1094 Sclnvingungen (Elektrische Schwingungen und drahtlose Telegrapliie) 



rung ein. Die Ladung beginnt abzunehmen, 

 behalt aber ihren bisherigen Sinn noch bei, 

 der Strom aber beginnt in umgekehrter 

 Richtung zu flieBen, d. h. es quellen Rreise 

 magnetischer Kraft entgegengesetzten Sinnes 

 in das Feld hinaus. Sie treiffen dort so mit 

 den elektrischen Kraftlinien zusammen, daB 

 in dem Gebiet a die Energiewanderung 

 ihren Sinn umkehrt, wie das l / 8 T spater 

 Figur 85 d schon deutlich zeigt. Das drtickt 

 sich in der Tatsache aus, daB sich die elektri- 

 sche Feldenergie in zwei Teile teilt, einen 

 Teil, der gemaB der reversiblen EMK des 

 Oszillators an Ort und Stelle in magnetische 

 Feldenergie iibergeht, einen zweiten, der sich 

 gemaB der irreversiblen EMK von ihm ab- 



Energie iiber die Oberflache der Kugelwelle 

 ist folgendes zu sagen: An den Polen 

 ist sie am kleinsten, an dem Aequator 

 am gro'Bten. Solange man sich dem Oszil- 

 lator noch relativ nahe befindet, wird die 

 Verteilung von der besonderen Form des 

 Oszillators bestimmt sein. Auf groBere Ent- 

 fernung bezogen aber ist schlieBlich jeder 

 offene Oszillator, der mit seiner Grund- 

 schwingung schwingt, ein Dipol, und die 

 Strahlungsverteilung iiber eine Kugelober- 

 flache wird schlieBlich bei wachsendem 

 Kugelradius fiir alle offenen Oszillatoren 

 nahezu die gleiche. 



Das Strahlungsfeld eines linearen Senders, 

 der mit seiner ersten Oberschwingung 



lost und als elektromagnetische Kugelwelle 

 mit Lichtgeschwindigkeit in den Aether 

 hinauswandert. Man sieht, wie sich dem- 

 entsprechend in Figur 85 d die elektrischen 

 Kraftlinien bei j3 abzuschniiren anfangen, 

 ein ProzeB, der Avieder Ys Periode spater 

 (Fig. 85 e) beendet ist. Der nicht abgeschniirte 

 Teil hat sich in den Oszillator zuriickgezogen, 

 aus dem gleichzeitig die entsprechenden 

 magnetischen Kraftlinien hervorgequollen 

 sind; der abgeschniirte Teil bildet die weg- 

 wandernde Welle. Nun wiederholt sich von 

 Figur 85 f ab alles genau so im umgekehrten 

 Sinne und mit Figur 85 i ist eine gauze Periode 

 des Vorgangs vollendet. 



Man sieht in groBerer Entfernung vom 

 Oszillator schreitet die Energie senkrecht 

 zu einer Kugeloberflache fort, woraus folgt, 

 daB die Strahlungsintensitat, d. h. die durch 

 die Flacheneinheit einer Kugeloberflache 

 wandernde Energie langs eines Radius r 

 mit dem Quadrate der Entfernung ab- 

 nehmen muB. 



Bei anderen offenen Oszillatoren mlissen 

 sich fiir die Grundschwingung die Vorgange 

 ganz ahnlich abspielen. 



Von der Verteilung der fortschreitenden 



Fig. 86.* 



schwingt, zeigt Figur 86, mit der zweiten 

 Figur 87. Man sieht, daB jedes Halbwellen- 

 stiick prinzipiell strahlen mochte, wie ein 

 Oszillator der betreffenden Lange in seiner 

 Grundschwingung, daB sich die weg- 



