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Schwingungen (Erzwungene Schwingungen) 



schwingungen auf den zehnten Teil herab- 



c 



sinkt, nach Gleichung (2) nur erst 



^,0,03, 



Also wird selbst in diesem 



Falle die relative Verschiebung der Reso- 

 nanzpunkte verschwindend klein, da 



CO CO 



CO 



- co 



CO 



co 



1 6 2 

 -!=:_ .- 8 == 0,00067 



ist mit erlaubter Vernachlassigung hoherer 

 Glieder der Reihenentwickelung nach dem 

 binomischen Lehrsatz. Die Verschiebung be- 

 tragt also noch nicht ein Tausendstel der 

 Eigenfrequenz co. Fiir die Verschiebung 

 nach der anderen Seite ergibt sich derselbe 



Wert. Die drei Frequenzen Vco 2 - - (5 2 , co 



und l/co 2 + <5 2 oder co fallen also praktisch 

 in den meisten Fallen zusammen. 



Hat die Dampfung des resonierenden 

 Systems auf die Lage der Resonanzstelle 

 somit nur geringen EinfluB, so wirkt sie 

 sehr stark auf die absolute Intensitat des 

 Mitschwingens, insbesondere auf die abso- 

 lute Grb'Be der Kesonanzamplitude bezw. -in- 

 tensitat ein. In der graphischen Darstellung 

 spricht sich dieser EinfluB in der veranderten 

 Form der Resonanzkurve aus; bei starker 

 Dampfung (groBem 6) verlauft sie flach mit 

 einem niedrigen breiten Maximum, bei 

 schwacher Dampfung (kleinem d) hat sie 

 an der Resonanzstelle ein holies spitzes 

 Maximum. AuBerdem sind die Absolutwerte 

 aller Ordinaten grb'Ber als bei starker Damp- 

 fung. Fiir drei verschiedene Dampfungen 

 mit den logarithmischen Dekrementen 

 b = 0,046, b == 0,115 und b. = 0,230 ent- 

 halt Tabelle 1 die Werte der Intensitat J 

 fiir den Fall 2, bei welchem die Erregungs- 

 amph'tude A konstant gehalteu wird. T laBt 

 sich hier in folgende Form bringen: 



Tabelle 1. 



Stiirke des Mitschwingens fiir verschiedene Dampfungen bei variabler Frequenz und konstanter 



Amplitude der erregenden Schwingung. 



