose Telegraphie) 10.S9 



frequenz oj erhalten wird. Den beiden 

 Hauptschwingungen entsprechen die beiden 

 Resonanzmaxima. Auf jedes der beiden 

 Maxima laBt sich das in den beiden vorher- 

 gehenden Absatzen Gesagte anwenden und 

 wir erhalten so die Werte co a und on,, so- 

 wie b a und bb der beiden Hauptschwin- 

 gungen (Gleichung 46 und 47). Daraus laBt 

 sich der Kopplungskoeffizient 



1 



K' = 



1 + 



COl, 



finden. 



Liegt lose Koppelung der beiden Systeme 

 vor, so greifen die Resonanzmaxima iiber- 

 einander und es sind besondere Kunstgriffe 

 notig, um dann die beiden Maxima einwand- 

 frei zu erkennen. Ihre Darlegung wiirde 

 hier zu weit fiihren. 



Hat man ein gekoppeltes System aus zwei 

 Kreisen gleicher Eigenfrequenz, dessen 

 Primarsystem durch eine Funkenstrecke er- 

 regt ist, und nimmt man seine Resonanzkurve 

 auf, so beobachtet man im allgemeinen eine 

 Kurve wie Figur 77 oder b in Figur 78. Macht 



derllmstande,welche eine gute Loschwirkung 

 sicherstellen. 



c) Resonanzkurve des Dynamo- 

 metereffektes. Ein Dynamometer 

 ist ein MeBinstrument mit einer feststehen- 

 den und einer gekreuzt zu ihr stehenden 

 drehbaren Spule (vgl. den Artikel ,,Elek- 

 trischer Strom"). Schickt man 

 durch die eine der beiden Spulen einen Wech- 

 selstrom ij, durch die andere einen Wechsel- 

 strom i 2 , so ist das mittlere Drehmoment auf 

 die drehbare Spule deni Dynamometereffekt 



T 



1 P 

 ip- I >ii 



69) 



proportional. Das Instrument zeigt diesen 

 Dynamometereffekt durch seinen Daueraus- 

 schlag an. 



Ist ij dem Strome eines zu messenden 

 Schwingungskreises, i 2 dem Strome eines 

 von ihm aus erregten Wellenmessers propor- 

 tional (vgl. Fig. 79), so zeigt die Theorie, 

 daB der Dynamometereffekt bei Variation 

 der Frequenz co 2 des Wellenmessers (Ab- 

 szissenaxe) den in Figur 80 angedeuteten 

 Charakter hat; im Resonanzfall wird der 



Primtirkrds 



MessJords 



man die Funkenstrecke kiirzer und kiirzer, 

 so treten Kurven wie c auf und schlieBlich 

 bleibt nur Kurve a iibrig. Dies ist der 

 Beweis, daB Loschwirkung in der Funken- 

 strecke aufgetreten ist, so daB nur die Eigen- 

 schwingung des angestoBenen Sekundar- 

 kreises iibrig bleibt. Durch solche Messungen 

 hat M. Wien die Tatsache der StoBerregung 

 durch Loschfunken entdeckt. Die Methode 

 eignet sich zur systematischen Untersuchung 



Jtynamojneter 



Fig. 79.* 



Dynamometereffekt 0. Der iibrige_Verlauf 

 hangt wie beim Stromeffekt von b x + b 2 , 

 sowie von der Koppelung des Wellenmessers 

 mit dem Schwingungskreise ab. Figur 81 

 I und II zeigen z. B. die Aenderung mit 

 dem Betrage von b t + b 2 . I gilt fiir den 

 grb'Beren, II fiir den kleineren Betrag. Be- 

 zeichnen co a und coi, diejenigen Frequenzen, 

 fiir die der Dynamometereffekt das positive 

 und negative Maximum besitzt, so ist bei 

 sehr loser Koppelung des Wellenmessers 



. 70) 



So lassen sich auch nach dieser Methode 

 sowohl Frequenzmessungen wie Dekrement- 



Handworterbuch der Naturwissenschaften. Band VIII. 



