Schwingungen (Elektrische Schwingnngen und drahtlose Telegraphie) 1097 



zur Ermittelung von 1 aus der Strom- laBt sich jetzt das Strahlungsdekrement bs 

 verteilungskurve auch auf komplizierte Oszil- ! in derselben Weise berechnen, wie das 

 latoren ausdehnen kann, z. B. auf Formen ; Joulesche Dekrement aus dem Leitungs- 



wie Figur 91. 



widerstand nach den Beziehungen Glei- 

 chung (13). 



So wird analog Gleichung (68) 



22 ' 2c 



. 82) 



Fiir die Grundschwingung eines linearen 

 Oszillators wird damit unter Beriicksichtigung 

 von Gleichung (81 a) und (35) 



2,44 c T 2.2,44 



LCD ' 



hat man berechnet zu 

 L( x ) = 2 lognat - 



Fig. 91. 



Die geneigten Teile sind dann mit ihrer 

 Projektion auf die Oszil] atorachse in Rech- 

 nung zu setzen, z. B. A 1 als A lj == A 1 sin &. 

 Sie werden also richtig beriicksichtigt, wenn 

 man z. B. von P aus senkrecht die Summe 

 PjOj + P 2 2 auftragt. 



Auf einen geschlossenen Schwingungs- 

 kreis angewendet zeigen Gleichungen (80), daB 

 er so gut wie keine Ausstrahlung haben kann. 

 Denn seine gegeniiberliegenden Elements 

 heben sich in bezugauf die Strahlungswirkung 

 in die Feme gegenseitig auf. Der Strahlungs- 

 widerstandsolchergeschlossenerSchwingungs- 

 kreise ist daher Null zu setzen. Aehnlich 

 ist das bei den LecherschenDrahtsystemen. 



Die geschlossenen Schwingungskreise 

 konnen bei einer vorgegebenen Erreger- 

 spannung E, z. B. bei Erregung mit einer 

 Funkenstrecke bestimmter Lange, wegen 

 ihres weit groBeren Kapazitatsmoments ( 

 viel mehr Energie % (E 2 aufnehmen und 

 in Schwingung bringen, als die offenen 

 Oszillatoren. Ein aus einem funkenerregten 

 geschlossenen und einem offenen Oszillator 

 gleicher Frequenz bestehendes lose gekoppel- 

 tes System, ein Braunscher Oszillator, hat 

 daher den Vorzug, groBe Energieaufnahme- 

 fahigkeit mit groBer Strahlungsfahigkeit zu 

 vereinigen. Der nichtstrahlende geschlossene 

 Kreis liefert die von dem gekoppelten offenen 

 Kreise ausgestrahlte Energie, solange sein 

 eigener Vorrat reicht, nach (vgl. A II 5 d /?). 

 Zwei enggekoppelte Systeme derart gestatten 

 andererseits die Energie des geschlossenen 

 Primarsystems sehr schnellin den gekoppelten 

 offenen Sender zu iiberfiihren und ihn da- 

 durch zu einer zwar kurzdauernden, aber 

 auBerst intensiven, also gewissermaBen explo- 

 siven Ausstrahlung zu bringen. 



Mit Hilfe des Strahlungswiderstandes 9?s 



... 83) 

 ^ 

 (Q Drahtradius des Oszillators), also wird 



b s = 



lonat 



. . . 82b) 



Fiir die Oberschwingungen ergibt sich 

 nach Abraham 



= (bs)x .... 82c) 



Da (bs) P = 



= (<5 s ) 



so sieht 



man, daB (<5s)p : : ((5s)i sein muB 

 d. h. alle Eigenschwingungen haben den- 



selben Dampfungsfaktor. Fiir normale - 



Werte ist bs nicht viel von 0,2 verschieden. 



Auch der Wirkungsgrad von Oszillatoren 

 laBt sich mit Hilfe des Begriffes Strahlungs- 

 widerstand exakt ausdriicken. Man hat 

 darunter zu verstehen den Bruchteil der ins- 

 gesaint verbrauchten Oszillatorenergie, der 

 auf die Strahlung entfallt, also 



9*s(Jb) 2 eff bs 



n = sr = 84) 



'/ " /fl? I flj \t T V2 .. S I So, / 



(u\ -j- ytsj(Jhj eff o ~r DS 

 wo mit 9i(Ji,) 2 cff alle Energieverluste zu- 

 sammengefaBt sind, die der Oszillator durch 

 Joulesche Warme, Wirbelstrome usw. er- 

 leidet (vgl. A II 5 /?). Die Gleichung (84) 

 giltebensofiirungedampfte, wiefiir gedampfte 

 Schwingungen. Man sieht: je kleiner 9? 

 gemacht werden kann, desto groBer 77. 

 Bei Funkenerregung eines Oszillators ist 

 ein erheblicher Betrag von 9t als Funken- 

 widerstand nie zu vermeiden, darum ist bei 

 dieser Erregungsart nie ein hoher Nutz- 

 effekt zu erzielen. Es macht dabei keinen 

 Unterschied, ob man den Oszillator durch 

 eine in ihn eingeschaltete Funkenstrecke 

 direkt erregt oder durch Koppelung mit 

 einem funkenerregten geschlossenen Kreise. 



