Srhwingungen (Erzwungene Schwingungen) 



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groBeren Eigenfrequenz und fallt dann auf 

 den Wert Null herab, der fiir v == oo er- 

 reicht wird. 



Die Resonanzkurvenbehalten ihre charak- 

 teristische Gestalt mit den zwei Maxima aucli 

 fiir den Fall der Abstimmung der beiden 

 Teilsysteme aufeinander, d. h. wenn Wi = 

 .u> 2 a) ist. Ein solches Koppelungssystem 

 besitzt ja (vgl. den Artikel ,,S c h win g e n d e 

 System e") ebenfalls zwei Hauptschwin- 

 gungen mit zwei verschiedenen Eigenfre- 

 queiizen to a und toi>, die zu beiden Seiten 

 der ungekoppelten Eigenfrequenz to liegen; 

 diesen entsprechen die zwei Resonanz- 

 maxima. Wird aber die Dampfung gro'Ber 

 und grb'Ber, so kommt schlieBlich ein Punkt, i 



Fig. 6. Starke, in beiden 

 Systemen gleiche Dam- 

 pfung: nur je ein Maxi- 

 mum der Amplitude)!. 



Fig. 7. Mittlere, in beiden 

 Systemen gleiche Dam- 

 pfung: cc t hat zwei, 2 

 nur ein Maximum. 



Fig. 8. System I maJig, 

 II schwachgedampft: c^ 

 und # 2 haben je zwei 

 Maxima, a, ein tiefes 



wo die beiden Eigenperioden in eine ein- 

 zige iibergehen. Dementsprechend fallen 

 beisehr starker Dampfung schlieBlich auch die 

 beiden Maxima der Resonaiizkurve in ein cin- 

 ziges zusammen. Das braucht jedoch nicht fur 

 beide Teilsysteme zugleich stattzufinden. Ob 

 und wann das eine oder andere eintritt, hangt 

 von dem GroBenverhaltnisderDampfungen d l 



und 6 2 und der Koppelung V^ 1 1^2(^1)0 (0^2)0 

 ab. Fiir vier verschiedene Falle hat M.Wien 

 die Resonanzkurven der Amplituden a und 

 a 2 in der Umgebung der Resonanzstelle be- 

 rechnet und gezeichnet. Diese Kurven sind 

 in deu Figuren 6 bis 9 hier wiedergegeben; 

 sie veranschaulichen besser als Worte die 

 Sachlage. Es sind aufeinander abgestimmte 



Minimum. 



Fig. 9. System I schwach, 

 II maBig gedampft: u l und 

 K 2 haben je zwei Maxima, 

 a 1 relativ nohe. Abszissen : 

 Differenz r\ der Erregungs- 

 und Eigenfrequenz (r und 

 to ) in Bruchteilen der 

 letzteren. Aus M. Wien, 

 Wiedemanns Annalen 

 der Physik und Chemie 61 

 (1897), 151. 



H& ' 



n: ' 



^ 



,'0 



\, 



-3O -30 -10 O *1O +2O +30 +W -30 -ZD -1O 



-W 



r,c= to 



+30 +W rj 



Fig. 7. 



-ZO -fS -10 -5 O +5 *1O +t6 +2O 



Fig. 8. Fig. 9. 



Fig. 6 bis 9. Resonanzkurven der Amplitude a x und 2 zweier gedanipfter aufeinander ab- 

 gestimmter und gekoppelter Systeme bei gleicher Koppelung, aber verschiedenen Werten der 



Dampfung. 



