Schwingungen (Elektrische Schwingungen und drahtlose Telcgrapliie) 1099 



violett bei 100. 10~ 6 mm bis zu dem von 

 Rubens (durch seine Reststrahlenmethode 

 und neuerdings durch seine Fokusfilter- 

 methode; vgl. den Artikel ,, Infra rot'') 

 erschlossenen Infrarot bis etwa 10~ 2 mm. 



VI. Gerichtete Ausstrahlung von 

 Oszillatoren. 



Die bisher betrachteten einfachen offenen 

 Oszillatoren strahlen in cler Aequa- 

 torialebene nach alien Richtungen gleich 

 stark. Tragt man die in einer bestimmten 

 Entfernung r gemessenen Amplituden der 

 elektrischen Feldstarke als Strahlen vom 

 Oszillatormittelpunkte.aus auf und verbindet 

 die Enden durch eine Kurve, die sogenannte 

 ,,Strahlungscharakteristik", so erhalt man 

 bei diesen Oszillatoren einen in der Aequa- 

 torebene liegenden Kreis. Durch Kom- 

 bination mehrerer parallel gestellter Oszilla- 

 toren gleicher Schwingungszahl entstehen im 

 Strahlungsraum Interferenzen und bewirken, 

 daB die Strahlungscharakteristiken keine 

 Kreise mehr sind. In diesen Fallen sind die 

 Charakteristiken fiir verschiedene Ent- 

 fernungen r meist nicht dieselben. Mit zuneh- 

 mender Entfernung nahern sie sich aber einer 

 endgiiltigen Form, welche man als die Strah- 

 lungscharakteristik der betreffenden Kom- 

 bination ansprechen darf. Die Untersuchung 

 solcher Kombinationen und ihrer Strahlungs- 

 charakteristik hat mit Riicksicht auf die 

 drahtlose Telegraphic insoweit Interesse, 

 als es gelingt, die Strahlung einer Oszillator- 

 kombination nach einer bestimmten Richtung 

 zu leiten, um datlurch eine ,,gerichtete draht- 

 lose Telegraphic" zu erreichen. Bei kleinen 

 Wellenlangen gelingt das, wie schon Hertz 

 zeigte, in vollkommener Weise durch para- 

 bolisch-zylindrische Hohlspiegel, in deren 

 Brennebene der Oszillator aufgestellt wird. 

 Fiir die groBen Wellenlangen der drahtlosen 

 Telegraphic ist die Konstruktion der ent- 

 sprechenden riesenhaften Hohlspiegel nicht 

 wohl mo'glich. 



Hat man (Figur 92) zwei die Papierebene 



Fig. 92.* 



senkrecht durchsetzende Oszillatoren A und B, 

 deren Strahlung im Punkte P in der Richtung 

 & in groBer Entfernung betrachtet wird, i 



so ist klar, daB die von B ausgehendeWelle 



AD dcos# 



in P um - sec = sec truher ankommt, 



C C 



wie die von A ausgehende. Die Welle A hat 

 also in P beim Zusammentreffen mit Welle B 

 ei e Phasennacheilung 



co.dcosfr 2?rdcos# 



abgesehen von der Phasendifferenz y, welche 

 etwa die beiden Schwingungen schon an 

 sich haben. Sie setzen sich in P zu einer re 

 sultierenden Feldstarke zusammen, deren 

 GroBe und .Phase man aus den Kompo- 

 nenten durch die Konstruktion des Vektor- 

 diagramms Figur 93 findet. Ist z.B. OB = GB 



Fig. 93. 



der Vektor, dessen Drehung um die Feld- 

 starke e B im Punkte P darstellt, so muB 

 OA = A um cp + ip gegen OB riickwarts 

 verschoben aufgetragen werden, falls wir 

 dem Strom in A eine Phasennacheilung von ip 

 gegen den in B zuschreiben. Dann stellt OC 

 den Vektor des resultierenden Feldes dar. 

 Macht man diese Konstruktion fiir bestimmte 

 Stromstarken in A und B und fiir alle 

 Winkel ft, so ergibt sich die Strahlungs- 

 charakteristik. 



Die Stromamplituden in A und B sollen 

 gleich sein, dann sind folgende Falle von 

 Interesse: 



a) y = 0. Dann ergibt sich das in der 

 Figur 94 a, b, c fiir verschiedene d-Werte 



dargestellte Verhalten. Wenn d = 4 wird, 



hat man nach den beiden zur Ebene der 

 Oszillatoren senkrechten Richtungen eine 

 betrachtliche Richtwirkung der Strahlung. 



b) ^ = 180. Dann ergibt sich das in der 

 Figur 95 a, b, c fiir verschiedene d-Werte dar- 

 gestellte Verhalten. Je kleiner ist, desto 



A 



genauer besteht die Charakteristik aus zwei 

 Kreisen, die eine Richtwirkung in den in der 

 Ebene der Oszillatoren liegenden Richtungen 

 dokumentieren. 



c) w = 



2nd 



In diesem Falle kommt 



eine von A ausgehende Welle bei B gerade 



