Abbildungslehre 



31 



gang hei der Bildentstehung nicht- 

 selbstleu chtender Objekte im Ver- 

 gleich zur Abbildung selbstleuchten- 

 der Flammen. Wir haben gesehen, claB 

 die geometrische Optik iiur als anschaulichste 

 Darstellung einer gewissen Gattung optisclier 

 Erscheinungen aufgefaBt werden muB, deren 

 Geltungsbereich nur so weit geht, wie ihre 

 Resultate durch die Wellentlieorie bestatigt 

 werden. Dariiber hinaus bleiben alle Folge- 

 rungen aus ihr, wenn aucli nicht ohne Wert, 

 so doch ohne zwingende Giiltigkeit. Beim 

 vorliegenden Thema, die Abbildungsgesetze 

 nichtselbstleuehtender oder opaker Gegen- 

 stande aufzufinden, sind wir an der Grenze 

 der Leistungsfahigkeit der geometrischen 

 Optik angelangt. Die nach den geometri- 

 schen Regeln bestimmte punktweise Abbil- 

 dung eines Objektes deckt sich nicht mehr 

 mit der Erfalirung, wenn das 

 Objekt mittels reflektierten oder 

 durchfallenden, kurz raittels ,,er- 

 borgten" Liehtes leuchtet. 



Auf diese prinzipiellen Unter- 

 schiede zwischen der Abbildung 

 selbstleuchtender und nicht- 

 selbstleuchtender Objekte hat 

 zuerst E. Abbe hingewiesen, 

 welcher bei der mikroskopischen 

 Bilderzeugung auf Widerspruche 

 zwischen der Erfalirung einer- 

 seits und den SchluBfolgerungen 

 aus der geometrischen Optik 

 andererseits stieB. 



Wir wollen jetzt die bei der 

 Abbildung nichtselbstleuchten- 

 der Objekte weiter oben 

 schon angedeuteten Vorgange etwas naher 

 betrachten. Es sei in Figur 19 Pp ein 

 teilweise durchsichtiges Objekt, etwa ein 

 Draht- oder Glasgitter, wie sie zu Beu- 

 gungsverguchen Verwendung finden, und 

 LI eine Flamme. Wie anch die von den 



verschiedenen Flammenpunkten. Die von 

 cincm Objektpunkte p kommenden Strahlen- 

 biischel besitzen demnach kcinc Wcllcn- 

 flache mit interferenzfahigen Element;ir- 

 wellen. Es kann somit auch der zu p kon- 

 jugierte Lichtpunkt nicht die Grenze der 

 Beugungsfigur jener Fliiche scin, \velchc wir 

 bei interferenzfahigen Strahlen als Wollen- 

 flache bezeiclmet haben 



Weiter lelirt Figur 19, daB gerade die 

 von verschiedenen Objektpunkten p, I* us\v. 

 kommenden, in den verschiedenen Stralilen- 

 biischehi analog gelegenen Strahlen, also 

 ps und PS, pr und PR usw., untereinander 

 koharent sind und interferenzfahige Wellen- 

 flachen besitzen, da ja diese Strahlen stets 

 von nur einem Flammenpunkte L oder q 

 usw herriihren. 



Nach welchen Gesetzen auch die 



Fig. 19. 



Abbildung des Objektes Pp vor sich gehen 

 moge, eins ist sicher, daB die Flamme L t l 

 nach den Rea'ehi der geometrischen 

 Optik abgebildet werden muB, d. h. es ent- 

 spricht jedem Punkte L und 1 (Fig. 20) 

 der Flamme wiederum ein Bildpunkt L' 



Fig. 20. 



einzehien Flammenpunkten 1 q L aus- 

 gehenden Strahlen durcb die transparenten 

 Stellen des Objektes Pp hindurchgehen 

 mogen, jedenfalls schneiden sich an jeder 

 solchen Stelle p des Objektes Strahlen von 



und 1' mit dem der Oefl'nung op zu- 

 kommenden Beugungsphanomen uberlagert. 

 1st das Objekt P erne kreisfb'rmige Oeff- 

 nung (op), so ist das Bild jedes Punktes 

 der "Flamme LI ein Lichtscheibchen mit 



