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Schwingungen (Erzwimgene Schwingungen) 



ander entfernt im blauen und grunen Teil I die gelben Quecksilberlinien zusammen er- 



Spektrums auftreten. Ganz ahnliche 

 ilcsultate erhalt man mit anderen Er- 

 M u'lingslinieii. Wirken nun sehr viele er- 



regend wirken; 23 a dasselbe aber mit 

 dariiber photographiertem Neonspektrum 

 (die kurzen Linien in der Mitte) zur Be- 



regende Strahlen verschiedener Wellenlangen stimmung der Wellenlangen. Figur 23 e end- 

 gleichzeitig, was der Fall ist, wenn man lich auch mit uberphotographiertem 



weiBes Licht anwendet. so lagern sich die Neonspektrum ist das von denselben 



erregten Resonanzlinienspektren iibereinander 

 nnd man bekommt ein aus sehr zahlreichen 

 feinen Linien bestehendes Resonanzspektrimi, 

 das bei ungeniigender Dispersion des Spektral- 

 apparates wie ein kontinuierliches Fluores- 

 zenzspektrum erscheint. 



Sehr bemerkenswert ist es aber, daB nicht 

 alle beliebigen Strahlen Resonanz erregen, 

 sondern nur Strahlen bestimmter Wellen- 

 langen. In jedem Falle muB die ,,Erregungs- 

 linie" mit einer Linie des vollstandigen 

 Resonanzspektrums zusammenf alien. 



Aehnliche und zum Teil noch schonere 

 Resonanzspektren sind am Joddampf und 

 Queckksilberdampf, bei letzterem im ultra- 

 violetten Gebiete erhalten worden. Man kann 

 diese Erscheinungen offenbar nur so deuten, 

 daB in den Korperatomen schwingungsfahige 

 Systeme (Elektronengruppen)vorhanden sind, 

 die wie Punktsysteme oder elastische Korper 

 einer ganzen Reihe von Eigenschwingungen 

 mit diskreten, fest gegebenen Frequenzen 

 fahig sind. Die Teile dieser Systeme sind 

 also miteinander irgendwie gekoppelt und die 

 ,, Resonanzspektren" sind das Resultat er- 

 zwungener Schwingungen eines Elementar- 

 teils eines solchen Systems, welche infolge 

 der Koppelung auch die anderen Teile des 

 Systems in Schwingungen versetzen. 



Die Abbildung Figur 23 a bis e, die 

 nach Spektralphotographien von Wood 

 (Physikal. Zeitschr. 12 [1911] S. 1204) 

 hergestellt ist, gibt einen Begriff von dem 

 Aussehen dieser Resonanzspektra. Sie 

 stellt das Jodresonanzspektrum unter ver- 

 schiedenen Bedingungen dar. Die mit 

 Pfeilen bezeichneten drei Linien sind die 

 erregenden Linien, deren Licht von einer 

 Quecksilberdampfbogenlampe geliefert wird, 

 helle griine Linie mit der 



drei Linien erregte Resonanzspektrimi, 



wenn auBer dem Joddampf noch eine 

 gewisse Menge Heliumgas in dem Beobach- 

 tungsgefaB enthalten ist. Statt des Linien- 

 spektrums entsteht ein viel komplizierteres 



links die sehr 



Wellenlange I == 546,1 ///< (1 pp = 1 Mil- 

 liontel Millimeter), weiter rechts die beiden 

 gelben Linien A : -- 577,0 JLI/.I und A 

 579,0 jiijii. 23 c ist das von der grunen Linie, 

 23d das von den beiden gelben Linien 

 allein erregte Resonanzspektrum, das sich 

 hauptsachlich nach dem roten Ende (rechts) 

 des Spektrums hin erstreckt. Die einzelnen 

 Linien dieser Spektren sind ungleich hell, 

 starkere wechseln mit schwacheren in einem 

 offenbar regelmaBigen Wechsel ab, der wohl 

 durch den inneren Bau des resonierenden 

 Atoms oder Molekuls bedingt, aber vor- 

 laufig nicht zu erklaren ist. Figur 23 b ist 

 die Uebereinanderlagerung beider Resonanz- 

 spektra, die entsteht, wenn die griine und 



Bandenspektrum, das sich dem durch 

 weiBes Licht erregten Fluoreszenzspektrum 

 des Joddampfes im Aussehen nahert. 



Literatur. Enzyklopadie der mathema- 

 tischen Wissenschaften , Leipzig, Bd. IV 

 (Mechanik) die Artikel 26: H. Lamb, Schwin- 

 gungen elastischer Systeme; IO.-.R. v. Mises, Dyna- 

 mische Probleme der Masc hinenlehre ; 27: Th. 

 v. Karmdn, Fesligkcitsprobleme im Maschinen- 

 bau ; 6 : JP. Stackel, Elementare Dynamik. 

 ffandbuch der Physik, herausgegeben von 

 Wink.elmann, 2. Aufl., Bd. I, *1. Teil, Ab- 

 schnitt Pendel von Aiterbach; besonders Bd. II, 

 Akustik von Auerbach. - - Lord liayleigli, 

 Theory of Sound. 2nd ec i. London 1894; 1- Aufl. 

 ubersttzt von Nee sen. Braunschweig 1880. 

 W. Hort, Tcchnische Schwingungslehre. 

 Berlin 1910. F. Melde, Akustik (Leipzig 

 1883. Insbesondcre Kapitel 5. A. JLalahne, 

 Mathematisch-physikalische Akustik, 1. Teil. 

 Leipzig 1910. P. Drude, Lehrbuch der 

 Optik (Leipzig 1900), d. Kapitel ilber Licht- 

 dispersion. Ferner desselben Verfassers Artikel 

 iiber Theorie der Dispersion in Winkelmanns 

 Handbuch der Physik, 2. Aufl., Bd. VI (Optik), 

 S. 1316. Leipzig 1906. J. Zenneck, Elektro- 

 magnetische Schwingungen und drahtlose Tele- 

 graphie. Stuttgart 1905. -- Derselbe, Leitfaden 

 der drahtlosen Telegraphic. Stuttgart 1909. 

 2. Aufl. Stuttgart 1913. H. A. Lorentz, 

 The Theory of Electrons. Leipzig 1909. 

 W. Voigt , Magneto- und Elektrooptik. 

 Leipzig 1908. M. IVien, Wi edema nns 

 Annalen der Physik und Chemie 61 (1897) 

 S. 151 (RUckwirkung resonierender Systeme). 

 Derselbe, Wiedemanns Annalen der Physik 

 und Chemie 58 (1S96) S. 725 (Periodc, fur 

 welche die Amplitude der erswungenen Schwingung 

 ein Maximum wird) und andere Arbeiten. 

 V. Bjerkness, Wiedemanns Annalen der 

 Physik und Chemie 55 (1S95) S. 121 (Elektrische 

 Resonanz). A. Oberbeclt, Wiedemanns 

 Annalen der Physik und Chemie 34 (1S88) 

 S. 1041. H. Frahm, Jahrbuch der Schiffbau- 

 technischen Gesellschaft 12 (1911) S. 283 (Neu- 

 artige Schlingei'tanks). C. V. Raman, 



The Indian Assoc. for Culiiv. of Science, Bull. 

 Nr. 6. Calcutta 1912. (Experimental Investi- 

 gation on the Maintenance of Vibrations.) 



A. Kalahne. 



