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Abbildungslehre 



konzentrischen Ringen. Je groBer die Oeff- 

 nung op wird, um so mehr sclirumpft 

 auch das Seheibchen zu einem Punkte zu- 

 sammen. Kurz, es gelten flir die Abbildung 

 der Flamme die friihcr abgeleiteten Gesetze 

 fur selbstleuchtende Objekte. Das Flammen- 

 bild ist also bei jeder Art des begrenzenden 

 Objektes P konstruierbar. 



Dieses Bild ist von geringem Interesse, 



wenn es auf eine Abbildung des Objektes 

 oPp abgeselien ist. Man will in diesem 

 Italic vielmehr diejenige Lichtverteilung ken- 

 nen lernen, welclie in der zum opaken Ob- 

 jekt oPp, im geometrischen Sinne, konju- 

 gierten Ebene auftritt. Diese Ebene sei P' 

 und es sei o'P'p' das zuoPp kon jugierte Bild, 

 falls das Objekt ein Selbstleuc liter ware. 



Da in das System S nur dasjenige Liclit 

 gelangt. welches von der Flamme ausgegangen 

 und vom Objekt als Oeffnung begrenzt 

 ist, so nitissen dieselben Strahlen, welclie 

 das Bild LT der Flamme bilden, in ihrem 

 \vcit cn-ii Verlaufe auch die Lichtverteilung 

 bei P'p' ansmachen. Somit liaben wir auch 

 schon einen Schritt zur Lb'sung unserer Auf- 

 gabe get an. Dieselben Wellenflachen, deren 

 Elementarwellen da? Flammenbild L'l' for- 

 mieren , miissen eben auch Ursache der 

 Lichtverteilung in alien Ebenen hinter LT, 

 also auch in der zu o P p konjugierten Ebene 

 o'P'p' sein. Es kann daselbst keine andere 

 Energie flieBen als die, welclie zum Flammen- 

 bild LT gegangen ist. Die Abbildung des 

 opaken Objektes oPp ist demnach 

 sekundar, wenigstens im Vergleich zu 

 der primaren der Flamm^, und zwar ein 

 Interferenzphanomen , welches neben der 

 Al)bildung der Flamme hergeht und von den 

 das Flammenbild formierenden Elementar- 

 strahlen erzeugt wird. 



Bei der mikroskopischen Abbildung sind 

 die betrachteten nichtselbstleuchtenden 

 Objekte Pp meist von so feiner Struktur 

 odor von so winziger Ausxlehmmg, daB das 

 aufl'allende Liclit der Flamme LI an ihnen 

 eine betrachtliche Beugung erfahrt. Will 

 man also eine enge Oeffnung. ein Drahtgitter 

 oder ein Glasgitter mit engen Streifenab- 

 standen abbilden, so muB man erst erortern, 

 welches die Beugungserscheinung ist, die 

 das Gitter von der Flamme erzeugt, und 

 ferner, welches das vom System S bei P' 

 erzeugte Abbild jener Beugungserscheinung, 

 d. h. also der durch das Gitter begrenzten 

 Flamme ist. Wir werden somit unabsichtlich 

 auf das Studium von Erscheinimgen gefiihrt, 

 welche man absichtlich bei den sogenannten 

 F r e s n e 1 schen oder Fraunhofer- 

 schen Beugungserscheinungen hervorruft. 

 Bei diesen Erscheinimgen blickt man 

 namlich nacli einer Lirhtquelle durch 

 eine enge beugende Oeffnung hin durch. 

 Hier sieht man gleichsam durch das mikro- 

 skopische Objekt nach der Flamme. 



61)) B e r e c h n u n g des Interfe- 

 re n / b i 1 d e s a u s d e m primaren 

 Beugungsbildeines G i 1 1 e r s. Es 

 sei in Figur 21 das Objekt P ein Gitter 

 mit zur Zeichnungsebene senkrechten aqui- 

 distanten Gitterstaben, S das abbildende 

 System und L ein auf der Systemachse im 

 Unendlichen leuchtender Punk't. Ohne Gitter 



