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Abbildungslehre 



nur in den kegelformigen Ruiimen. in welchen 

 die reflektierten und gebrochenen Strahlen 

 verlaufen. Wir brauchen demnach nur 

 noch zu wissen, welche Intensitat oder 

 Leuchtkraft Punkt fiir Punkt der Flache 

 beizulegen ist. 



Dazu miissen wir die Intensitaten \ L und 

 \ 2 der beiden Strahlen q und p bestimmen, 

 in welche ein einfallender Strahl von gege- 

 bener Intensitat i (am Ort der Lichtquelle) 

 sich spaltet. 



Nach dem K i r c h h o f f - 1 a u s i u s - 

 schen Strahlungsgesetz ist die Emission einer 

 Strahlungsquelle proportional dem Quadrate 

 des Brechungsquotienten des Mediums, in 

 dem sie strahlt. Ist also i, die Intensitat 

 eines leuchtenden Flachenelementes im Me- 

 dium n,, und i, dieselbc im Medium n,. 

 so gilt 



i, n, 2 : = i 2 ni 2 



Wir \vollen nur die beiden Grenzfalle 

 betrachten, wo entweder allesLicht gespiegelt 

 wird (vollkommene Spiegelung) oder alles 

 Licht gebrochen wird (vollkommene Bre- 

 chung. 



In dem Falle vollkommener Spiegelung 

 kann man die von der Flache S durcli Spiege- 

 lung n ;irh einem Punkte (C) vermittelte 

 Strahlungswirkung als von ihr selbst aus- 

 U'ehend den ken, wenn man jedem Punkte m 

 derselben diejenige Intensitat oder Leucht- 

 kraft unven'indert iibertragt, welche die 

 Lichtquelle in dem zum bestrahlten Punkte C 

 konjugierten, gemaB der Reflexion zugeord- 

 neten Punkte A besitzt. 



Bei vollkommener Brechung wird 



(4) 



d. h. man kann die brechende Flache S 

 anstatt der Strahlungsquelle als leuchtend 

 betrachten, wenn man ihr Punkt fiir Punkt 

 m die im Yerhaltnis des Quadrates der abso- 



Fig. 17. 



luten Brechungsquotienten beider Medien 

 veranderte Leuchtkraft beilegt, welche die 

 Lichtquelle in dem zu m konjugierten Punkte 

 besitzt. 



In beiden Fallen ist die fiir (' und D 

 sich ergebende Verteilung der Leuchtkraft 

 in der Flache S als eine zentrale Projektion 



1 der Lichtquelle A auf die Flache S anzu- 

 sehen, welche vom Punkte C und D aus 

 j nach dem Reflexions- und Brechungsgesetz 

 zu bilden ist. 



Es la'Bt sich diese Regel auf beliebig 

 viele spiegelnde und brechende Flachen iiber- 

 tragen Stets la'Bt sich die Strahlungswir- 

 kmiii' der Lichtquelle auf einen Punkt im 

 let /ten Medium n, ersetzen durch die direkte 

 Strahlung einer daselbst willkiirlich ange- 

 nommenen, beliebig gestalteten Flache, wenn 

 man dieser Punkt fur Punkt eine Leuchtkraft 

 beilegt, welche sich aus der Leuchtkraft in je 

 einem konjugierten Punkte der Lricht- 

 quelle ableitet, und zwar gemaB der Regel 

 i 2 == (n^/n-i) 2 .}^ Der konjugierte Punkt 

 der Lichtquelle zu irgend einem Punkte 

 der Ersatzflache ist stets derjenige, auf 

 welchen man gefiihrt wird. wenn man die 

 Yerbindungslinie zwischen dem Orte der 

 Wirknng und dem Punkte der Ersatzflache 

 nach den Gesetzen der Spiegelung und 

 Brechung durch das System bis zur Licht- 

 quelle fortsetzt. 



5 b) p t i s c h e s Bild als a q u i - 

 v a 1 e n t e Leuchtflach e. Unter der 

 Annahme. daB ein optisches System zen- 

 trierter Kiigelflachen S (Fig. 17) das Objekt 

 AB im Bilde A'B' aberrationsfrei abbildet, 

 sind die von den Bildpunkten ausgehenden 

 Strahlen biischel homozentrisch, gleichsam 

 als ob das Bild selbstleuchtend ware. Gleich- 

 viel, ob das Bild reell oder virtuell ist, stets 

 kann es als die Quelle aller Lichtwirkungen 

 im Bildmedium aufgefaBt werden, da alle 

 hier verlaufenden Strahlen lediglich von 

 Bildpunkten geradlinig auszugehen scheinen. 

 Jedoch ist wieder ein Unterschied vorhanden, 

 der die Bildstrahlung von der eines Selbst- 

 leuchters unterscheidet. Die Bildpunkte 

 Strahlen nicht wie leuchtende Punkte nach 

 alien Seiten, sondern nur innerhalb gewisser 

 Winkelraume. 



Diese Winkel- 

 raume sind fest- 

 gestellt, sobald wir 

 die Strahlen begren- 

 zung im System 

 kennen. Es moge 

 fiir das System S 

 (Fig. 17) p die Ein- 

 trittspupille mit 

 * der Oef fining cd 

 und p' die Aus- 

 trittspupille mit 

 der Oef fining c'd' 



sein Dann verhalten sich p und p' wie 

 Objekt und Bild, und alle nach cd zielenden 

 Strahlen miissen im Bildraume c'd' passieren. 

 Es begrenzt also die Austrittspupille 

 die von jedem Bildpunkte kommenden 

 Strahlen biischel. Der Unterschied zwischen 

 dem Bilde A'B' und einem Selbst- 



