Abbildungslehre 



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tigen i ten Maxima t rag en zur Ab- 

 b i 1 d u n g b e i. Das Z e n t r a 1 b i 1 d 

 ist abgeblendet. Wir erhalten ein 

 unahnliches Abbild des Objektes, da an 

 Stelle der N wirklich voihandenen Gitter- 

 striche deren 2 Ni auftreten. Der Intensi- 

 tatsabfall vom Maximum zum Minimum folgt 

 dem Gesetze cos 2 u. 



AuBer den hier reproduzierten Spezial- 

 fallen sind in der Wolfkeschen Dissertation 

 noch folgende Falle durchgorechnet: 1. Alle 

 Beugungsspektra abgeblendet bis auf das 

 Zentralbild und die beiden i ten Maxima; 



2. alle Beugungsspektra abgeblendet bis auf 

 die beiden i ten und die beiden 2 i ten Maxima; 



3. alle Beugungsspektra abgeblendet bis 

 auf die beiden i ten , die beiden 2i ten und 

 das Zentralbild. 



7. Experimentelle Priifung der Abbe- 

 schen Theorie. Da die im vorigen Ab- j 

 schnitt angefiihrten Spezialfalle erst klirz- 

 lich ausgerechnet worden sind, so muBte 

 die Frage experimentell beantwortet werden. 

 ob die imm-rhin unter sehr vereinfachen- 

 den Annahmen entwickelte Abbe sche 

 Theorie aucli bis in ilire Einzelheiten 

 durcli das Experiment bestatigt wird. Zur | 

 Priifung benutzten R e i c li e und ich ein 

 ZeiBsches Mikroskop, welches mit dem flir 

 diese Zwecke konstruierten Objektiv aa von 

 26 mm Brennweite versehen ist. Als Objekt 

 diente die sogenannte Abbesche Diffrak- 

 tionsplatte, welclie mit mikroskopischen 

 Gittern (in Silber geritzt ) verschiedener 

 Gitterkonstanten versehen ist. Man beobach- 

 tet wie folgt: Ohne Beuutzung des Kon- 

 clensors beleuchtet man mitt els der Nernst- 

 lampe oder der Herausschen Hg-Dampf- 

 lampe das abzubildende Gitter und stellt das 

 Mikroskop moglichst scharf auf die Gitter- 

 striche ein. Dies ist im allgemeinen bei mi- 

 kroskopischen Objekten recht schwierig. Im 

 Falle der Diffraktionsplatte existieren zwei 

 Kriterien dafiir; erstens die Inhomogeni- 

 taten (Risse, Staubteilchen usw.) auf der 

 Oberflache des Silbergitters mid zweitens 

 die Tatsache, daB nur bei richtiger Einstellung 

 das Abbild des mit weiBem Licht beleuch- 

 teten Gitters wiederum farblos erscheint. 

 Dieses Kriterium ist bei alien mikroskopi- 

 schen Objekten anwendbar, soweit sie niclit 

 selektiv absorbieren. 



Nachdem die exakte Einstellung bewirkt 

 ist, entfernt man das Okular und betrachtet, 

 direkt in den Tubus blickend, das im Innern 

 oberhalb des Objektivs in dessen Brennebene 

 gelegene reelle Beugungssp'ektrum (Abbild 

 der Lichtquelle). Im Falle des von uns be- 

 nutzten Gitters sieht man daselbst das 

 Zentralbild mit 4 bis 5 Hauptmaximis (Beu- 

 gungsspektren) zu beiden Seiten des Zentral- 

 bildes. Es wirken also auch bei Benutzung 

 der vollen Apertur nicht alle Beugungs- 



spektra bis zu versch\vindcnder Liteiisitru 

 mit. Dementsprechend ist auch das Abbild 

 kein vollstandig ahnliches. Wohl ist im^ndji'ii 

 ganzen das Verhaltnis von Spjilthrciir zur 

 Stegbreite richtig wiedergegeben ; dauc^-n 

 ist das Abbild jedes in Wirklirhkr-it iiiidurch- 

 sichtigen Steges nicht absolut diuikel, virl- 

 mehr durchzogeii von drei relativ hellcn. 

 feinen Lichtlinien. I^s steht diese Ersehemmm 

 im Einklang mit der entwickcltcn Tin-uric. 

 wie eine Erweiterung des in 6 behandelten 

 Spezialfalles II lehrt. 



Ferner ist bei Abblendung aller Spektra 

 bis auf das nullte Spektrum tatsachlich 

 nur eine strukturlose Flache zu sehen. Bei 

 Abblendung aller Spektra auBer dem nullten 

 und den ersten (rechts und links) zeigte das 

 Abbild Struktur mit richtiger Wieder- 

 gabe der Strichanzahl. Dagegen ist das Ycr- 

 haltnis von Strichbreite zur Stegbreite 

 falsch wiedergegeben, in so fern der Spalt 

 ebensobreit erscheint wie der Steg. Auch 

 ist der Intensitatsabfall vom Maximum zum 

 Minimum kein plotzlicher. so daB die Gitter- 

 striche an ihren Randern verwaschen er- 

 scheinen. Beide Resultate stehen im Einklang 

 mit der entwickelten Theorie. 



Ferner sollten infolge des Verhaltnisses 

 Spaltbreite zur Gitterkonstanten zwischen 

 den eigentlichen Gitterspalten nodi sekun- 

 dare Maxima auftreten. Tatsachlich konnten 

 auch diese Nebenmaxima in Gestalt feiner 

 heller Streifen beobachtet werden. 



Bei Mitwirkung nur der ersten Beugungs- 

 spektra (rechts und links), d. h. bei Abblen- 

 dung aller tibrigen Spektra inklusive des 

 nullten, zeigt das Abbild in Uebereinstim- 

 mung mit der Theorie doppelt soviel Gitter- 

 striche als das Objektgitter. 



Literatlir. Geschichtliches: J. Priestley, 



Geschichte und gegenwartiger Zustand der Optik 

 usw. Uebersetzt v. G. S. Klugel, Leipzig, J. fr. 

 Junius 1775. Emit Wilde, Geschichte der 

 Optik, Berlin, Rucker und Pitchier, I. Teil 

 1838, II. Teil 1843. J. C. Pogyendorff, Ge- 

 schichte der Physik, Leipzig, Joh. Ambr. Barth 

 1879. 



ZusammenhdngendeDarstellungen: 

 G. Ferraris, Die Fundamentaleigenschaf- 

 ten d. dioptr. Instrumente. Elementare Dar- 

 stellung d. Guuss'schen Theorie usw. Uebersetzt 

 v. F. Lippich, Leipzig, Quandt und Handel 187i 



M. E. Mascart, Traite d'optique, Paris, 

 Gauthier, Villars et Fils. 3 Bde. 1889 bis 1893. 



P. Drude, Lehrbuch der Optik, Leipzig, i 

 Hirzel 1900. A. Gleichen, Lehrbuch der geo- 

 metrischen Optik, Leipzig u. Berlin, B. G. Teubner 

 1Q02. S. CsapsTti, Grundziige der Theorie d. 

 optischen Instrumente nach E. Abbe, II. Avfl. 

 herausgegeben von O. Eppenstein, Leipzig, 

 Joh. Ambr. Barth 1904 (Das ilber die charakte- 

 ristische Funktion und die allgemeine Abbil- 

 dungslehre Abbes Gesagte ist im wesentlichen 

 diesem ausgezeichneten Werke entlehntj. 



M. v. Rohr, Die Bilderzeugung in optischen 



