1098 Schwingungen (Elektrische Schwingungen und drahtlose Telegrapliie) 



der Lichtbogenmethode der Schwingungs- 

 srregung sind die Verluste im Lichtbogen 

 ebenfalls stets recht groBe. Relativ groB ist 

 dagegen der Wirkungsgrad der Loschfunken- 

 methode, weil bei ihr der Funken nur in der 

 kurzen StoBerregungszeit Energie verbraucht. 

 Von dann ab entfallen die schadlichen 

 Energieverluste allein auf den Ohmschen 

 Widerstand des angestoBenen Oszillators, 

 der fast beliebig klein gemacht werden 

 kann. 



IV. Oszillatorform und Ausstrahlung. 



Mit Hilfe der Gleichungen (76) und (82) 

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konnen wir jetzt die verschiedenen offenen 

 Oszillatoren des Abschnittes All 5 c in bezug 

 auf ihre Strahlungseigenschaften miteinander 

 vergleichen. Denken wir uns zunachst die in 

 Figur 15 angedeuteten Oszillatoren so her- 

 gestellt, daB" sie alle dieselbe Schwingungs- 

 zeit haben. Dann muB der lineare Oszillator 

 von alien den groBten Strahlungswiderstand 

 haben. Denn fur alle anderen Formen wird 

 die aquivalente Dipollange kleiner. Bei den 

 Spulenformen (Fig. 15 a und b) sieht man 

 das ohne weiteres ein, weil bei ihnen a = 

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bleibt, wahrend wegen des wachsenden 



7L 



die Lange 1 immer kleiner sein muB, wie 

 beim linearen Oszillator. Bei den Formen 

 Fig. 15 a' und b' erkennt man es aus der 

 graphischen Konstruktion von 1,,, wenn man 

 das A II 5 c Gesagte beachtet. Danach 

 haben die Endkapazitaten (vgl. Fig. 17 und 

 18) stets den Erfolg, daB sie von der Strom- 

 verteilungskurve ein Stuck abschneiden. 

 Darum muB auch hier L stets kleiner aus- 

 f alien wie bei der linearen Form Fig. 15 c. 

 Das Dekrement wird bei diesen Oszilla- 

 toren gleicher Schwingungszahl proportional 



oder auch 



Daraus folgt, daB beim 



Uebergang vom linearen Oszillator zu den 

 Spulenformen (Fig. 15 a und b) das Dekre- 

 ment abnehmen muB. Denn dabei nimmt 

 sowohl 9?s ab, wie (. Ebenso beim Ueber- 

 gang zu den Formen Figur 15 a' und b', 

 weil dabei 3ts schneller abnimmt wie . 

 Denn 9ts nimmt mit 1 quadratisch, nach 

 Gleichung 83 linear ab (die Strb'me, die in 

 den Endkapazitaten flieBen, konnen nur 

 wenig zu der Selbstinduktivitat beitragen). 

 Fur die Praxis der drahtlosen Telegraphic 

 ist es noch wichtig zu sagen, wie Strahlungs- 

 widerstand und Dekrement sich andern,wenn 



man bei festgehaltener Oszillatorlange die 

 Oszillatorform variiert. Gleichuug 76 und 82 

 lehren, daB mit der betreffenden Oszillator- 

 lange stets dann der groBtmogliche Strah- 

 lungswiderstand und das groBtmogliche 

 Strahlungsdekrement entwickelt wird, wenn 

 sie einem linearen Oszillator zugelegt wird. 

 Uebergang zur Spulenform oder Einschalten 

 von Spulen (kiinstliche Verlangerung nach 

 AIIsc) fiihrt zur Vergrb'Berung von S und A, 

 also zur Verkleinerung von l rt und bs. Anhangen 

 von Endkapazitaten vergroBert A und laBt 2 

 ziemlich unverandert. Einschalten von 

 Kondensatoren (kiinstliche Verkiirzung nach 

 A II 5 c) verkleinert A, verkleinert aber 

 in noch starkerem MaBe 1,-,, wie ein Blick 

 auf Figur 16 a anschaulich macht. Also 

 nimmt auch hier Sfts und bs ab. Schaltet 

 man bei einem durch eine Spule ver- 

 langerten Oszillator eine Kapazitat ein, 

 welche die alte Wellenlange wieder herstellt 

 (Fig. 16 c), so bleibt demnach \ a kleiner, 

 S groBer wie beim gleichlangen linearen 

 Oszillator, so daB stets Rs und bs kleiner 

 sind, wie bei diesem. Man nennt aus diesem 

 Grunde diese Form ,, Oszillator mit vermin- 

 derter Strahlungsdampfung". 



V. Die Skala der erforschten 

 elektromagnetischen Wellen. 



Die Ausstrahlung elektromagnetischer 

 Wellen aus offenen Oszillatoren, die sich 

 nach den vorstehend entwickelten Gesetz- 

 maBigkeiten vollzieht, wurde von H. Hertz 

 zuerst beobachtet. Die kiirzeste Wellenlange 

 der Wellen, die er studierte, war etwa 

 y 2 rn. An ihnen zeigte er, daB diese Wellen 

 alle Eigenschaften besitzen, wie sie an Licht- 

 wellen bekannt waren; daB sie nach den- 

 selben Gesetzen reflektiert, gebrochen, polari- 

 siert, zur Interferenz gebracht werden konnen, 

 wie Lichtwellen, so daB die in der Maxwell- 

 schen elektromagnetischen Lichttheorie be- 

 hauptete Identitat der Lichtwellen mit 

 elektromagnetischen Aetherwellen eine durch- 

 schlagende experimentelle Bewahrheitung er- 

 fuhr. Seitdem wurde die Faraday-Max- 

 wellsche Aethertheorie, deren Konsequenz 

 die elektromagnetische Lichttheorie bildet, 

 allgemein von der Physik angenommen. Sie 

 liegt den Darlegungen dieses Artikels von 

 vornherein zugrunde. Die Hertzschen 

 Versuche iiber Strahlung von elektromagne- 

 tischen Wellen wurden spater namentlich 

 von Rig hi und Lebedew auf kiirzere 

 Wellen ausgedehnt und man gelangte schlieB- 

 lich durch Verkleinerung der Oszillator- 

 dimensionen bis zu Wellenlangen von 1,5 mm 

 herunter. Die moderne drahtlose Tele- 

 graphic benutzt andererseits Wellenlangen 

 bis 10000 m. Die Optik wiederum be- 

 herrscht das Gebiet vom auBersten Ultra- 



