1102 Schwingungen (ELektrische Schwingungen und drahtlose Telegraphic) 



L S = 



86) 



Im stationaren Zustand wircl also die 

 Surame dieser beiden Leistungen durch die 

 Energieabsorption dem Strahlungsfelde ent- 

 nommen. 



Man sieht, daB beide ein Maximum 

 werden, wenn co 2 == o^ == ft), d. h. wenn 

 der Oszillator zur Resonanz mit der Welle 

 gebracht wird. Alsdann wird die Amplitude 

 des Stromes 



J E - 



~ 



8 (U * .... 89) 



W _J_ - 7T2p 



JV 2 r o '' L o 12 



wenn 91$ aus Gleichung 76 eingefiihrt wird. 

 @ wird am groBten, wenn der Empfangs- 

 oszillator in die Aequatorialebene des Sender- 

 oszillators und diesem parallel gestellt wird. 

 Alsdann wird nach Gleichung (81 



oC (l) 



Was diese Gleichungen vor allem lehren, 

 ist die Tatsache, daB auch fiir die Empfangs- 

 stromstarke J 2 und damit fiir die absorbierte 



Energie 3ts(J 2 )!?ff der Strahlungswiderstand 

 wesentlich mitbestimmend ist. Das Maximum 

 von J 2 wird erhalten, wenn $ = 3fc, wenn also 

 der Ohmsche gleich dem Strahlungswider- 

 stand gemacht wird. Mit anderen Worten, 

 wenn ebensoviel von der absorbierten Energie 

 in Warme verwandelt wie durch Ausstrahlung 

 zerstreut wird. Somit ergibt sich zu jedem 

 91 ein giinstigster Wert der aquivalenten 

 Dipollange (l a ) 2 



91) 



also theoretisch unabhangig von L und da- 

 mit von der Lange und besonderen Form 

 des Empfangsoszillators; es ist aber pro- 

 portional dem Quadrate der Wellenliinge 

 der einfallenden Strahlung. Da die ent- 

 wickelte Warme dem 3t proportional ist, 

 so wird man bei Hitzdrahtmessung von J 2 

 moglichst lineare Oszillatoren als EmpfJinger 

 verwenden, da bei ihnen 9i^ am groBten ist 

 und infolgedessen ein entsprechend groBes 

 9t zulassig ist, um 5R 9?s zu machen. 

 Kommt es allerdings darauf an, einen 

 Empfangsoszillator auf die einfallenden 

 Wellen recht scharf abzustimmen, so ist 

 die Oszillatorform nicht mehr gleichgiiltig. 

 Wie Fig. 76 zeigt, nimmt ja die Resonanz- 

 scharfe mit zunehmender Dampfung ab, 

 also muB bei der Forderung groBer Abstimm- 

 scharfe eine kleine Strahlungsdampfung und 

 kleiner Strahlungswiderstand des Empfangs- 

 oszillators gewahlt werden. Man begniigt 

 sich dann mit einer geringeren Energie- 

 abgabe an den Hitzdraht. 1st sein 9} sehr 

 klein gegen 3ts, so wird nun 



Hier ist eine groBe Wellenlange und ein 

 kleines \ lt von Vorteil. 



Ist die Strahlung gedampft, so sind der 

 Gleichung 44 analoge anzuwenden und man 



erhalt, wenn co 2 = co l und b 2 = n 

 (Gleichung 27) eingesetzt wird. 



' 



Die oben gegebenen Erorterungen sind 

 in diesem Falle entsprechend zu modifi- 

 zieren. 



V 



F. Anwendungen der elektrischen 

 Schwingungen. 



I. Die Prinzipien der drahtlosen 

 Telegraphie. 



den man im Resonanzfalle wahlen muB, um 

 die starkste Energieabsorption zu erhalten. 

 MiBt man die Stromstarke J 2 durch ein 

 Hitzdrahtinstrument, wobei man natiir- 

 lich moglichst den ganzen Widerstand 5R als 

 wirksamen Widerstand in das Instrument 

 konzentriert, so ist fur seinen Ausschlag 

 V2J 2 2 5H maBgebend. Es wird fur 5R = 



i. Allgemeines. Bald nach der Ent- 

 deckung der elektromagnetischen Wellen 

 durch Hertz wurden die Versuche begonnen, 

 sie zur drahtlosen Signalgebung zu benutzen. 

 Der erste, der damit Erfolg auf groBere 

 Entfernungen erzielte, war der Italiener 

 Marconi. Durch die nun einsetzende inten- 

 sive Tatigkeit, die drahtlose Telegraphie zu 

 entwickeln, erhielt die Forschuug auf dem 

 Gebiete der elektrischen Schwingungen einen 

 auBerst nachhaltigen Impuls. Sehr viele 

 von den Erkenntnissen, die in den vorigen 

 Abschnitten mitgeteilt sind, verdanken wir 

 dieser Anregung des praktischen Problems. 



In diesem Abschnitt soil in groBen Ziigen 

 dariiber berichtet werden, wie unter Verwer- 

 tung dieser Erkenntnisse eine drahtlose 



