Schwingungen (Elektrische Schwingungen und drahtlose Telegraphie) 1101 



angegeben worden. Ein sehr einfacher Weg 

 bietet sich bei ungedampften Schwingungen. 

 Jede der beiden gekreuzten Spule S x u. S 2 

 Figur 97 gehort einem Schwingungskreise an. 

 Im Schwingungskreise 1 werden ungedampfte 

 Schwingungen erregt. Schwingungskreis 2 

 ist mit 1 bei S 1 1 S 2 X gekoppelt, so daB sein 

 Strom um 90 gegen Strom 1 verschoben ist. I 

 Infolgedessen entsteht in dem Spulenraum 

 ein magnetisches Drehfeld von der Dreh- 

 frequenz co. Spulen S 3 undS 4 ... erfahren 

 dann EMKK, deren Phasendifferenz durch 

 den Winkel <p bestimmt ist. 



E. Absorption elektromagnetischer Wellen 

 durch Oszillatoren. 



Die Elektronen eines Oszillators, der in 

 den Gang einer elektromagnetischen Welle 

 hineingestellt wird, erfahren von der elek- 

 trischen Kraft der Welle einen periodischen 

 Antrieb. Steht der Oszillator so, daB dieser 

 Antrieb eine Komponente in der Richtung 

 der Oszillatorachse hat, so setzen sich die 

 Antriebe langs des ganzen Oszillators zu 

 einer periodischen EMK zusammen und es 

 wird in dem Oszillator durch die Welle eine 

 Schwingung erzwungen. 



Man sieht, daB die EMK, welche beim 

 Strahlungsvorgang dem Strome Energie ent- 

 zieht, um sie als Strahlungsenergie auf den 

 Aether zu iibertragen, in diesem Falle umge- 

 ehrt dem Aether Energie entnimmt und sie 

 dem Strome iibertragt; sie tritt also dort als 

 Verbraucher EMK, hier als Generator EMK in 

 Erscheinung. Fiir die auf diese Art erzwun- 

 genen Schwingungen gelten natiirlich die- 

 selben Gesetze, wie wir sie Abschnitt A II 5 

 d a bei loser Koppelung zweier Systeme 

 kennen gelernt haben. Der Vorgang ist ja 

 ganz der gleiche, wie dort: die von dem 

 Strahlungsfelde ausgeiibte periodische EMK 

 hat in jedem Moment an dem Oszillator die 



Aenderung des elektrischen Feldes i / -^-,di 



Aenderung des magnetischen Feldes iS j, 



und die Jouleschen Warmeverluste i 2 $R zu 

 decken. Die betreffende EMK erhalten wir 

 aus folgender Ueberlegung, alles bezogen 

 auf den aquivalenten Dipol: Ware der 

 Oszillator schwingungsfrei, so wirkte auf 

 ihn die Strahlung mit der EMK 



e = @l a sin cot E sin cot 



wo G die Amplitude der Wellenfeldstarke in 

 Richtung der Oszillatorachse ist (vgl. D III). 

 Schwingt der Oszillator, so strahlteraberauch 

 selber in den Raum hinaus, und sein Strah- 

 lungsfeld lagertsich iiber das primare Strah- 



; tierende Strahlungsfeld ist es, welches die trei- 

 bendeEMKzurErregungdes Oszillators lief ert 

 und gewissermaBen Energie auf ihn zusammen- 

 drangt. Man kann das nach Rii den berg 

 auch so ansehen: Als treibende EMK wird 



I die auf den schwingungsfrei gedachten Oszilla- 

 tor ausgeiibte e - - E sin cot gesetzt. Sie hat 

 in jedem Moment einerseits die oben ge- 

 nannten Leistungen zu decken, andererseits 

 aber auch die Ausstrahlung, welche nach 



@d 2 i 

 dem vorigen Abschnitt Gleichung (73) i -,- 



betragt. Somit ergibt sich folgende Glei- 

 chung fur die Energiebilanz des Problems 



Ei sin co x t = 



co! ist die Kreisfrequenz des Strahlungs- 

 feldes. Die dadurch bestimmten Vorgange 

 verlaufen, analog den bei den gekoppelten 

 Systemen Abschnitt A II 5 d a betrachteten, 

 wie f olgt : In dem MaBe als der Oszillator mit 



Hilfe seiner reversiblen EMKK '-^-' und 



(I at 



dem Strahlungsfelde elektromagnetische 

 Schwingungsenergie entnimmt und selbst 

 in Schwingung kommt, steigern sich die 

 Energieverluste, die ihm alsbald durch die 



@d 2 i 

 irreversiblen EMKK i3t und - zugefiigt 



werden. So muB nach einer gewissen ,,Ein- 

 schwingungszeit" ein stationarer Zustand 

 eintreten, bei dem die aus dem Strahlungs- 

 felde absorbierte Energie nicht mehr weiter 

 zur Verstarkung der Schwingungen, sondern 

 nur noch zur Deckling jener Verluste ver- 

 braucht wird. Fiir diesen stationaren Zu- 

 stand ergibt sich in Analogic zu Gleichung (42) 

 die Amplitude der erzwungenen Schwin- 

 gung zu 



E 



1 



86) 



vse 



ist die Kreisfrequenz der 



Eigenschwingung des absorbierenden Oszil- 

 lators, 9*s = @W2 2 d er Strahlungswiderstand 

 desselben. 



Die im Mittel einer Periode im Oszil- 

 lator in Warme verwandelte Energie ist 



i 

 2 



87) 



+ 



Si 



s 



Die durch Strahlung in den Raum zer- 



lungsfeld, in das er eingebettet ist. Das resul- streute mittlere Energie wird 



