Schwingungen (Elektrische Schwingungen und drahtlose Telegraphic) 



Rechteckseite den Wert Jb im Strombauche 

 hat, so ist L seine andere Seite. Fiir sinus- 

 formige Stromverteilung 



2n 2 



i = ib sin -^r- x wird a 



A n 



Fiir eine vom Strombauch aus nach den 

 Oszillatorenden geradlinig abfallende Ver- 



teilung (vgl. Fig. 83) wird a = -^-. 



Fiir die Grundschwingung eines linearen 

 Oszillators mit sinusformiger Stromverteilung 

 ergibt sich somit, da 



2 



und / = 21 ist, 



n 



8c 



5 = ^-c cgs ==3^ Ohm = 80 Ohm . 77) 



II. Mechanismus der Ausstrahlung. 



Man konnte versucht sein, aus der 

 Analogic des Strahlungswiderstandes zum 

 Ohmschen Widerstande den SchluB zu 

 ziehen, daB er sich aus den Anteilen der 

 einzemen Stromelemente in derselben Weise 

 additiv zusammensetzen lieBe, wie der 

 Ohmsche Widerstand. Mit anderen Worten, 

 daB sich die Ausstrahlung eines Oszillators 

 einfach additiv aus den Ausstrahlungen zu- 

 sammensetze, die von den einzelnen heraus- 

 gegriffenen Teilchen ausgesandt wiirden. 

 Dem ist aber nicht so, vielmehr ist die Aus- 

 strahlung aus jedem Leiterelement wesentlich 

 mitbestimmt durch die Stromvorgange in den 

 iibrigen Teilen des Systems. Der Strahlungs- 

 widerstand SRs ist daher bei jedem System 

 nur als Ganzes zu erfassen; von dem Strah- 

 lungswiderstande eines Leiterelementes zu 

 sprechen, wie man von dessen Ohmschem 

 Widerstand spricht, geht nicht an. Die 

 Griinde hierfiir erkennt man, wenn man 

 auf den Aethermechanismus der Aus- 

 strahlung zuriickgeht. Derselbe ist z. B. im 

 Artikel ,,Elektromotorische Kraft" aus- 

 einandergesetzt. Dort ist gezeigt, daB in 

 einem elektromagnetischen Felde natur- 

 notwendig eine Energiewanderung statt- 

 finden muB, wenn senkrecht zueinander 

 magnetischer Zwang und elektrischer 

 Zwang (J zusammentreffen. Die Energie- 

 wanderung erfolgt senkrecht zu der Ebene, 

 die durch die Richtungen von ( und & ge- 

 bildet wird; die Energiemenge, die pro 

 Sekunde durch einen Quadratzentimeter 

 dieser Ebene wandert, ist 



Betrachten wir nun das elektromagnetische 

 Feld z. B. eines schwingenden linearen Oszil- 

 lators: jeder Feldpunkt muB von jedem an 



L s = : 



cgs 



78) 



der Sinn des Energiestromes ist durch 

 Figur 84 in Beziehung zu dem Sinn von (g 

 und dargestellt. 



Strahlrichtung 



Fig. 84. 



der Schwingung beteiligten Elektron aus 

 sowohl eine elektrische, wie eine magnetische 

 Feldstarke erfahren, die beide sinusformig 

 wechseln. Die elektrische Feldstarke, die 

 irgendeine in dem Oszillator schwingende 

 Elektrizitatsmenge in einem Feldpunkte er- 

 zeugt, wechselt auBer ihrer Starke auch ihre 

 Richtung, wahrend die magnetische Feld- 

 starke nur ihre Starke andert, in ihrer Rich- 

 tung aber stets durch konzentrisch zum 

 Oszillator liegende Kreise festgelegt ist. 

 Die Phasen, mit der diese wechselnden Feld- 

 starken an jedem Punkte zusammentreffen, 

 ergeben sich aus der Tatsache, daB die Ueber- 

 tragung einer von jedem schwingenden 

 i Elektron des Systems ausgehenden Wir- 

 I kung auf einen Feldpunkt mit Lichtgeschwin- 



digkeit c erfolgt, so daB stets die Zeit ver- 



c o 



geht, ehe sie in einem um r entfernten Feld- 

 punkte zur Geltung kommt. Nach alledem 

 geht es in dem einen schwingenden Oszillator 

 umgebenden Aether recht kompliziert zu. 

 Die MaxwellscheTheorie gestattet indessen, 

 i wie Hertz zuerst zeigte, in einfachen Fallen 

 die Vorgange rechnerisch zu verfolgen. Die 

 Figur 85 a bis i zeigt, gewissermaBenkinemato- 

 graphisch, was Hertz fiir einen schwingen- 

 den Dipol, also einen Oszillator der Form 

 i Figur 15 a' ermittelt hat. Figur 85 a zeigt den 

 i Oszillator zur Zeit t = im Gleichgewichts- 

 zustande, von dem ausgehend die Schwingung 

 betrachtet wird. Nach der Zeit von 1 / s 

 Periode hat sich der durch Figur 85b dar- 

 gestellte Feldzustand herausgebildet, es ist 

 der durch die elektrischen Kraftlinien be- 

 zeichnete elektrische Zwangszustand gewisser- 

 maBen aus dem Oszillator herausgequollen. 

 AuBer diesem elektrischen Zwange besteht 

 wegen des schwingenden Stromes ein ma- 

 gnetischer, der in seiner Verteilung durch ein 



